Cours Électricité – Électronique MIP_B

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1 Cours Électricité – Électronique MIP_B
Mr Mohammed TSOULI

2 Chap I : Charge électrique et Loi de Coulomb
Charges électriques On place a l’extrémité d’un pendule une bille en verre qu’on a électrisée à l’aide d’un chiffon. On l’approche ensuite d’un bâton en verre électrisé (par frottement). La bille en verre s’écarte, il y a répulsion. Si nous recommençons l’expérience avec une bille et un bâton en plexiglas, on observe le même phénomène. Bâton et bille En verre ou en plexiglas Bille en verre Bâton en plexiglas Répulsion Attraction

3 On va prendre maintenant une bille en verre et un bâton en plexiglas.
La bille est attirée par le bâton : il y a attraction Conclusion ces expériences montrent qu’il y a deux types de charges électriques : charges positives et négatives. lorsqu’on met en présence deux charges de même nature elles se repoussent et lorsqu’on met en présence deux charges de nature différente elles s’attirent. Unité de charge L’unité naturelle de charge d’une particule élémentaire : Électron –e = - 1, **-19 C me = 0,91.10**-30 Kg Proton +e = 1, **-19 C mp = 1,67.10**-27 Kg

4 II) La loi de Coulomb Considérons dans le vide deux charges électriques ponctuelles q et q’ ; au repos dans un repère R, placées respectivement en des points A et A’ distants de r. Pour un observateur lie a R, l’interaction électrostatique entre ces deux charges se manifeste par une force FA appliquée à q et une force FA’ appliquée à q’ telles que : A A’ q q’ r Le vecteur r est dirigé vers le point ou se trouve la charge soumise à la force considérée. εo permittivité du vide :

5 Chap II : Champ électrostatique
Le vecteur champ électrostatique Cas d’une charge ponctuelle dans un repère R, en tout point M situé à la distance r d’une charge q ponctuelle immobile, placée en O, il existe un vecteur champ électrostatique E tel que : b) Cas de plusieurs charges ponctuelles. Au point M le vecteur champ électrostatique s’obtient par une somme géométrique.

6 Relation avec la loi de Coulomb
Si l’on place en M une charge q’, elle est soumise à une force : O M q q’ r

7 Champ électrostatique du à des distributions continues de charges
Distribution volumique de charges supposons que les charges soient en très grand nombre et se distribuent d’une manière continue dans un volume V. autour d’un point P de la distribution, dans un élément de volume dV, se trouve la charge dq = ρ dV ρ densité volumique de charge au point P. b) Distribution surfacique de charges supposons que les charges soient en très grand nombre et se distribuent d’une manière continue dans une surface S. autour d’un point P de la distribution, dans un élément de surface dS, se trouve la charge dq = σ dS σ densité surfacique de charge au point P.

8 c) Distribution linéique de charges
supposons que les charges soient en très grand nombre et se distribuent d’une manière continue sur une courbe C. autour d’un point P de la distribution, dans un élément de longueur dl, se trouve la charge dq = λ dl λ densité linéique de charge au point P.

9 III) Calcul du vecteur champ électrostatique
Autour du point P de la distribution, chaque charge élémentaire dq, peut être considérée comme une charge ponctuelle, créant en un point M de l’espace un champ électrostatique élémentaire : Le champ électrostatique total crée par la distribution au point M est :

10 Remarque : dans le cas d’une distribution surfacique et linéique le champ total est respectivement :
Cas général : le calcul champ E se ramène à celui de trois intégrales relatives à chacune des composantes : Cas particulier : dans certains cas, en tenant compte de la symétrie de la distribution, on peut déterminer le sens et la direction du vecteur champ E ; son module s’obtient alors par une intégrale unique.

11 IV) Surface de niveau et ligne de champ
Tous les points qui correspondent à une même intensité de champ sont situés sur une surface que l’on appelle surface de niveau. q Lignes de champ Surface de niveau (sphère centrée sur q) une ligne de champ est une courbe telle qu’en chacun de ses points elle soit tangente au vecteur du champ définit en ce point.

12 CHAP III Théorème de Gauss
Flux du vecteur champ électrostatique à travers une surface. 1) Orientation d’une surface. Si la surface est fermée, la normale à cette surface est toujours orientée vers l’extérieur. Si la surface ouverte (S) s’appuie sur un contour fermé ©, l’orientation de la normale à la surface est liée au sens de parcours sur le contour ©; elle est donnée par la règle du tire-bouchon. Surface fermée Surface ouverte n est le vecteur unitaire de la normale en un point de la surface (S)

13 2) Définition du flux du champ électrostatique à travers une surface
soit une surface quelconque (S) orientée, le vecteur champ électrostatique E(M) est défini en chaque point M de cette surface (S). le flux élémentaire du champ électrostatique E(M) à travers un élément de surface est par définition : avec le flux du champ électrostatique E à travers la surface (S) fermée est :

14 Application du théorème de Gauss
Énoncé : le flux du vecteur champ électrostatique, crée par une distribution de charges à travers une surface fermée (S), est égale au produit par 1/ε0 de la somme algébrique des charges situées à l’intérieur de (S) à laquelle on ajoute la demi somme des charges superficielles. cas où on dispose d’une distribution volumique de charge répartie à l’intérieur de la surface fermée et d’une distribution surfacique de charge répartie sur la surface fermée