Théories statistiques de la

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1 Théories statistiques de la
fragmentation et de la nucléation Pascal Parneix Laboratoire de Photophysique Moléculaire, Orsay Fédération Lumière-Matière Porquerolles – mai 2005

2 Phénomène de fragmentation omniprésent lors de
1 – Introduction Phénomène de fragmentation omniprésent lors de l’excitation d’un système Relaxation du système Compétition avec l’émission radiative Compétition avec l’ionisation Que peut-on apprendre sur le système ? Énergie de liaison Effet entropique (transition structurale, transition de type « solide/liquide » ou « liquide/gaz » dans des systèmes de taille finie Dynamique intramoléculaire non réactive Réactivité chimique Présent à d’autres échelles Physique nucléaire Astrophysique Porquerolles – mai 2005

3 Comment exciter un système complexe ? Excitation optique
2 – Introduction Comment exciter un système complexe ? Excitation optique ensemble microcanonique (si le nombre de photons absorbés est bien défini) Excitation thermique ensemble canonique Excitation collisionnelle situation intermédiaire Porquerolles – mai 2005

4 Comment modéliser la fragmentation ? Dynamique quantique oui mais ...
3 – Introduction Comment modéliser la fragmentation ? Dynamique quantique oui mais ... Systèmes de petites tailles (qqes atomes) et temps courts (ps) Dynamique classique oui mais ... Temps relativement courts (ns) Dynamique mixte classique-quantique oui mais ... Difficulté pour définir les sous-systèmes Théorie statistique oui mais ... Domaine de validité ? Quelles théories statistiques ? Porquerolles – mai 2005

5 4 – Introduction Domaine de validité d’une théorie statistique ?
Insensibilité de la dynamique à la façon d’exciter le système IVR et transition vibronique beaucoup + rapide que la dissociation kd ne dépend pas de t. Dépend uniquement de E Porquerolles – mai 2005

6 5 – Introduction Grandeurs fondamentales de physique statistique
Dynamique dépend du nombre de degrés de liberté Nombre de constituants du système Dynamique dépend de l’énergie interne dans le système E (ensemble microcanonique) ou T (ensemble canonique) Energie de liaison E0 Nombre d’états vib., rot., trans. accessibles Densité d’états r(E) (ensemble microcanonique) Fonction de partition Z(T) (ensemble canonique) Porquerolles – mai 2005

7 6 – Introduction Observables expérimentales Spectres de masse
Vitesse de dissociation Spectres de masse Distribution d’énergie translationnelle Problème récurrent Energie interne déposée dans l’agrégat Porquerolles – mai 2005

8 7 – Introduction Difficultés spécifiques aux systèmes complexes
Surface de potentiel avec un grand nombre de minima locaux Par exemple, LJ13 a plus d’un millier d’isomères !!! Nombre d’isomères croît exponentiellement avec la taille Anharmonicité importante Problème éventuel d’ergodicité Porquerolles – mai 2005

9 Modèle de potentiel Simulation Théories statistiques Expérience
8 – Introduction Modèle de potentiel Simulation Théories statistiques validation Expérience fs/ps/ns ps/ns/ms/ms Porquerolles – mai 2005

10 Ingrédients du modèle :
9 - RRK O.K. Rice, H.C. Ramsperger, J. Amer. Chem. Soc. 49, 1617 (1927) L.S. Kassel, J. Phys. Chem. 35, 1065 (1928) Hypothèses : Le système est décrit comme un ensemble de 3n-6 oscillateurs harmoniques couplés entre eux Le système casse quand l’énergie dans un mode donné est > E0 Seul le réactant est considéré Problème d’analyse combinatoire: dénombrer les possibilités de mettre E > E0 dans un mode donné Le nombre de façons de distribuer E dans 3n-6 modes est donné par On en déduit Ingrédients du modèle : E0 et n Porquerolles – mai 2005

11 10 -TST Hypothèses : Séparation des mouvements électroniques et nucléaires réaction = trajectoire sur une surface de potentiel Il existe une hypersurface qui sépare le parent du produit Hypothèse de non retour Vitesse de réaction = flux de passage à travers l’état de transition Difficulté principale autour du concept de l’état de transition est sa localisation Potentiel « loose » ou « tight » Porquerolles – mai 2005

