La double bêta : présent et futur

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1 La double bêta : présent et futur
Laurent SIMARD, LAL, Université Paris-Sud Séminaire LPSC Grenoble, 3 février 2005

2 Introduction à la double bêta
Introduction théorique Les points importants pour une expérience Les stratégies de détection

3 La désintégration double bêta
double bêta permise bb2n si mn  0 et n = n double bêta interdite bb0n

4 Signature expérimentale
E/Qbb Qbb : énergie du end- point de la transition ~ 2 à 4 MeV spectre représenté ici sans résolution, pertes en énergie Importance cruciale de résolution et de limiter pertes en énergie pour séparer bb2n et bb0n (ceci est encore plus important si T 1/2bb2n est faible)

5 Obtention de la période de bb0n et de la masse effective du neutrino
Si on observe Nevtsobservé evts de bb0n Durée de prise de données efficacité masse d’isotope

6 éléments de matrice nucléaire (grande incertitude)
varie en Qbb5 plus favorable pour les éléments de grands Qbb (mais pour la bb2n variation en Qbb11) matrice de mélange masse effective du neutrino m1, m2, m3 : masses des états propres de masse a1, a2 : phases de Majorana

7 Autres processus de double bêta bb0n
supersymétrie en R parité violée (MSSM): échange d’un gluino massif l’111 échange d’un neutrino léger l’113 l’131 Dans tous les cas, si la bb0n est observée, le neutrino est de Majorana courants droits

8 Les bruits de fond autres que la bb2n pour la recherche de la bb0n
2 chaînes radioactives naturelles 214Po 238U … 222Rn (radon) 214Bi 3.27 MeV g ou e-conv e- a 210Pb (164 ms) 232Th … 208Tl 4.99 MeV g ou e-conv e- g de MeV ou e-conv associé dans 100% des cas

9 Comment ces bdf produisent 2 e-
Si 214Bi et 208Tl sont présents dans les sources e- + g (effet Compton) BRUIT DE FOND INTERNE e- + e- e- + e-conv e- (effet Möller) BRUIT DE FOND EXTERNE Si 214Bi et 208Tl sont présents dans l’environnement des sources (ex : verre des PMs…) g interagit avec la source e- + e- (par double effet Compton, ou par effet Compton + Möller) en plus un neutron rapide produit autour du détecteur peut se thermaliser dans un matériau contenant de l’hydrogène et produire un photon par capture radiative

10 Caractéristiques d’une expérience de double bêta
la meilleure efficacité possible la meilleure résolution en énergie possible du calorimètre (contre la bb2n) minimiser les pertes en énergie entre l’endroit de production et l’endroit de détection des 2 e- : soit en minimisant le trajet (expérience ou détecteur=source) soit en minimisant la matière traversée (contre la bb2n et aussi les autres bdf) minimiser le contenu en 214Bi, 208Tl et neutrons non seulement des sources, mais egalement de l’environnement des sources (blindage, laboratoire souterrain) (contre les autres bdf)

11 Les deux options possibles
Source # détecteur (tracko-calo) on voit les 2e-, on peut mesurer E1,E2, q efficacité moins bonne (les 2e- ne sortent pas toujours de la source) pertes en énergie (e- sort de la source et traverse un détecteur de traces), résolution en énergie moins bonne Source = détecteur (bolomètre, semi-conducteur(Germanium)) très bonne efficacité pas de perte en énergie et très bonne résolution en énergie problème des autres bdf : on ne voit pas les 2e- on ne peut pas changer d’isotope apres la construction du détecteur

12 Les premiers résultats de l’expérience tracko-calo NEMO3
description du détecteur NEMO3 étude de la double bêta permise bb2n recherche de la double bêta interdite bb0n

