Propriétés de transport électronique:

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1 Propriétés de transport électronique:
Comprendre et utiliser la conductivité électrique et thermique ainsi que le Pouvoir Thermoélectrique Absolu de métaux et alliages désordonnés Jean-Georges GASSER Laboratoire de Physique des Milieux Dense, Institut de Chimie, Physique et Matériaux, Université Paul Verlaine - Metz, 1 Bd Arago, Metz cedex 3, France.

2 Et de différents doctorants:
Ceci est la synthèse d’un travail effectué avec la collaboration de Prof. Joseph HUGEL Et de différents doctorants: Dr. A. Makradi, Dr. H. Zrouri, Dr. A. Ben Abdellah.

3 QUELQUES DEFINITIONS QUELQUES RELATIONS

4 Densité de flux de chaleur
T T2 Matériau Densité de flux de chaleur Densité de courant V V2

5 LES COEFFICIENTS DE TRANSPORT ELECTRONIQUE
Cause Effet Propriétés physiques Gradient de température potentiel Densité de Flux de chaleur courant Conductivité Thermique l Électrique s Effets croisés: 3 effets thermoelectriques: Effet Seebeck ou Pouvoir Thermoélectrique Absolu Effet Peltier Effet Thomson

6 Terminologie: quelques sigles plus ou moins équivalents
Coefficient de Seebeck d’un élément (respect. d’un couple) Pouvoir Thermoélectrique Absolu (PTA) d’un élément Pouvoir Thermo Electrique (PTE) d’un couple ou relatif à un corps de référence En anglais: Thermoelectric Power Thermopower Absolute Thermoelectric Power (ATP)

7 On utilise les coefficients de transport généralisés
Dans la matière désordonnée (liquide ou amorphe) l’espace est isotrope. Les coefficients Kij sont des scalaires (pas des tenseurs comme dans les solides)

8 A gradient de température nul :
C’est la loi d’Ohm microscopique, s est la conductivité électrique

9 Toujours à gradient de température nul :
p est le coefficient de PELTIER

10 A densité de courant nul (circuit ouvert)
S est le Pouvoir Thermoélectrique Absolu ou coefficient de Seebeck) d’un conducteur

11 C’est la loi de Fourier: l est la conductivité thermique
Toujours à densité de courant nul (circuit ouvert) C’est la loi de Fourier: l est la conductivité thermique

12 On trouve une relation entre p et S
C’est la première relation de Kelvin-(Onsager); La seconde relation de Kelvin relie le coefficient deThomson h au coefficient de Seebeck S

13 Le courant électrique transporté par un electron est
Le flux de chaleur transporté par un electron est Le courant et le flux de chaleur transporté par tous les porteurs est:

14 Effets thermoélectriques: résumé
Des relations relient tous ces coefficients: ► les 2 relations de Kelvin : ► l’approximation de Wiedemann-Franz Les mesures de deux de ces coefficients (souvent  et S) permettent de connaître les 5 coefficients r (ou s), S, l, p, h et avec

15 La conductivité thermique est reliée à la conductivité électrique et au coefficient de Seebeck. L'expression simplifiée s'appelle «  Loi de Wiedemann- Franz ». Pour des métaux liquides cette loi est valable avec une précision de 1 à 10%. C'est important parce qu'il est beaucoup plus facile de mesurer avec précision la conductivité électrique que la conductivité thermique.

16 Pour le cuivre liquide, la correction due au coefficient de Seebeck représente plus ou moins 2%. La dispersion des résultats expérimentaux est très plus grande (15%).

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18 On peut mesurer l’effet Thomson d’un élément (métal ou alliage), mais c’est une expérience très difficile. En pratique ceci a été réalisé au « National Bureau of Standards » par Roberts pour du platine très pur qui est maintenant l’étalon de thermoelectricité. Grâce à la seconde loi de Kelvin on peut déduire le coefficient de Seebeck d ’un élément,

19 On mesure le coefficient de Seebeck d’un couple.
Ceci nécessite la détermination expérimentale du coefficient de Thomson par des études calorimétriques entre 0 K et la température considérée. (1600 Celsius) en mesurant le dégagement de chaleur produit par effet Thomson (qui represente environ 1% de l’effet Joule !!!) Puis, grâce à la première loi on obtient le coefficient de Peltier. On mesure le coefficient de Seebeck d’un couple. Connaissant le coefficient de Seebeck d’un élément (platine) obtenu par la mesure du coefficient de Thomson, On peut obtenir le coefficient de Seebeck de tout autre élément (sous forme d’élément pur ou d’alliage) .

