Journées des doctorants ONERA, IDF, 2011

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1 Journées des doctorants ONERA, IDF, 2011
Mise en œuvre et évaluation d’un modèle de transition par équations de transport pour la simulation d’écoulements en turbomachine BENYAHIA Abdelkader 3ème année - DAAP/H2T Journées des doctorants ONERA, IDF, 2011 Directeur de thèse: Xavier de Saint Victor (DMAE) Encadrants: L. Castillon (DAAP) – R. Houdeville (DMAE) Thèse CIRT – Nov – Nov. 2011

2 Plan Introduction Le modèle de Menter
Applications aux turbines basse pression Conclusion - Perspectives

3 Transition et turbomachine
La prise en compte de la transition est un aspect majeur en aérodynamique Une prédiction correcte de la nature de la couche limite en CFD est essentielle Meilleure estimation de la traînée, des pertes, des flux de chaleur, des décollements En turbomachine la transition est caractérisée par Des taux de turbulence –Tu – hors couche limite élevés (transition « bypass ») Effets instationnaires (« wake induced » transition) Phénomène dimensionnant pour les aubages de turbines basse pression Nombres de Reynolds « faibles » ( – ) Dessin d’aubages dit « high lift » Décollements laminaires Transition par bulbe de décollement LP Turbine

4 Généralités sur la Transition
Couche limite attachée Transition Naturelle (Tu faible) et Transition Bypass (Tu élevé) Turbomachines Apparition direct de spots turbulents Transition par bulbe de décollement Le décollement enclenche la transition Bulbe court ou bulbe long L’intermittence : « fraction du temps où l’écoulement est turbulent » Couche limite laminaire Spots turbulents turbulence Couche limite détachée Eau morte Zone de recirculation Séparation Couche limite laminaire turbulente

5 Prise en compte de la transition dans un code RANS
Utilisation de critères de transition couplés à un modèle de turbulence Actuellement le cas pour elsA* Critère de transition Valeur critique de Reynolds basé sur l’épaisseur intégrale de couche limite Cette valeur critique est calculée à partir de corrélations qui dépendent du taux de turbulence extérieur Tu et du paramètre de gradient de pression Ex: Mayle, Abu Ghannam et Shaw, AHD (ONERA) L’utilisation de critère de transition nécessite des données « non-locales » Le taux de turbulence extérieur et le paramètre de gradient de pression sont connus hors de la couche limite L’épaisseur intégrale de couche limite est aussi une donnée non–locale Difficultés numériques liées à cette formulation non-locale  Nécessité de définir des « lignes » numériques de calcul (lignes de maillage etc…) Dépendance à la topologie Parallèlisation difficile du code Épaisseur de couche limite difficile à calculer pour les cas 3D (ex: dans les coins) Effort nécessaire de pre-processing non négligeable (champs How et Origin d’elsA)  J. Cliquet, R. Houdeville, D. Arnal, «Application of laminar-turublent transition criteria in Navier-Stokes computations », AI AA Journal, Vol. 46, n°5, pp , May 2008

6 Plan Introduction Le modèle γ - R̃eθ de Menter
Applications aux turbines basse pression Conclusion - Perspectives

7 Le modèle g – Req de Menter
~ Le modèle g – Req de Menter Modèle proposé par Menter et al (2004 – 2009*) 2 équations de transport : et Modèle pour la prise en compte de critères de transition de manière automatique et locale dans un code RANS Couplage au modèle k-ω SST via l’équation pour k les termes de production et de destructions sont multipliés par Toutes les données sont locales à la cellule de calcul Ceci est possible grâce à l’équation portant sur *Menter, F.R., and Langtry R.B., 2009, “A Correlation-Based Transition Model Using Local Variables for Unstructured Parallelized Computational Fluid Dynamics Codes”, AIAA Journal, 47(12), pp

8 Équation pour Req ~ Le point d’entrée en transition est calculé avec une corrélation empirique de type Abu Ghannam et Shaw Hors des couches limites le terme source permet d’avoir = Pas de Production dans la couche limite. Diffusion depuis l’extérieur Localement dans la couche limite le critique est connue et formulé via Connaissance de l’information dans la couche limite