13 Laboratoire Souterrain de Modane : 4800 m équivalent eau
Le détecteur NEMO3 3 m 4 m B (25 G) 20 secteurs Laboratoire Souterrain de Modane : 4800 m équivalent eau Champ magnétique : 25 Gauss Blindage gamma : Fer (e = 18 cm) Blindage neutron: 30 cm eau (mur ext.) 40 cm bois (haut et bas) (depuis mars 2004: eau + bore) Source: 10 kg d’isotopes  cylindrique, S = 20 m2, e ~ 60 mg/cm2 Détecteur de traces : chambre à fils en régime Geiger (6180 cellules) Gaz: He + 4% alcool éthylique+ 1% Ar + 0.1% H2O Calorimètre: 1940 scintillateurs plastiques couplés à des PMs basse radioactivité Permet d’identifier e-, e+, g et a

14 Anneaux cathodiques chambre à fils Feuilles d’isotopes bb
PMs Tube de calibration scintillateurs Feuilles d’isotopes bb

15 AOUT 2001

16 Début de prise de données
Inauguration de NEMO-3, Juillet 2002 Début de prise de données 14 Février 2003 Réservoir d’eau bois aimant Blindage en fer

17 Isotopes bb dans le détecteur NEMO-3
mesure bb2n 116Cd g Qbb = keV 96Zr g Qbb = 3350 keV 150Nd g Qbb = keV 48Ca g Qbb = 4272 keV 130Te g Qbb = 2529 keV Mesure du bdf d’origine externe aux sources 100Mo kg Qbb = 3034 keV 82Se kg Qbb = 2995 keV natTe g Cu g recherche bb0n (Tous les isotopes enrichis produits en Russie)

18 Sélection d’événements bb dans NEMO-3
Energie depositee : E1+E2= 2088 keV Hypothese interne : (Dt)mes –(Dt)theo = 0.22 ns Vertex commun : (Dvertex) = 2.1 mm Emission du vertex (Dvertex)// = 5.7 mm Vue transverse Vue longitudinale Run : 2040 Evénement : 9732 Date: Criteres pour sélectionner les événements bb : 2 traces e- 2 PMs, chacun > 200 keV association trace-PM Vertex commun Hypothese interne (rejet des evts externes) Pas d’autre PM isole (rejet des g) Pas de trace retardee (rejet du 214Bi) Sélection d’événements bb dans NEMO-3 Evénement typique bb2n observé venant du 100Mo Run : 2040 Evenenement: 9732 Date: 20/03/2003 Feuille de 100Mo feuille de 100Mo Propagation longitudinale du plasma Geiger Distance de dérive Scintillateur + PM Trigger: PM > 150 keV 3 coups Geiger (2 cellules voisines + 1) Taux de trigger = 7 Hz événements bb : 1 événement toute les 1.5 minutes

19 La performance attendue du détecteur a
Performances du détecteur Temps de vol : Résolution en temps (canal bb)  250 ps à 1 MeV ToF (e- traversant de source externe) > 3 ns e- traversant de source externe totalement rejeté Bruit de fond externe événements bb de la peau (Dtmes – Dtcalc) hypo. externe (ns) (Dtmes – Dtcalc) hypo. interne (ns) Détecteur de traces: 99.5 % cellules Geiger ON Résolution sur le vertex : canaux 2 e- (482 and 976 keV) avec des sources 207Bi placées à 3 positions connues dans chaque secteur s (DVertex) = 0.6 cm s// (DVertex) = 1.3 cm (Z=0) séparation e+/e- avec un champ magnétique de 25 G ~ 3% de confusion à 1 MeV b- DVertex DVertex = distance entre les deux vertex Calorimètre: 97% des PMs+scintillateurs ON Résolution en énergie: runs de calibration (tous les ~ 40 jours) avec des sources 207Bi Mur ext. 5" PMs Mur int. 3" PMs FWHM (1 MeV) 14% 17% Suivi laser journalier pour controler la stabilité du gain de chaque PM gamma: efficacité ~ keV, Ethr = 30 keV La performance attendue du détecteur a été atteinte 207Bi 2 e- de conversion 482 keV et 976 keV 482 keV 976 keV FWHM = 135 keV (13.8%)

