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TD de gravimétrie L2STE - corrigés. 1.1 Mesure du rayon de la Terre par Eratosthène Eratosthene avait un outil qui mesurait les angles et les proprietes.

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1 TD de gravimétrie L2STE - corrigés

2 1.1 Mesure du rayon de la Terre par Eratosthène Eratosthene avait un outil qui mesurait les angles et les proprietes geometriques entre les angles etaient connus a cette epoque. Sachant que ombre/obelisque=7.2°=360/50 (on obtient 50), Eratosthene deduit que ce rapport etait identique a D AS /R (AS=Distance Alexandrie – Syène). AS = 50 jours * 100 * 157.5m = km Le perimetre vaut donc

3 1.2 Force de gravitation exercée par une planète sur un satellite

4 1.2.b: Etablissement de la loi de Kepler

5 1.2.c : Calcul de la masse de la Terre à partir de l'orbite de la lune

6 1.2 d Altitude d'un satellite géostationnaire 1/3 R=4.175 e+7 m ~ km (en tenant compte des valeurs plus exactes de M et T, c'est ~ km)

7 1.3 Chute libre et mesure de la gravité par Galilée

8 Champ gravité d'une Terre sphérique 2.1 direction du champ de gravité crée par une planète Si on néglige l'effet de la rotation de la Terre, le champ de gravité ne dépend que de r. Si on prend en compte la rotation, g dépend également de la latitude (variation de 3%, cf Cours).

9 2.2 Champ de gravité au sein de la Terre (on suppose la densité homogène)

10 2.2 Champ de gravité à l'exterieur de la Terre (on suppose la densité homogène)

11 2.3 A quelle altitude faut-il s'élever pour que g diminue de 1%

12 2.3 A quelle altitude faut-il s'élever pour que g vale 1% de l'acceleration au sol ? On definit r 1 = R+h, donc g 1 =GM/r 1 ² Et on cherche h tel que g 1 < GM/R²/100 Donc r 1 ² > (10R)² Donc h > 9R

13 2.3 Calcul détaillé

14 2.3 bis : Que vaut g à 10 km de profondeur ?

15 2.4 : Calcul de la pression au sein de la Terre En réalité, la pression atteint 360 GPa au centre de la Terre ( n'est pas homogene).

16 3 La forme de la Terre : montrez que le gradient est perpendiculaire aux isovaleurs

17 3.1 expression du potentiel crée par une masse m

18 3.3 accélération en fonction de V

19 B : une meme équipotentielle est plus proche de M1 que de M2 => grad(V) plus important au voisinage de M1 : la gravité y est plus forte => M1 > M2

20 4 Effets de laltitude et de la topographie Attention, dans cet exercice on demande des variations de pesanteur g, ce qui est l'opposé de la correction à effectuer pour niveler ces variations. - g1 sur la plaine, loin de la falaise, au sommet dune tour de hauteur h. g1 est plus faible que g0 ici car plus loin du centre de la terre. g1= g0 – h - g2 sur le plateau, loin de la falaise. Ici il y a en plus l'attraction du plateau qui est positive (masse en plus) g2= g0 – h *d*h - g3 sur le plateau, loin de la falaise, au fond dun puits de profondeur h. Il faut retrancher 2 fois la correction de plateau. D'une part, parce qu'elle n'agit pas en g0 (pas de plateau) et d'autre part, parce qu'elle agit dans le sens opposé (attraction vers le haut, vu que le plateau est au-dessus). g3= g0 – 2*0.0419*d*h - g4 au pied de la falaise (calculer lanomalie créée par un demi-plateau). g4= Dg0 – *d*h - g5 au sommet de la falaise. g5= g h *d*h/2

21 5. Isostasie 5.1 Relation entre epaisseur de racine (B) et topographie (h) en equilibre isostatique: B = c.h /( m - c ) Poids de la colonne de reference: P 1 = c *H c + m *H m H c =30km, H m arbitraire.

22 5.2 Isostasie, relief dû à une nappe 5.2 Poids de la colonne P 2 = e *H e + c *H c + m *(H m -H e +h e ), H e =10km. P 1 =P 2 => h e = ( m - e )*H e / m

23 5.3 Isostasie, anomalies associées Anomalie Air libre nulle Anomalie isostatique (Bouguer) négative, corrélée avec l'enfoncement de la racine crustale ….

24 6. épave dans l'océan Comme L >> R, on peut supposer l'épave infiniment longue. Pour tout X on constate que du fait de la symétrie, les contibutions de la perturbation de g s'annulent sauf la composante radiale

25 6.2.a : Anomalie gravimétrique en M

26 6.2.b : Rayon minimum de l'épave tel qu'on peut la détecter

27 6.3 : anomalie radiale en fonction de X : déjà vu...