20 APPLICATIONS DU PTE AU CONTRÔLE NON DESTRUCTIF

21 Dispositif de mesure de PTE décrit par Kleber (INSA Lyon)

22 Appareil mis au point par l’INSA de Lyon (d’après Kléber)

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24 Présentation Massardier colloque TEP INSA-LYON

25 Analyse du vieillissement d’aciers de cuve de réacteurs nucléaires
d’après Houzé (INSA Lyon)

26 Corrélation TEP versus age et température d’après Marc Delnondedieu,
(EDFcentre de recherche des Renardières présentalion INSA Lyon)

27 Corrélation entre ségrégation et PTE d’après Kleber (INSA Lyon)

28 Différentes utilisations du PTE d’après Pelletier (INSA Lyon)

29 Quelle est cette énergie ?
Si le calcul est poursuivi, on peut finalement montrer que pour les métaux on a : ou Le coefficient de Seebeck est proportionnel à la dérivée de la résistivité électrique par rapport à l'énergie Quelle est cette énergie ?

30 Résumons Le Pouvoir Thermoélectrique Absolu
(Coefficient de Seebeck) et le coefficient absolu de Peltier d'un élément (pur ou alliage) sont des concepts purement physiques. On ne peut pas mesurer le coefficients de Seebeck et de Peltier d'un composant simple (élément pur ou alliage), car pour faire une mesure, on ne peut pas expérimentalement employer la définition, on doit toujours fermer le circuit avec un autre élément (fil). D'un point de vue expérimental on peut seulement mesurer le coefficient de Seebeck et de Peltier d’un couple d’éléments

31 Utilisation de la deuxième loi de Kelvin :
Mais le coefficient de Thompson d'un élément (métal ou l'alliage), peut être mesuré (c'est une expérience très difficile). Pratiquement ceci a été fait au « bureau national of standards » par Roberts pour le platine très pur. Utilisation de la deuxième loi de Kelvin : on peut déduire le coefficient de Seebeck d'un élément, (le platine) qui est maintenant l’étalon de la thermoélectricité Connaissant le coefficient de Seebeck d'un élément, mesurant le coefficient de Seebeck d‘un couple, nous pouvons obtenir le le coefficient de Seebeck de tous les éléments.

32 NOS EXPERIENCES sur les métaux liquides

33 DES MÉTAUX ET DES ALLIAGES LIQUIDES
DÉTERMINATION EXPÉRIMENTALE DES COEFFICIENTS DE TRANSPORT DES MÉTAUX ET DES ALLIAGES LIQUIDES Dans notre laboratoire nous mesurons la conductivité et le pouvoir thermoélectrique (effet Seebeck) et déduisons la conductivité thermique des relations entre les trois coefficients ou des relations simplifié (loi de Wiedemann Franz). L'hypothèse étant que la densité du courant et de flux de chaleur est due aux seuls électrons.

34 Cellule de mesure La mesure de la résistivité :
 Long capillaire  4 électrodes La mesure du pouvoir thermoélectrique absolu :  Gradient de température  2 couples immergés dans le métal liquide (ou en contact électrique avec le métal liquide)

35 COMPRÉHENSION DE LA PHYSIQUE DU TRANSPORT ÉLECTRONIQUE
PROPRIÉTÉS DES MÉTAUX LIQUIDES ET ALLIAGES Cette interprétation théorique vaut aussi bien pour les métaux liquides que pour les verres métalliques

36 Un alliage liquide est un arrangement plus ou moins aléatoire des ions et des électrons.

37 Dispersion du potentiel
Déphasages matrice de t résistivité Les électrons sont diffusés par les ions en présence des autres électrons Les électrons internes se comportent comme les neutrons ou rayons de X diffusés par la matière dense