20 Résultats préliminaires 100Mo 22
(Données 14 Fév – 22 Mar. 2004) Spectre de la somme des énergies Distribution angulaire NEMO-3 événements 6914 g 241.5 jours S/B = 45.8 NEMO-3 événements 6914 g 241.5 jours S/B = 45.8 100Mo 100Mo Données Données Monte Carlo 22 Bruit de fond soustrait Monte Carlo 22 Bruit de fond soustrait E1 + E2 (keV) Cos() T1/2 = 7.72 ± 0.02 (stat) ± 0.54 (syst)  1018 y 4.57 kg.y

21 Distribution de l’énergie individuelle pour 100Mo 22 HSD SSD
HSD, niveaux plus hauts contribuent à la désintégration Energie individuelle différente entre SSD and HSD 1+ SSD, le niveau 1+ domine dans la désintégration (Abad et al., 1984, Ann. Fis. A 80, 9) Simkovic, J. Phys. G, 27, 2233, 2001 100Tc 0+ 100Mo Endividuelle(keV) NEMO-3 4.57 kg.y E1 + E2 > 2 MeV NEMO-3 4.57 kg.y E1 + E2 > 2 MeV Données Données Monte Carlo 22 SSD Monte Carlo 22 HSD HSD Niveaux plus élevés SSD Etat unique Bruit de fond soustrait Bruit de fond soustrait 2/ndf = 139. / 36 2/ndf = 40.7 / 36 Eindividuelle (keV) Eindividuelle (keV) HSD: T1/2 = 8.61 ± 0.02 (stat) ± 0.60 (syst)  1018 y SSD: T1/2 = 7.72 ± 0.02 (stat) ± 0.54 (syst)  1018 y La distribution de l’énergie individuelle de la 22 de 100Mo en faveur du modele Single State Dominant (SSD)

22 Résultats préliminaires pour la 22 d’autres noyaux
NEMO-3 932 g 241.5 jours 2385 événements S/B = 3.3 Bruit de fond soustrait 82Se 82Se T1/2 = 10.3 ± 0.2 (stat) ± 1.0 (syst)  1019 y 116Cd if SSD T1/2 = 2.8 ± 0.1 (stat) ± 0.3 (syst)  1019 y if HSD T1/2 = 3.05 ± 0.1 (stat) ± 0.3 (syst)  1019 y 150Nd T1/2 = 9.7 ± 0.7 (stat) ± 1.0 (syst)  1018 y 96Zr T1/2 = 2.0 ± 0.3 (stat) ± 0.2 (syst)  1019 y Données simulation bb2n E1+E2 (keV) NEMO-3 405 g 168.4 jours 1371 événements S/B = 7.5 NEMO-3 37 g 168.4 jours 449 événements S/B = 2.8 NEMO-3 5.3 g 168.4 jours 72 événements S/B = 0.9 116Cd 150Nd 96Zr Données Données Données simulation bb2n simulation bb2n simulation bb2n E1+E2 (MeV) E1+E2 (MeV) E1+E2 (MeV)

23 Analyse de la bb0n : mesure du bruit de fond
NEMO-3 peut mesurer tous les composants de son bruit de fond ! Bruit de fond externe 208Tl (PMs) Mesuré avec les événements (e-, g) externes ~ 10-3 événements an-1 kg -1 de type bb0n avec 2.8<E1+ E2<3.2 MeV Neutrons externes et gammas de haute energie Mesuré avec les événements (e-,e-)int avec E1+E2 > 4 MeV  0.02 événements an-1 kg -1 de type bb0n avec 2.8<E1+ E2<3.2 MeV ~ Seulement 2 événements (e-,e-)int avec E1+E2 > 4 MeV observés apres 260 jours de données (sans bore) 4253 keV (26 Mar. 2003) 6361 keV (8 Nov. 2003) En accord avec le bruit de fond attendu < 110 92  18 100Mo métal. 400  100 316  46 82Se < 100 115  13 100Mo comp. A (mBq/kg) mesur HPGe avec (e-, Ng) sources En accord avec avec les mesures HPGe impurités 208Tl dans les sources Mesuré avec les événements (e-,2g), (e-,3g) venant de la source ~ 0.1 événements an-1 kg - 1 de type bb0n avec 2.8<E1+ E2<3.2 MeV Désintégration bb2n 100Mo T1/2 = y (SSD) ~ 0.3 événements an-1 kg - 1 de type bb0n avec 2.8<E1+E2<3.2 MeV