28 6.4 : anomalie gravimétrique verticale

29 6.4 Résultat

30 7. Profondeur du plancher oceanique

31 ELEMENTS DE COURS

32 Les anomalies de gravité La gravité dépend de divers facteurs : Altitude, latitude, topographie en surface, structures profondes => On souhaiterait isoler ces différents facteurs. => On introduit différentes corrections

33 Correction d'altitude (Faye) = correction à l'air libre Quantifie la variation de g due à l'altitude ie la distance du point de mesure du géoide. Sur l'ellipsoide on a : A une altitude h : Avec un dévelopement limité: Référence = géoïde h M

34 Correction plateau On quantifie la variation de g due à la matière se trouvant entre l'ellipsoide et le point de mesure. On suppose une densité de 2.67 La matière entre l'ellipsoide contribue à la gravité de la façon suivante : Référence = géoïde d M Cette correction tient compte de la densité,d, du matériel présent entre la surface de référence et le point de mesure.. p

35 Correction topographique Plutot que de supposer qu'entre le point de mesure et l'ellipsoide il y'a de la matière partout, on tient compte de la topographie réelle. Cette correction peut etre importante dans les zones à relief contrasté (montagnes). Loin de la montagne gogo g gmgm gogo g mont

36 Correction Bouger Il s'agit de la somme des corrections d'altitude, de plateau et de topographie.

37 Anomalie Bouguer et à l'air libre Anomalie à l'air libre : dépend de la masse sous le point de mesure, pas de son altitude. Anomalie Bouguer : information sur ce qu'il y'a en profondeur.

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39 Anomalie sous une dorsale océanique Anomalie à l'air libre faible : 80 mgal Elle suit la topographie

40 Que doit valoir l'anomalie à l'air libre et l'anomalie de bouguer dans ces deux cas?

41 Si le relief est compensé en profondeur (équilibre isostasique) l'anomalie air libre est ~ 0 au milieu

42 Quelle est l'anomalie de Bouguer dans ce cas là ?

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45 Rappel de physique

46 Rappel de physique : propriété de l'espace-temps L'espace est homogène : les lois de la physique sont pareil en tous points. L'espace est isotrope : les lois de la physique ne dépendent pas de l'orientation Les lois de la physique sont invariantes au cours du temps Un référentiel dans lequel l'espace temps respecte ces 3 propriétés est dit 'galiléen'. Tous les référentiels galiliéens sont mouvement de translation uniforme les un par rapport aux autres (i.e pas d'accélération)

47 Lois de conservation (valable pour un système isolé) Espace homogène => conservation de la quantité de mouvement Espace isotrope => conservation du moment cinétique Conservation de l'énergie

48 Conservation quantité de mouvement et principe d'inertie Un système isolé cad n'intéragissant pas avec d'autres objets a une quantité de mouvement => Si aucune force ne s'exerce sur un objet, il se déplace en mouvement rectiligne uniforme.

49 Conservation quantité de mouvement et loi de Newton La quantité de mouvement d'un objet ne peut varier que si il en échange avec un autre objet. Les 'échanges' de quantité de mouvement se font par l'intermédiaire des forces :

50 Remarque sur la conservation de la quantité de mouvement

51 Remarque sur la loi de Newton Deux cas particuliers : F est dans la meme direction que V : le solide ne change pas de trajectoire, et sa vitesse augmente : la force augmente l'energie cinétique de l'objet F est perpendiculaire à V : la norme de V en m/s reste constante. Mais l'orientation de V change : la force dévie l'objet sans modifier son énergie cinétique

52 Conséquence : pour qu'une planète gravite autour d'un astre, la force de gravité s'exerce perpendiculairement à la trajectoire i.e : la force est perpendiculaire à la vitesse

53 Deux formulations de la loi de Newton 1) variation de la quantité de mouvement d'un objet est proportionnelle aux forces s'exerçant sur lui 2) En chaque point de l'espace la quantité de mouvement qu'un objet peut échanger avec l'exterieur = champ de force en ce point

54 Notion de champ en physique Définition. Lorsque dans une région de lespace, on attache à chaque point une grandeur scalaire ou vectorielle, on definit un champ. On peut définir des champs de température, gravité, électrique, vitesse d'un fluide....

55 Comment décrire un champ ? Deux notions permettent de décrire intégralement la structure et les propriétés d'un champ : Petite échelle : la divergence et le rotationnel Grande échelle : flux et la circulation du champ

56 Pour la gravité :

57 Théorème de Gauss en mécanique de fluide n n V V

58 Théorème de Gauss en mécanique de fluide autour d'une source

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60 Théorème de Gauss en mécanique de fluide autour d'un puit

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62 Sens physique du théorème de Gauss Le flux d'un champ de vecteur à travers une surface fermée est un scalaire: Positif si il y'a une source Negatif si il y'a un puit Nul si il y'a ni source ni puit

63 Application à la physique La divergence d'un champ de vecteur représente le flux autour d'une surface fermée infinitésimal

64 Application à la physique 2 La divergence ou le flux de B sont nul, car le champ magnétique n'est pas créer par une particule matériel, mais par le mouvement d'une charge

65 Qu'est ce que dS ? dS est la surface balayée lorsqu'on fait varier les axes d'une quantité infinitésimale Coordonnée cartésienne : dS = dxdy =surface du carré obtenu lorsqu'on fait varier x de dx et y de dy

66 dS en coordonnée sphérique

67 Aire d'un disque

68 dS en coordonnée sphérique

69 Surface d'une sphère

70 Lecture quasi obligatoire Cours physique feynmann : mécanique + electromagnétisme tome 1, chap 1 à 5 Cours de Physique de Landau : tome 1, chapitre 1


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