9 Équation pour l’intermittence
Van Driest et Blummer ont montré que pour une couche limite laminaire: En comparant et on peut enclencher ou non la transition La production d’intermittence est basée sur cela Deux fonctions empiriques sont utilisées pour contrôler la zone de transition et l’entrée en transition Utilisation des cas T3A-T3B-T3C pour calibrer ces fonctions* *Content, C., and Houdeville, R., 2010, “Application of the γ - R̃eθt Laminar Turbulent Model in Navier – Stokes Computations”, Proc. of the 40th AIAA Fluid Dynamics Conference and Exhibit, AIAA , Chicago, Illinois, USA

10 Prise en compte des bulbes
Le modèle k-ω SST prédit des bulbes de décollement trop importants: génération de k pas assez rapide. L’idée est d’accroître la production de k dans le bulbe peut être supérieure à 1.0 Fct de la prod. de mu_t

11 Exemple Contours d’intermittence γ = 1 (rouge) γ = 0 (bleu)
Hors couche limite Tout turbulent γ = 0 (bleu) Couche limite laminaire Pas de production de k

12 Application industrielle 3D
Mise en œuvre du modèle sur un cas industriel 3D: Turbine Basse Pression – Snecma – 4,5 étages Maillage : 13,3 Mpts Calcul Stationnaire Schéma de Roe Isocontours d’intermitence

13 Plan Introduction Le modèle de Menter
Applications aux turbines basse pression Conclusion - Perspectives

14 T106 Impact majeur de la transition sur les performances
Cas de référence pour l’étude de la transition en turbomachine Aube représentative des aubes de turbine basse pression Aube fortement chargée => décollement Reynolds faibles [ – ] Impact majeur de la transition sur les performances Bulbe de décollement inexistant en tout turbulent Très mauvaise estimation des pertes en tout turbulent

15 T106 – Étude stationnaire Configuration grille plane Calculs 2D et 3D
Reynolds [ – ] Tu=0.8% Schéma de Roe Limiter Valbada PsiRoe=0.01

16 T106 – Résultats stationnaires
Reynolds – Bulbe de décollement sur l’extrados bien capturé Bon accord entre résultats expérimentaux et résultats numériques Re = 250K Re = 160K

17 T106 – Résultats stationnaires
Reynolds – Présence d’un bulbe ouvert. Plus de recollement de la couche limite Assez bon accord entre résultats expérimentaux et résultats numériques sauf pour Reynolds = Re = 100K Re = 80K

18 T106 – Résultats stationnaires
Bonne estimation des pertes par calcul sauf au plus bas Reynolds Sur estimation de l’angle de sortie mais la tendance expérimentale est assez bien prédite Coefficient de pertes Angle de sortie de l’écoulement

19 T106 – Barreaux défilants - Étude instationnaire
Configuration grille plane + Barreaux défilants à l’amont Pas inter-barreaux = Pas inter-aubes Données exp. fournies par le VKI Calculs 2.5D - Reynolds Schéma de Roe + limiteur de Van Albada Algorithme unsteady 1600 itérations / période passage d’un sillage Prise en compte des sillages amont Condition amont d’injection périodique Profils de Pt,d’angles de l’écoulement, de turbulence

20 T106 – Barreaux défilants - Étude instationnaire
Mise en défaut du modèle initiale γ – R̃eθ La fonction Fθt de raccord couche limite/zone extérieure à la couche limite dépend très fortement de la vorticité Ω à travers le terme B. Elle ne dépend pas de la distance à la paroi y Le passage d’un sillage amont dans un canal inter-aube conduit à la création importante de vorticité dans le canal Impossibilité de distinguer la couche limite de la zone hors couche limite B

21 T106 – Barreaux défilants - Étude instationnaire
Mise en défaut du modèle initiale γ – R̃eθ Représentation totalement erronée du sillage par le modèle de transition R̃eθ Énergie Cinétique Turbulente

22 T106 – Barreaux défilants - Étude instationnaire
Correction de la fonction Fθt Reformulation de δ Introduction d’une dépendance à la distance à la paroi en y² du terme B B

23 T106 – Barreaux défilants - Étude instationnaire
Convection des sillages amont correctement modélisée avec correction pour Fθt Convection de bien prise en compte Tu important ==> Valeur faible de Énergie Cinétique Turbulente