24 Analyse bb0n : mesure du bruit de fond
Radon dans le gaz de la chambre à fils de NEMO-3 Dû à une faible diffusion du radon du laboratoire dans le détecteur A(Radon) dans le labo ~15 Bq/m3 Deux mesures du radon dans le gaz de NEMO-3 Bon accord entre les deux mesures Détecteur de radon à l’entrée/sortie du gaz de NEMO-3 ~ 20 coups/jour pour 20 mBq/ m3 canal (1e- + 1 a) dans les données de NEMO-3: Traces retardées (<700 ms) pour sélectionner a retardé du 214Po 214Bi  214Po (164 ms)  210Pb ~ 200 coups/heure pour 20 mBq/m3 A(Radon) in NEMO-3  mBq/m3 Désintégration dans le gaz b- a retardé 222Rn (3.8 days) 218Po 214Pb 214Bi 214Po 210Pb b a 164 ms ~ 1 événements an-1 kg - 1 de type bb0n avec 2.8 < E1+E2 < 3.2 MeV Radon était le bruit de fond dominant pour la recherche de la bb0n avec NEMO-3 !!!

25 Analyse bb0n pour le 100Mo 100Mo Cu + natTe + 130Te 100Mo
PRELIMINAIRE Cu + natTe + 130Te 265 jours Monte-Carlo Radon Données E1+E2 (MeV) 6914 g 265 days 100Mo Data bb2n Monte-Carlo Radon bb0n unité arbitraire E1+E2 (MeV) 100Mo Cu + natTe + 130Te 8 11.4  3.4 ____ 2.6  0.7 2 2.6<E1+E2<3.2 2.8<E1+E2<3.2 2.6<E1+E2<3.2 2.8<E1+E2<3.2 100Mo 2b2n M-C 32.3  1.9 1.4  0.2 Radon M-C 23.5  6.7 5.6  1.7 TOTAL Monte-Carlo 55.8  7.0 7.0  1.7 DATA 50 8 V-A: T1/2(bb0n) > années V+A: T1/2 > années avec E1- E2> 800 keV Majoron: T1/2 > années avec Eindividuelle > 700 keV

26 Analyse likelihood pour le 100Mo
3 variables utilisées pour le likelihood Ec1+ Ec2 somme des énergies cinétiques des 2 e- Ecmin énergie de l’e- de plus petite énergie Cos angle entre les deux traces Ec = Energie à la sortie de la feuille de 100Mo = Energie déposée dans le scintillateur (E) + correction des pertes dans le détecteur de traces ! b- Cos Ec1 Ec2 E1 E2 Nbb0n xbb0n = est le parametre libre Ntot L calculé avec des événements bb Ec1+Ec2>2 MeV

27 Analyse likelihood de la bb0n du 100Mo
PRELIMINAIRE Analyse likelihood de la bb0n du 100Mo Données Monte-Carlo bb2n Radon bb0n T1/2 = 100Mo 6914 g 216.4 jours 4.10 kg.ans Ec1+Ec2 (keV) 100Mo 6914 g 216.4 days 4.10 kg.y -Log(Likelihood) xbb0n = Nbb0n Ntot Data bb2n Monte-Carlo Radon Ec1+Ec2 (keV) V-A: T1/2(bb0n) > années (90% C.L.) V+A: T1/2 > années (90% C.L.) Limite précedente V-A: T1/2(bb0n) > années (Elegant V, Ejiri et al., 2001)