12 Quasi Equilibrium Theory (QET)
11 - RRKM R.A. Marcus, O.K. Rice, J. Phys. Colloid Chem. 55, 894 (1951) R.A. Marcus, J. Chem. Phys. 20, 359 (1952) Quasi Equilibrium Theory (QET) Hypothèses TST + Redistribution d’énergie dans le parent + rapide que la réaction Séparabilité au niveau de l’état de transition : 1 coordonnée de réaction + modes spectateurs Equipartition dans les modes spectateurs au niveau de l’état de transition Porquerolles – mai 2005

13 12 - RRKM avec avec et En posant , on obtient
est le nombre d’états vibrationnels accessibles au niveau de l’état de transition est la densité d’états vibrationnels du réactant Porquerolles – mai 2005

14 Système avec un grand nombre de degrés de liberté :
13 - RRKM Système avec un grand nombre de degrés de liberté : f(e) e Limite classique harmonique de RRKM redonne RRK : avec On peut également en déduire : Porquerolles – mai 2005

15 Fig3_prolate_french.eps 14 – Théorie/Expérience
X, Y, Z and W, J.P.C.A. xxx, yyyy (2000) C10H8+  C8H6+ + C2H2 C10H8+  C10H7+ + H Cations piégés dans une cellule ICR 1 énergie d’excitation Rapport de branchement et constantes de dissociation pour perte de H et C2H2 Analyse des résultats par RRKM Fréquences harmoniques de C10H8+ Pour l’état de transition une fréquence est enlevée (coordonnée de dissociation) Fréquences de l’état de transition ajustées autour des valeurs de C10H8+ Energie de dissociation E0 ajustée E0 = pour la perte de H E0 = pour la perte de C2H2 Porquerolles – mai 2005 Fig3_prolate_french.eps

16 15 – RRKM variationnel Dans les processus sans barrière, la position de l’état de transition peut être très dépendante de E et J Suivant la coordonnée de réaction, la position de l’état de transition est telle que soit un minimum Difficultés : choix de la coordonnée de réaction et description de l’état de transition (harmonique, rotateur rigide ...) Porquerolles – mai 2005

17 16 – RRKM variationnel H2O2 -> 2 OH
D.M. Wardlaw and R.A. Marcus, Chem. Phys. Lett. 110, 230 (1984) H2O2 -> 2 OH O Degrés de liberté de transition H H R O H H O A E et J fixés, tel que soit un minimum Porquerolles – mai 2005

18 17 – Modèle de Weisskopf Hypothèses :
V. Weisskopf, Phys. Rev. 52, 295 (1937) Modèle initialement développé pour la fission de noyaux Hypothèses : Les produits de réaction sont considérés Principe de microréversibilité Pas de rotation des produits On considère la réaction suivante: kn An An-1 + A kn-1 kn [An]=kn-1 [An-1] [A] Principe de microréversibilité Porquerolles – mai 2005

19 18 – Modèle de Weisskopf On en déduit : et Généralement
Porquerolles – mai 2005

20 Limite classique harmonique :
19 – Modèle de Weisskopf Limite classique harmonique : Identique au « modèle » Engelking P.C. Engelking, J. Chem. Phys. 85, 3103 (1986) Porquerolles – mai 2005

21 20 – PST/OTS Hypothèses : Les produits de réaction sont considérés
J.C. Light, Disc. Faraday Soc., 44, 14 (1967) C.E. Klots, J. Phys. Chem. 75, 1526 (1971) W.J. Chesnavitch and M.T. Bowers, J. Chem. Phys. 66, 2306 (1977) An-1 + A Hypothèses : Les produits de réaction sont considérés Principe de microréversibilité Etat de transition au niveau de la barrière centrifuge (PST/OTS) Prise en compte de la rotation des produits Lois de conservation An kn An An-1 + A Kn-1 kn [An]=kn-1 [An-1] [A] Principe de microréversibilité Porquerolles – mai 2005

22 21 – PST/OTS On en déduit : On a :
est la somme d’états rotationnels entre etr et etr + detr Porquerolles – mai 2005

