Aurélien MENDES Sous la direction de : Elemér NAGY Mossadek TALBY sTop en 3 corps Bruit de fond Modèle Standard Coupures de sélection Plots de contrôle Optimisation Recherche du sTop se désintégrant en trois corps dans le canal e 

Recherche du sTop SUSY  2 partenaires scalaires pour chacun des fermions(left,right) du M.S Masses des squark 1,2 obtenues en diagonalisant la matrice suivante ~ Piste la plus explor é e : d é sint é gration en 2 corps : t 1  b  +.  zones non exclues ne sont pas accessibles au TeVatron. ~ ~ Sinon t 1  bW  0 est dominant mais ~ Piste privilégiée : désintégration en 3 corps : ~  on se focalise sur le scénario d’échange de du sTop. peu de sensibilité pour D0-RunII. ~ t 1 peut-être le + l é ger de tous les squarks Si M ≤ M W alors le mode t 1  bl est dominant ~ ~ ~

Point de d é part Sc é nario d é j à explor é durant LEPI, LEPII, et D0 RunI entra î nant les exclusions ci-dessous dans le plan naturel M stop vs. M sneutrino : Deux zones int é ressantes encore inexplor é es : - bas  M(stop,snu) n é cessite coupures soft car les leptons et les jets sont tr è s mous. Point r é f é rence: (1) haut  M(stop,snu) limité par la faible luminosité car les sections efficaces de production sont de + en + faibles. Point référence: (2)

Mod è le SUSY choisi : Canal choisi : b b + e  + MET __ Bruit de fond physique :  Z (+jets)   (+jets)  e  +   (+jets)  WW (+jets)  e +  (+jets)  t t  2b + e  + Bruit de fond instrumental :  QCD  W(+jets)  Z(+jets)  WZ (+jets)  ZZ (+jets)  W  ou Z  Simulation avec PYTHIA ou Alpgen+Pythia(TTbar). Sections efficaces NNLO ou NLO QCD d é duite à partir des donn é es. G é n é ration du signal avec Comphep+PYTHIA (25 points dont 2 points r é f é rence : et ). - MSSMavec R-parité conservée  sparticules créées par paire qu’on désignera par QCDqu’on désignera par dibosons (avec le WW)

Coupures de présélection sur les leptons 1 MU Medium, Central, !Cosmic+pT>12Gev Au moins 1 EM |ID|=10 or 11+ pT>12GeV Lead électron ne partage la trace d’aucun muon de l’événement Coupures de sélection pour l’analyse (=cut0) 1 MU Presel + TrackCone<2.5 + Halo<2.5 Au moins 1 EM Presel + emfrac>0.9, iso 0.5, + |  det|<2.5 et hors de [1.1,1.5] + Chi2_Spatial>0.001 Triggers ont des conditions MU && EM MU_A_EM10 (v8 thru v11), MATX_EM6_L12, MATX_EM6_SHT7, MATX_2EM3_L12, MATX_2EM3_SHT7 (v12) MUEM1_LEL12, MUEM2_LEL12 MUEM1_SHT7, MUEM2_SHT7 (v13) Sélection: Runs conservés si : - ils sont au moins REASONABLE d’un point de vue MUON - ils ne sont pas BAD pour le CAL et SMT - ils ne sont pas taggés ringOfFire, emptyCrate, coherentNoise or noonNoise(2.7%) + badLBN(Jet-MET) (Pre-)selection CSskim EMMU PASS2 : 1EM( |Id|=10,11 & pT > 5 GeV ) Jusqu’au shutdown d’août 2004 && 1Mu( loose & pT > 5 GeV ) TMBTree produits avec d0correct v8.2(p ) incluant la suppression des DupliEvents 350 pb -1

Comparaisons Data-MC

Basses valeurs encore a comprendre !

Comparaisons Data-MC

QCD201.8 Top13.4 Dibosons36.7 Z  QCD + Bkg574.7 Data576 Nombre d’événements

Optimisation du signal : cut1 Événements plutôt centraux

Z  QCD Dibosons t _ Data Optimisation du signal : cut2

Optimisation du signal : cut3 L ’ esprit de cette analyse, est, dans la mesure du possible, de ne tenir compte des jets que par le comptage des traces non isol é es et ceci pour 3 raisons majeures : - On ne peut pas reconstruire un jet de pT inf é rieur à 15GeV  impose d ’ utiliser des jets de pT  15GeV  rendrait quasi impossible l ’é tude des r é gions de bas  (M t,M ) - L ’é tude des jets (et + encore du b-tagging) entra î ne d ’ importantes syst é matiques : tr è s p é nalisant pour é tablir un é ventuel contour d ’ exclusion - Cette analyse a d é j à é t é faite dans ce cadre avec succ è s au cours du RunI Idée : mimer les jets en ne touchant que leur composante tracker Prévoir le calcul de systématique : - varier la taille du cône. - varier la coupure d’isolation (à 4GeV par exemple). - imposer un seuil sur le pT des traces qui entent en compte dans le calcul de l’isolation. - …

Conclusions L’analyse est sur de bons rails ! Seulement, certains problèmes restent encore a comprendre, comme le pT de l’électron. Les efficacités d’EMId sont en cours de reévalution et des systématiques sont nécessaires a l’utilisation de variables exotiques comme le nombre de traces non isolées. Ensuite remettre en route toute la machinerie (déjà prête) d’optimisation du signal/bruit, et mettre à jour le contour d’exclusion. Note d’analyse est déjà en cours de remaniement, afin d’essayer de fournir une D0note pour le workshop NP de décembre. L’objectif est clair : arriver a une publication pour les conférences de Moriond

= Ge r  G  r + Ge r  G  f + Ge f  G  r + Ge f  G  f physics W  e Z  ee W  Z  Multijets On peut alors mesurer : G   Ge f = G   fe.Le = Ge f  G  r + Ge f  G  f Ge  G  f = Ge  f .L  = Ge r  G  f + Ge f  G  f Ge f  G  f = fe.Le  f .L  Le = loose electron L  = loose muon Seulement ces quantités ne sont pas directement mesurables Dans l’analyse on requiert la présence de Ge  G  = (Ge r + Ge f )  (G  r + G  f ) Par contre si on définit : fe = (F   Ge) / (F   Le) f  = (Fe  G  ) / (Fe  L  ) oùoù QCD = Ge  G  f + G   Ge f - Ge f  G  f