24 T106 – Barreaux défilants – Résultats instationnaires
Suppression du décollement massif Recollement avant le bord de fuite Frottement pariétale sur l’extrados

25 T106 – Barreaux défilants – Résultats instationnaires
Le décalage de Mis au bord d’attaque est bien prédit Tendance expérimentale bien capturé mais pic de Mis sous estimé

26 T108 Grille d’aube Même conditions d’écoulement que l’aube T106
Reynolds [ – ] Tu = 0.8% Design différent de celui de l’aube T106 : gradient de pression adverse moins intense Calcul stationnaire 3D Schéma de Roe Limiter Valbada PsiRoe=0.01

27 T108 – Résultats stationnaires
Bulbe de décollement surestimé Recollement de couche limite trop tardif Apparition du bursting en calcul à bas nombre de Reynolds Pertes fortement surestimées Mis – Re Cœfficient de pertes

28 Conclusion - Perspectives
Le modèle de Menter pour la transition a été mis en oeuvre sur des configurations 2D et 3D - stationnaires et instationnaires (grille ISO, aube LS89, turbine CT3 du VKI, Rotor 37, aubes T106 et T108) Des calculs ont été réalisés sur un cas industriel 3D: turbine basse pression Snecma Possibilité de réaliser des calculs avec prise en compte de la transition de manière simple et automatique sous elsA sur des géométries 3D Les premiers résultats numériques comparés aux données expérimentales sont assez satisfaisants pour les cas d’aérothermie (CT3) et de transition par bulbe de décollement (T106) Améliorations à apporter Modélisation du bulbe (Aube T108) Stabilité avec le schéma de Jameson Perspectives Validation du modèle sur d’autres cas expérimentaux (configuration de barreaux défilants du LMFA) Étude d’autres cas industriels (cas test fourni par Turbomeca) Extension pour la prise en compte de la rugosité

29 Formations - Publications
ONERA C++ (6j) Vérification des simulations numériques en mécanique des milieux continus (2j) Rédaction du mémoire de thèse (3j) Doctoriales midi Pyrénées – Boussens – Juin 2010 (6j) JDD de l’école doctorale MEGEP – Toulouse – Mai 2010 (1j) JDD Safran – Bordes – Décembre 2010 (1j) Congrès – Publications - Workshop Benyahia A., ‘Automatic Transition Prediction Using a Correlation-Based Transition Model’, 6th elsA User’s Workshop, December Benyahia A., Houdeville R., ‘Transition Prediction in Transonic Turbine Configurations Using a Correlation-Based Transport Equation Model’, 45th Symposium of Applied Aerodynamics, 3AF, Marseille, March Benyahia A., Houdeville R., ‘Transition Prediction in Transonic Turbine Configurations Using a Correlation-Based Transport Equation Model’, International Journal of Engineering Systems Modelling and Simulation, vol.3 March 2011 Benyahia A., Houdeville R., Castillon L., ‘Prediction of Separation-Induced Transition on High Lift Low Pressure Turbine Blade’, ASME Turbo Expo, Vancouver, June Benyahia A., ‘Automatic Transition Prediction Using a Correlation-Based Transition Model’, 11th ONERA- DLR Aerospace Symposium, ODAS, February Encadrement d’un stage de fin d’études (Avril-Septembre 2011) Prise en compte de la transition laminaire-turbulent dans les calculs RANS-URANS de l’écoulement autour d’un rotor d’hélicoptère

30 Merci ! Questions?

31 Back – Up

32 Équation pour Req (1/2) ~ =
Le point d’entrée en transition est calculé avec une corrélation empirique de type Abu Ghannam et Shaw Hors des couches limites le terme source permet d’avoir = Pas de Production dans la couche limite. Diffusion depuis l’extérieur Localement dans la couche limite le critique est connue et formulé via Connaissance de l’information dans la couche limite

33 Équation pour Req (2/2) ~

34 Équation pour l’intermittence
Van Driest et Blummer ont montré que pour une couche limite laminaire: En comparant et on peut enclencher ou non la transition La production d’intermittence est basée sur cela Deux fonctions empiriques sont utilisées pour contrôler la zone de transition et l’entrée en transition Utilisation des cas T3A-T3B-T3C pour calibrer ces fonctions Plusieurs auteurs ont proposé des fonctions