Dynamique en référentiel non galiléen

Dynamique en référentiel non galiléen I) Les lois de la dynamique newtonienne 1) PFD dans un référentiel galiléen a) Référentiel galiléen

Un référentiel est galiléen s’il vérifie le principe d’inertie Définition Un référentiel est galiléen s’il vérifie le principe d’inertie Dans un référentiel galiléen, un point matériel M isolé ou pseudo-isolé est au repos ou animé d’un mouvement de translation rectiligne uniforme

Dynamique en référentiel non galiléen I) Les lois de la dynamique newtonienne 1) PFD dans un référentiel galiléen a) Référentiel galiléen b) PFD dans un référentiel galiléen

Théorème de la résultante cinétique : Dans un référentiel galiléen Rg, la dérivée par rapport au temps de la quantité de mouvement P = m.v(M/Rg) d’un point matériel de masse m, est égale à la résultante F des actions mécaniques que subit le point M.

Dynamique en référentiel non galiléen I) Les lois de la dynamique newtonienne 1) PFD dans un référentiel galiléen 2) PFD dans un référentiel non galiléen

Dynamique en référentiel non galiléen I) Les lois de la dynamique newtonienne 1) PFD dans un référentiel galiléen 2) PFD dans un référentiel non galiléen 3) Théorèmes du moment cinétique a) Dans un référentiel galiléen

Théorème du moment cinétique : Dans un référentiel galiléen Rg, la dérivée par rapport au temps du moment cinétique d’un point matériel M par rapport à un point fixe A ou un axe fixe  est égale au moment par rapport à ce point A ou à cet axe  de la résultante des forces F agissant sur le point matériel.

Dynamique en référentiel non galiléen I) Les lois de la dynamique newtonienne 1) PFD dans un référentiel galiléen 2) PFD dans un référentiel non galiléen 3) Théorèmes du moment cinétique a) Dans un référentiel galiléen b) Dans un référentiel non galiléen

Théorème du moment cinétique : Dans un référentiel non galiléen Rng, la dérivée par rapport au temps du moment cinétique d’un point matériel M par rapport à un point fixe A ou un axe fixe  est égale à la somme du moment par rapport à ce point fixe A ou à cet axe fixe  de la résultante des forces vraies F agissant sur le point matériel et des moments des forces d’inertie d’entrainement et de Coriolis.

Dynamique en référentiel non galiléen I) Les lois de la dynamique newtonienne II) L’aspect énergétique 1) Travail. Puissance

Dynamique en référentiel non galiléen I) Les lois de la dynamique newtonienne II) L’aspect énergétique 1) Travail. Puissance 2) Énergie potentielle

Dynamique en référentiel non galiléen I) Les lois de la dynamique newtonienne II) L’aspect énergétique 1) Travail. Puissance 2) Énergie potentielle 3) Théorèmes énergétiques

Théorème de l’énergie cinétique dans Rg Dans un référentiel galiléen Rg, la variation de l’énergie cinétique d’un point matériel M de masse m constante entre deux instants est égale au travail de la force totale F qui lui est appliquée : Ec = [Ec(t2) – Ec(t1)] = W(F,,t1,t2)

Théorème de l’énergie cinétique dans Rng Ec = [Ec(t2) – Ec(t1)] = W(F,,t1,t2) + W(fie,,t1,t2)

Théorème de la puissance cinétique dans Rg Dans un référentiel galiléen Rg, la dérivée de l’énergie cinétique d’un point matériel M de masse m constante par rapport au temps est égale à la puissance de la force totale F que M subit :

Théorème de la puissance cinétique dans Rng

Théorème de l’énergie mécanique dans Rg Dans un référentiel galiléen Rg, la variation de l’énergie mécanique Ep d’un point matériel M de masse m constante entre deux instants est égale au travail de la force totale non conservative Fnc qui lui est appliquée : Em = (Ec + Ep) = [Em(t2) – Em(t1)] = W(Fnc,,t1,t2)

Théorème de l’énergie mécanique dans Rng Em = [Em(t2) – Em(t1)] = W(Fnc,,t1,t2) Em = Ec + Ep + Epie

Théorème de la puissance mécanique dans Rg Dans un référentiel galiléen Rg, la dérivée de l’énergie mécanique d’un point matériel M de masse m constante par rapport au temps est égale à la puissance de la force totale non conservative Fnc que M subit :

Théorème de la puissance mécanique dans Rng Em = Ec + Ep + Epie

Dynamique en référentiel non galiléen I) Les lois de la dynamique newtonienne II) L’aspect énergétique III) Caractère galiléen approché

Dynamique en référentiel non galiléen I) Les lois de la dynamique newtonienne II) L’aspect énergétique III) Caractère galiléen approché 1) Le référentiel terrestre

Dynamique en référentiel non galiléen I) Les lois de la dynamique newtonienne II) L’aspect énergétique III) Caractère galiléen approché 1) Le référentiel terrestre a) Le poids d’un corps

Dynamique en référentiel non galiléen I) Les lois de la dynamique newtonienne II) L’aspect énergétique III) Caractère galiléen approché 1) Le référentiel terrestre a) Le poids d’un corps b) La déviation vers l’Est

Dynamique en référentiel non galiléen III) Caractère galiléen approché 1) Le référentiel terrestre a) Le poids d’un corps b) La déviation vers l’Est c) Les cyclones et anticyclones

Cyclone Ivan

Dynamique en référentiel non galiléen I) Les lois de la dynamique newtonienne II) L’aspect énergétique III) Caractère galiléen approché 1) Le référentiel terrestre 2) Le référentiel géocentrique