28 Limite sur la masse effective du neutrino de Majorana,
sur le Majoron et sur V+A Limites sur T1/2 90% C.L. Simkovic et al., Phys. Rev. C60 (1999) Stoica, Klapdor, Nucl. Phys. A694 (2001) Caurier et al., Phys. Rev. Lett (1996) Limite sur la masse effective du neutrino de Majorana 100Mo: T1/2(bb0n) > y mn < 0.7 – 1.2 eV 82Se: T1/2(bb0n) > y mn < 1.3 – 3.6 eV Limite sur le Majoron 100Mo: T1/2 > années  < (5.3 – 8.5) Simkovic (1999), Stoica (1999) 82Se: T1/2 > années  < (0.7 – 1.6) Simkovic (1999), Stoica (2001) Limite sur V+A 100Mo: T1/2 > y l < (1.5 – 2.0) Tomoda (1991), Suhonen (1994) 82Se: T1/2 > y l < Tomoda (1991)

29 Système de purification anti-Radon installé
Radon était le bruit de fond dominant pour NEMO-3 A(222Rn) au LSM ~ 15 Bq/m3 Facteur ~ 10 trop élevé Mai 2004 : Tente entoure le détecteur Mai 2004 Septembre 2004 : Usine à purifier l’air du radon (comme dans SuperKamiokande) Activité dans la tente : A(222Rn) ~ 0.3 Bq/m3 125 m3/h 500 kg -40oC Facteur de purification obtenu dans la tente~50

30 Usine de purification de l’air en radon
Début du fonctionnement le 4 Octobre 2004 Au Laboratoire Souterrain de Modane 1 tonne -50oC, 7 bars Activité: A(222Rn) < 1 mBq/m3 !!! Flux: 125 m3/h

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32 Après installation de la tente et de l’usine anti-radon (charbon actif)
5.8 11.6 17.4 23.1 Temps (jours) Activité en 222Rn entre février 2003 et septembre 2004 ~ 0.95 Bq actuellement ~ 0.14 Bq (réduction d’un facteur ~ 7) Plus que 1 evt/an de fond pour la bb0n du 100Mo < Nbdf dû à bb2n

33 Sensibilité attendue dans NEMO-3 (apres purification en radon)
Bruit de fond : Bruit de fond externe est négligeable Bruit de fond interne : 208Tl : 100 mBq/kg pour 100Mo 300 mBq/kg pour 82Se 214Bi : < 300 mBq/kg ~ 0.1 evt kg-1 y -1 avec 2.8<E1+E2<3.2 MeV bb2n: T1/2 = années (SSD) ~ 0.3 evt kg-1 y -1 avec 2.8<E1+E2<3.2 MeV 5 ans de prise de données 6914 g de 100Mo T1/2(bb0n) > années (90% C.L.) <mn> < 0.2 – 0.35 eV 932 g de 82Se T1/2(bb0n) > années (90% C.L.) <mn> < – 1.8 eV

34 CONCLUSIONS SUR NEMO3 Le détecteur NEMO-3 prend des données depuis le 14 Fév. 2003 La performance attendue du détecteur a ete atteinte ! Résultats préliminaires 2b2n pour 100Mo, 82Se, 96Zr, 116Cd and 150Nd déjà plus de événements 2b2n collectés 100Mo: le modele Single State Dominance (SSD) est favorisé la désintégration bb2n 100Mo vers l’état excité a été mesurée avec ~ 4 s Limite Préliminaire T1/2(bb0n) (216.4 jours de données): 100Mo (4.10 kg.ans) T1/2(bb0n) > années  mn < 0.7 – 1.2 eV 82Se (0.55 kg.ans) T1/2(bb0n) > années  mn < 1.3 – 3.6 eV Niveaux de bruits de fond observés=attendus sauf Radon ~ 10 fois trop élevé Systeme de purification de l’air en radon depuis Septembre 2004 Déjà réduction d’un facteur ~7 Sensibilité attendue apres 5 ans apres la purification en radon 100Mo: T1/2(bb0n) > années <mn> < 0.2 – 0.35 eV 82Se: T1/2(bb0n) > années <mn> < – 1.8 eV