38 COMMENT PEUT ON OBTENIR LES PROPRIÉTÉS DE TRANSPORT ÉLECTRONIQUE DES MÉTAUX LIQUIDES ? 1) CONSTRUCTION UN POTENTIEL ATOMIQUE

39 2) SUPERPOSITION DES POTENTIELS ATOMIQUES OU IONIQUES POUR CONSTRUIRE UN POTENTIEL POUR LA MATIÈRE DENSE DÉSORDONNÉE (POTENTIEL « MUFFIN TIN »)  3) DÉTERMINATION DE L'ÉNERGIE DE FERMI e est à l’énergie relative au vide (utilisée dans le formalisme des pseudopotentiels) E est l'énergie relativement à la valeur la plus élevée du potentiel)

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41 Un potentiel sphérique est construit pour des valeurs de r entre 0 et le rayon de muffin tin
RMT (sphère rouge). Pour tenir compte de la région interstitielle, un potentiel de recouvrement est construit entre le rayon RMT de muffin tin et le rayon RWS de Wigner Seitz (sphère verte)

42 Energie de e  Echelle absolue d’énergie b c a r V (r) m k 2 h
MTZ  Energie de Muffin tin zero E B Echelle absolue d’énergie F Esposito et autres [4] m k 2 h Rayon de muffin tin Potentiel de muffin tin n (E) Ben Abdellah et autres [12] s p - b c a Dreirach et autres [3] PS libre

43 3 - Résistivité et PTA. La formule de Ziman étendue :
W0 est le volume atomique- a (q) est le facteur de structure. La transformée de Fourier [g (r) - 1] de [a (q) - 1] définit g (r) la probabilité de trouver un atome à la distance r d'un atome d'origine. - Le carré de la matrice │ t (q, E)│2 est caractéristique de la diffusion d'un électron par un potentiel muffin tin . - q est le vecteur d’onde de transfert entre l’onde de l’électron incident et l’onde de l’électron diffusé. E est relié à k par      avec : Dans la formule de Ziman, l'énergie apparaît dans le préfacteur (k6), dans la limite intégrale supérieure k et dans la matrice t t (q, E)2

44 Nous nous rappelons que le PTA est la
Nous nous rappelons que le PTA est la dérivée de la conductivité (ou de la résistivité) par rapport à l'énergie ou

45 Théorie de Ziman on peut alors intégrer analytiquement. On obtient :
L'approche d'électron libre de Ziman donne une assez bonne description de la résistivité et du PTA des métaux liquides. Si nous remplaçons le produit : a (q) t2(q) par une constante on peut alors intégrer analytiquement. On obtient : Conséquence : le PTA des métaux liquide est toujours négatif

46 ESSAYONS DE COMPRENDRE LES
 RÉSULTATS EXPÉRIMENTAUX

47 Nous mesurons la résistivité du germanium liquide
entre le point de fusion et 1150°C Thèse de Makradi

48 Nous mesurons le PTA du germanium liquide
entre le point de fusion et 1150°C. Thèse de Makradi

49 Nous avons représenté plusieurs calculs ab initio de la résistivité qui sont toujours 
des fonctions décroissantes de l'énergie. De ce fait le PTA est négatif Thèse de Makradi

50 Ici nous avons représenté plusieurs calculs ab initio du PTA qui
sont toujours des fonctions négatives de l'énergie. Cette règle explique le PTA négatif de la plupart des métaux liquides polyvalents (In, Ga, Al, Ge, Sn, Pb, Bi) Thèse de Makradi

51 Le PTA du zinc liquide est positif.
Le signe positif est en contradiction avec notre première approximation. a (q)│t (q)│2 ≈  constante Thèse de Makradi

52 Mais une explication peut facilement être trouvée !
Il suffit de se rappeler que le facteur de structure est une courbe qui présente un maximum, ainsi la courbe de résistivité en 1/E est modulée par le maximum du facteur de structure. Elle présente un maximum près de l'énergie de FERMI. Si l'énergie de Fermi est sur la partie croissante de la courbe de résistivité le PTA est positif. C'est le cas pour les métaux nobles et divalents qui présentent un PTA positif