23 Prise en compte rigoureuse de la conservation
22 – PST/OTS E,J An-1 E0 An J : moment cinétique initial : énergie cinétique totale libérée Prise en compte rigoureuse de la conservation du moment cinétique par le calcul de Porquerolles – mai 2005

24 Nécessite de connaître le
23 – PST/OTS Cas oblate (B>C) (S) contraintes mécaniques et énergétiques L=Jr+J L L=Jr-J Nécessite de connaître le potentiel radial J (S) L=J-Jr J Jr Porquerolles – mai 2005

25 24 – PST/OTS Pour un potentiel radial du type , on a avec
(contrainte énergétique) (conservation du moment cinétique) Pour un potentiel radial du type , le problème n’est plus analytique Porquerolles – mai 2005

26 D’autres distributions statistiques sont accessibles
25 – PST/OTS D’autres distributions statistiques sont accessibles Distribution de Jr Distribution de et Porquerolles – mai 2005

27 26 – Densité d’états vibrationnelles
Simulation dans l’ensemble NVT Extraction de P(V) = f(V) dV pour différentes températures Simulation Monte-Carlo (ensemble des configurations) Extraction de P(E) = f(E) dE pour différentes températures Simulation type Nosé-Hoover (ensemble des phases) Méthode des histogrammes multiples pour reconstruire wc(V) ou w(E) Méthode Wang-Landau Extraction directe de la densité d’états configurationelle wc(V) Porquerolles – mai 2005

28 Fig3_prolate_french.eps 27 – Validation : MD/Théorie statistique
S. Weerasinghe, F.G Amar, J. Chem. Phys. 90, 4967 (1993) Comparaison MD et théories statistiques pour J=0 Très bon accord entre simulation MD et PST/OTS Rôle important de l’anharmonicité Prédiction d’un accident autour de la transition de phase dans l’agrégat produit Porquerolles – mai 2005 Fig3_prolate_french.eps

29 28 – Validation : MD/Théorie statistique
G.H Peslherbe and W.L. Hase, J. Chem. Phys. 105, 7432 (1996) Agrégats d’aluminium (Potentiel LJ + Axilrod-Teller) DOS vibrationnelle anharmonique absolue Potentiel radial en –C/r6 Al7 (J=0) Al6 + Al kd (ns-1) E (kcal/mol) PST PST/OTS MD Porquerolles – mai 2005

30 29 – Validation : MD/Théorie statistique
Comparaison MD et théories statistiques pour J non nul Très bon accord entre simulation et PST/OTS Rôle important de l’anharmonicité, du potentiel radial LJ14 (J) LJ13 (Jr) + LJ « Linear RDOS » : J en unité LJ (=53 pour l’argon) Porquerolles – mai 2005

31 30 – Validation : MD/Théorie statistique
LJ14 (J) LJ13 (Jr) + LJ Porquerolles – mai 2005

32 Fig3_prolate_french.eps 31 – Validation: MD/Théorie statistique
Agrégat LJ7 devient prolate à haute température J=3 Oblate Prolate Porquerolles – mai 2005 Fig3_prolate_french.eps

33 32 – Validation : MD/Théorie statistique
Exemple: agrégat mixte KrXe13 Xe13+Kr KrXe13 KrXe12+Xe Porquerolles – mai 2005

34 Fig3_prolate_french.eps 33 – Distribution de et
C.E. Klots, J. Chem. Phys. 98, 1110 (1993) Expérience de calorimétrie ? Dans l’approximation sphère (B) / atome, on a Peut s’écrire sous la forme Porquerolles – mai 2005 Fig3_prolate_french.eps

35 Fig3_prolate_french.eps 34 – Validation : MD/Théorie statistique E
LJ14 (J=0) LJ13 (Jr) + LJ E Porquerolles – mai 2005 Fig3_prolate_french.eps

36 Fig3_prolate_french.eps 35 – Validation : MD/Théorie statistique
Neutre p=6 Ion p=4 Distribution en en en Porquerolles – mai 2005 Fig3_prolate_french.eps

37 Fig3_prolate_french.eps 36 – Vers l’expérience ... Energies de liaison
K. Gluch, S. Matt-Leubner, O. Echt, B. Concina, P. Scheier and T.D. Märk, J. Chem. Phys. 121, 2137 (2004) Energies de liaison A partir de f(et), déduction des énergies de liaison Dn et avec Extraction de Dn An est fixé Porquerolles – mai 2005 Fig3_prolate_french.eps