35 Le futur : vers un prochain détecteur de double bêta
problèmes posés stratégie choisie par les physiciens de NEMO

36 Les motivations pour continuer dans la double bêta
TESTER LA VIOLATION DU NOMBRE LEPTONIQUE GLOBAL Idée : tester le spectre dégénéré et commencer à tester la hiérarchie inverse de masse des neutrinos sensibilité : <mn> ~ 0.05 eV NEMO3 FUTURE MANIP eV m1 m3 m2 par exemple : dans le mode habituel de production de la bb0n (<mn>)

37 tester “l’effet Klapdor”
L’expérience Heidelberg (Germanium) prétend avoir trouvé un signal de bb0n 0.1eV < <mn> < 0.9 eV (99.73%CL) résultat controversé Une expérience de future génération doit pouvoir confirmer la découverte ou exclure ce signal également WMAP+2dSS+Chandra : valeur préférée du fit (problème : ce resultat dépend d’un modèle)

38 Les problèmes posés Quel isotope?
problème des éléments de matrice nucléaire, mal connus Qbb le plus grand (pour rejeter le bdf, pour augmenter l’espace de phases (mais augmente encore plus l’espace de phases pour bb2n)) (82Se, 100Mo, 150Nd, 48Ca) facile à enrichir (130Te=déjà naturellement enrichi à 34%, pb pour 48Ca (0.2%)), (136Xe = gaz donc facile à enrichir) T1/2bb2n la plus grande possible (82Se, 130Te, 136Xe)…mais existe-t-il un scaling entre T1/2bb2n et T1/2bb0n ?

39 Expérience réaliste : typiquement ~100 kg
Quelle masse d’isotope? Expérience réaliste : typiquement ~100 kg Mais pour une même masse d’isotope, la limite sur T 1/2 bb0n dépend de l’efficacité, du niveau de bdf, de la résolution que l’on peut atteindre et de T 1/2 bb2n efficacité masse d’isotope Durée de prise de données Nombre d’evts de bruit de fond (/kg/an/keV) FWHM (keV) = 2.36 x résolution pour une expérience qui a un bdf gaussien :

40 Quelle méthode de détection?
DETECTEUR=SOURCE bolomètre : CUORICINO mesure l’échauffement d’un cristal refroidi à basse temperature Germanium : GERDA mesure la charge dans un semi-conducteur refroidi à basse temperature TPC : EXO mesure la scintillation produite dans du 136Xe liquide (pb du bremstrahlung) (l’option “mesure de l’ionisation produite dans une TPC de 136Xe gazeux” a ete mise de côté) AVANTAGES : Efficacité, Résolution en énergie PROBLEME : On ne voit pas sortir les 2e- (un bdf faible et inconnu telle qu’une raie g inconnue peut simuler un signal bb0n)

41 DETECTEUR # SOURCE Technologie à la NEMO : on reconstruit les trajectoires des 2 e-, on peut mesurer l’angle d’émission et les énergies individuelles pour mieux distinguer la bb0n de certains bdf on peut mesurer les niveaux de bdf précisément dans d’autres canaux on peut mettre plusieurs isotopes différents sans avoir à construire un nouveau détecteur

42 OPTION CHOISIE PAR LES PHYSICIENS DE NEMO
pousser à fond la méthode de mesure à la NEMO (détecteur tracko-calo), faire un programme de R&D de ~ 2 ans et voir quelles performances on obtient

43 R&D sources OBJECTIF : A(214Bi) < qq dizaines de mBq/kg
A(208Tl) < qq mBq/kg non seulement enrichir et purifier les sources, mais aussi mesurer leur radiopureté Pour 1kg, 1 mBq/kg donne 32 désintégrations/an !!! sensibilité en 208Tl des détecteurs Germanium utilisés pour la mesure des sources de NEMO3 : 60 mBq/kg