53 Sur la figure ci contre nous observons le comportement général en 1/E fortement modulé par le premier pic du facteur de structure. L'énergie de Fermi est à gauche du maximum expliquant clairement pourquoi le PTA du zinc est positif Thèse de Makradi

54 Pour tout les potentiels ab initio utilisés, le PTA calculé est toujours positif
Thèse de Makradi

55 Avec l'argent liquide nous observons l’apparition d'une seconde modulation de la courbe en 1/E  Ce nouveau maximum vient d’ une diffusion résonnante. Il est dû à la bande d qui présente a résonance due au déphasage h2 qui prend la valeur p /2. La densité d’états est maximum à cette valeur d'énergie qui est située au fond la bande s. Thèse de Ben Hassine

56 Le PTA positif des métaux nobles est dû au fait que l'énergie de Fermi se trouve sur la partie croissante du pic du facteur de structure, comme pour les métaux divalents. Thèse de Ben Hassine

57 Nous représentons ici le déphasage h2  responsable de la diffusion résonnante
Thèse de Ben Hassine

58 Le PTA expérimental de l'antimoine est positif
Antimoine pur Notre expérience  Le PTA expérimental de l'antimoine est positif Thèse de Mhiaoui

59 Notre calcul pour l'antimoine liquide
Thèse de Mhiaoui

60 La formule de Ziman est seulement valide pour une bande d'électrons libre.
La vraie densité des états peut présenter * un gap (comme pour Sb) la valence doit être Z=3 ou un * pseudogap (bande p de Sb par exemple) comme calculé par Hafner. 3. Il est nécessaire de tenir compte de l’existence d'un gap et d’un pseudogap dans la formule de Ziman de la résistivité r et du PTA.

61 Densité des états Mott a proposé de corriger le libre parcours moyen à l'énergie de Fermi : Faber a démontré que : Par conséquence : On peut corriger le calcul de  à l'énergie de Fermi Notre proposition : utiliser la densité d’états de Hafner pour corriger la résistivité par g2(e) à toute énergie, puis dériver pour obtenir le PTA.

62 Calcul : Formalisme de Ziman
Corrigé par la densité d’états de Hafner NOTA:. L'énergie de Fermi diminue de 0.55 à 0.40 Ry Thèse de Mhiaoui   Le PTA théorique devient positif

63 MÉTAUX DE TRANSITION Pour les métaux de transition on observe que le pic du facteur de structure et la résonnance d apparaissent à la même énergie. Nous comprenons ainsi que les premiers éléments (comme le Sc) de la série des métaux de transition doivent avoir un PTA positif, alors que les derniers (comme le nickel) doivent avoir un PTA négatif. En effet l'énergie de Fermi passe de la gauche à la droite du pic de résonnance quand le nombre des électrons d est augmenté. Cependant la résistivité expérimentale du manganèse est plus de cinq fois plus petite que la valeur calculée. Les résistivités élevées calculées par la théorie n’ont pas été observées expérimentalement pour les métaux de transition liquides ou leurs alliages. Enfin nous avons développé un nouveau formalisme basé sur le fait que des électrons de spin haut ne ressentent pas le même potentiel que des électrons de spin bas dans des métaux comme le manganèse qui ont un grand nombre d’électrons non appariés.

64 Thèse de Zrouri Direction J. Hugel

65 Thèse de Zrouri Direction J. Hugel

66 Thèse de Zrouri Direction J. Hugel

67 Thèse de Zrouri Direction J. Hugel
Avec notre nouveau formalisme, nous obtenons des résultats très raisonnables. Sur cette courbe nous postulons que tout les cinq électrons d ont un spin up. Nous avons montré qu’un nombre plus petit de spin up permettait d’expliquer les résistivités observées. Thèse de Zrouri Direction J. Hugel

