Efficacité de reconstruction des électrons de bas pt Fany Dudziak Réunion de physique ATLAS LAL le 13 décembre 2007

Plan Coupure IsEM et Pt des électrons Les coupures IsEM dans le front Pourquoi la chute d’efficacité Forme de la distribution de la largeur totale de la gerbe dans les strips Effet du Bremsstrahlung Les Z radiatifs

Pt des électrons et IsEM On a déjà vu que l’efficacité de reconstruction des électrons chute pour les bas pt. –Cette chute est due aux coupures IsEM du front :

Quelles variables sont utilisées pour IsEM dans le front? Toujours les événements H4l (130 GeV). AOD run 5300, tid 7180 Les variables utilisées sont : –  emax2=emax2/( *et 37 ) où emax2 est l’énergie du second plus grand maximum d’énergie du cluster (si plusieurs maximums), et et 37 l’énergie transverse du cluster 3x7 –emax2 – emin : différence entre l’énergie du second maximum et le minimum entre les 2 plus grands max. –la largeur totale wtot1 dans une fenêtre  x  = x0.2 (7strips) calculée avec la formule : wtot = (ΣE i *(i- i max )²/ΣE i ) 1/2 avec i le numéro de la strip, i max le numéro de la strip contenant le maximum d’énergie, et l’énergie de la strip i max –la largeur corrigée sur 3 strips weta (même formule que wtot) –La fraction d’énergie en dehors du cœur de la gerbe : frac = (E(±3)- E(±1))/ E(±1)

Coupure « responsable » de la chute d’efficacité On a constaté que ce sont les coupures sur frac et wtot qui font chuter l’efficacité à bas pt. Principalement celle sur wtot. Pt (GeV) Wtot Queues Bas pt Coupure à ~2.5

Comment comprendre la forme de la distribution Wtot Si wtot est large pour des électrons  il y a eu rayonnement Les intéraction avec la matière du détecteur peuvent élargir la gerbe. Pour le savoir  dumpMC des événements générés. –En fait il y a différentes sources de rayonnement: Le Bremsstrahlung Émission de  en intéragissant dans la matière  émission d’un électron Émission de photon dans l’état final (corrections radiatives) Intèraction avec matière

Bremsstrahlung E (MeV)  On veut voir la corrélation entre les queues de wtot et la distance entre la trace initiale de l’électron et la trace après les brem Nombre de brem Position des vertex d’émission de brem

Les Z radiatifs ~78% des Z se désintègrent en plus que 2 leptons (Z->ll+ n gamma). Nb moyen de photons émis au vertex : 3.8 (Queue jusqu’à 10photons). Energie moyenne 0.2GeV 10% des photons ont E>=5GeV. Conséquence: perte d’acceptance à cause de la masse invariante des Z réconstruits en combinant seulement les électrons. Nb de particule au vertex des Z Énergie moyenne des photons Spectre pour E > 5 GeV

Conclusion On essaie de comprendre l’élargissement des gerbes électromagnétiques avec la simulation pour pouvoir à terme améliorer la coupure sur wtot à bas pt, voire la contourner …