38 Fig3_prolate_french.eps 37 – Effets quantiques
Calcul de référence : méthode des intégrales de chemin dans l’ensemble canonique (PIMC) Ne13 : J.P. Neirotti, D. Freeman et J.D. Doll, J. Chem. Phys. 112, 3990 (2000) Méthode de superposition Méthode de comptage Potentiel de Morse pour chaque isomère Calcul de la capacité calorifique Cv(T) Porquerolles – mai 2005 Fig3_prolate_french.eps

39 38 – Effets quantiques Porquerolles – mai 2005

40 39 – Multi-fragmentation
Modèle séquentiel Diaz-Tendero et al, Phys. Rev. A 71, 1 (2005) Etape Etape 2 ... C3 + C + C C4 + C C5 C2 + C2 + C C3 + C2 C2 + C + C2 Modèle avec évaporations de monomère, dimère et trimère Constantes de dissociation par Weisskopf Intégration des équations aux populations entre t=O et Texp Porquerolles – mai 2005

41 40 – Multi-fragmentation
Equations aux populations Doit prendre en compte le chemin suivi Energies moyennes libérées Peut prendre en compte les différents isomères C3 + C + C C4 + C C5 C2 + C2 + C C3 + C2 C2 + C + C2 Porquerolles – mai 2005

42 41 – Multi-fragmentation
Microcanonical Metropolis Monte Carlo (MMMC) D.H.E. Gross, Rep. Prog. Phys. 53, 605 (1990) D.H.E. Gross, P.A. Hervieux, Z. Phys. D.: At., Mol. and Clusters 35, 27 (1995) x’ correspond à un point de l’espace des phases x’=[Nf; {Nj,Zj,Se,j,Oe,j, Gj}; {rj}; {pj}; {fj}; {lj}; {Ev} pour j de 1 à Nf] Nf=5 ensemble microcanonique Porquerolles – mai 2005

43 42 – Multi-fragmentation
E0 énergie totale du système E0 = Ecoulomb + Eelectronique + Evib + Etrans + Erot L0 moment cinétique du système P0 moment linéaire du système et Le poids statistique associé à chaque configuration peut s’écrire : Porquerolles – mai 2005

44 43 – Multi-fragmentation
Expression des poids statistiques Contribution angulaire des fragments Contribution translationelle des fragments avec Contribution vibrationelle des fragments Contribution dégénerescence électronique des fragments Contribution associée aux moments des fragments Porquerolles – mai 2005

45 44 – Théorie/Expérience Fragmentation de Cn
Diaz-Tendero et al, Phys. Rev. A 71, 1 (2005) Fragmentation de Cn Fréquences harmoniques et géométrie des fragments par calculs de chimie quantique Fragments linéaire et cyclique Etats électroniques singulet et triplet Rapport de branchement obtenue par MMMC (t= ) Porquerolles – mai 2005

46 45 – Théorie/Expérience Cn+ + He -> Cn + He+
Expérience : G. Martinet et al, Phys. Rev. Lett. 93, (2004) Cn+ + He -> Cn + He+ Rapport de branchement obtenue par modèle séquentiel (effet de la fenêtre temporelle) Effet de la rotation dans le modèle MMMC Déduction de l’énergie interne déposée initialement dans l’agrégat Bon accord expérience/MMMC Porquerolles – mai 2005

47 46 – Multi-fragmentation
M.E. Fisher, Physics. 3, 255 (1967) Haute énergie : analyse de la distribution des fragments Modèle de Fisher : tient compte du caractère non idéal du gaz avec et Version modifiée pour tenir compte de l’interaction coulombienne (phys. Nucléaire) J.B. Elliott et al, Phys. Rev. Lett. 88, (2002) Porquerolles – mai 2005

48 47 – Multi-fragmentation
F. Gobet et al Phys. Rev. Lett. 87, (2001) Excitation collisionnelle d’un agrégat H3+(H2)n Analyse des résultats par le modèle de Fisher Courbe calorique à haute énergie Porquerolles – mai 2005