68 Le PTA est beaucoup plus faible
Thèse de Zrouri Direction J. Hugel

69 La formule de Ziman étendue peut également être employée pour des alliages
avec

70 Thèse de Zrouri Direction J. Hugel

71 Thèse de Zrouri

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73 Thèse de Rhazi Direction Auchet
Nous avons également mesuré les propriétés électroniques des alliages liquides ternaires. Auparavant nous ayons mesuré les propriétés des alliages binaires In-Mn et de In-Ni. La résistivité du manganèse pur est de 205 mW cm tandis que celle du nickel pur est de 85 mW cm. Nous avons trouvé que la résistivité de l’alliage binaire In-Mn est plus élevée que celle de l’alliage binaire In-Ni De façon très surprenante, la substitution du nickel par le manganèse commence à diminuer la résistivité. Thèse de Rhazi Direction Auchet

74 Thèse de Rhazi Direction Auchet
Le comportement anormal de l’alliage ternaire est qualitativement compris. Sur cette figure nous avons représenté schématiquement la résistivité en fonction de l'énergie pour Mn pur et Ni pur (sans effets de spin). La résistivité de l'indium (non représenté) est une fonction décroissante de énergie. L'indium est un métal trivalent et apporte 3 électrons par atome. Nous pouvons comprendre le comportement anormal de la résistivité de l'alliage ternaire si nous considérons que si nous remplaçons le Nickel par du manganèse nous nous déplaçons de la gauche vers la droite. Ceci signifie que l'énergie de Fermi du manganèse est plus haute que cela du Nickel. La résistivité est pondérée par la concentration. Du côté riche en Ni la résistivité commence à diminuer (courbe bleue) quand nous augmentons l'énergie. Mais la pondération de la courbe bleue devient plus petite quand la concentration en manganèse augmente. Simultanément, la pondération du manganèse augmente (courbe rouge). Le PTA des alliages riches en nickel est négatif (pente négative de la courbe bleue). Quand la concentration en manganèse augmente, le PTA devient moins négatif. Thèse de Rhazi Direction Auchet

75 Le PTA du ternaire augmente avec la concentration en manganèse.
Thèse de Rhazi

76 Thèse de Rhazi Direction Auchet

77 La résistivité fonction de l'énergie est ainsi la fonction clé.
CONCLUSIONS Différentes équations relient les coefficients de transport en particulier le PTA, la conductivité électrique et thermique. Le PTA est proportionnel à la dérivée de la résistivité par rapport à l'énergie. La résistivité fonction de l'énergie est ainsi la fonction clé.

78 La résistivité est une fonction en 1/E modulée par :
 le facteur de structure,  la matrice t au carré, le carré du rapport de la densité d’états divisée par celle des électrons libres. Le PTA est positif quand l’énergie de Fermi se situe sur la partie croissante de chacune de ces fonctions de modulation.

79 Le comportement des alliages peut également être compris en termes de résistivités en fonction de l’énergie. Le problème est de savoir comment l'énergie de Fermi passe à travers les pics de modulation. La contribution des différents métaux est pondérée par la composition, par la position et par le déplacement de l'énergie de Fermi de l’alliage.

80 Puis je espérer une extension du formalisme de Ziman aux solides cristallins ?

81 Peut on aussi conclure quelque chose pour les solides métalliques ?
(amorphes, monocristaux, poly-cristaux, quasi-cristaux avec des défauts, à température élevée)

82 LA COMPREHENSION DU PTA DE SOLIDES REELS RESTE UN PROBLEME OUVERT
Pour les matériaux poly-cristallins sans texture nous avons plus de désordre que pour les monocristaux (pour lesquelles les équations deviennent tensorielles) mais moins que dans les alliages liquides et amorphes. Avant d’essayer de pousser plus loin l’interprétation il serait indispensable de mesurer le facteur de structure d’alliages polycristallins. On peut postuler que la position de l’énergie de Fermi par rapport aux pics du facteurs de structure pourrait expliquer des changements notables de PTA quand l’énergie de Fermi change avec la température ou sous l’effet de l’addidion de quelques fractions de % d’impuretés et quand l’énergie de Fermi traverse les pics du facteur de structure. LA COMPREHENSION DU PTA DE SOLIDES REELS RESTE UN PROBLEME OUVERT

83 (amorphes, liquides, cristallins)
Peut on également conclure quelque chose pour des semi-conducteurs ? (amorphes, liquides, cristallins)

84 MERCI

85 Formalisme de Kubo Greenwood
Quelques formules Formalisme de Kubo Greenwood

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