44 Quelle géométrie? plane à la NEMO2 : pour des raisons de simplicité
dimensions plus grandes ~ exemple : 3 x 3.5 m : mettre plus de masse détecteur de traces Sources 3,5m 1,85 m 5,3 m Vue de dessus source calorimètre

45 épaisseur des sources la plus faible possible
Vue de côté épaisseur des sources la plus faible possible 1m 1,85m 3,4m 4m Source 3m PMs augmenter efficacité (moins d’evt où un des 2 e- ne sort pas de la source) réduire la perte en énergie des e- limiter la contribution du bdf dans le canal 2e- (le a sort de la source dans plus d’evts, moins de probabilité pour un g de faire un Compton, ou pour un e- de faire un Moller)

46 éventuellement faire des sources “actives” (par exemple 2 plans
parallèles avec au milieu un détecteur de traces) pour mieux lutter contre le bdf désintégration 214Bi 1er e- 2eme e- cellule déclenchée par le passage de l’a effet Moller 1er e- 2eme e- 1ere source 2eme source

47 distance source-scintillateur ~ 50 cm
Elle doit etre assez grande pour que le temps de vol permette de distinguer 2e- émis par une feuille source d’un e- traversant produit par un bdf externe limiter le nombre de fils donc la matière (qui peut aussi dégazer du radon ou du thoron) idée : écarter le 1er plan de fils de la source pour ne sélectionner que les désintégrations venant de la source et pas du 1er plan 2 e- Evt venant de la source Evt de bdf venant du 1er plan de fils La distance entre les vertex reconstruits des 2e- permet de rejeter l’evt 2 e- Cellule du 1er plan source

48 nombre de modules ~ 30-50 pour mettre ~ 100 kg
champ magnétique parallele aux sources “à la NEMO 3” : le garder l’enlever (pour augmenter l’efficacité)? blindage eau

49 R&D calorimétrie But : atteindre un FWHM inférieur à 7% à 1 MeV (rappel : pour NEMO %) 4% (source) (+) 7 % (calo) ~ 8 % (global) Idée : rester avec des scintillateurs plastiques (pour garder le temps de vol) mais ameliorer la résolution collaboration CEN Bordeaux Gradignan-LAL-Kharkov-Dubna déjà des résultats prometteurs en plus : des anglais travaillent sur des scintillateurs inorganiques Une option : diminuer épaisseur de scintillateur pour collecter plus de photons produits par scintillation et séparer le tagging des g de la mesure de l’énergie des e- optimisation de la forme du scintillateur (petit bloc, grande barre lue par plusieurs PMs…) sans doute également améliorer les performances du photomultiplicateur : géométrie adaptée au scintillateur, améliorer efficacité quantique collaboration CEN Bordeaux Gradignan-Photonis

50 Conclusion NEMO 3 prend des données depuis presque 2 ans
Limite Préliminaire T1/2(bb0n) (216.4 jours de données): 100Mo (4.10 kg.ans) T1/2(bb0n) > années  mn < 0.7 – 1.2 eV 82Se (0.55 kg.ans) T1/2(bb0n) > années  mn < 1.3 – 3.6 eV réduction du radon d’un facteur 7 -> amélioration de la sensibilité à la bb0n début d’un effort de R&D sur un futur détecteur tracko-calo de double bêta dans 2 ans : voir quelles performances on obtient pour démarrer une expérience avec 100 kg d’isotope

51 Bruits de fond pour la bb0n Interaction de photons
Signal b- b- Dt=0 ns Qbb 100Mo=3.038 MeV Bruit de fond interne b- e- Dt=0 ns Contaminations des sources 214Bi (Qb=3.3 MeV) 208Tl (Qb=5.0 MeV) Dt=0 ns b- b- bb(2n) decay g Bruit de fond externe e- Dt=3 ns «e-  traversant» g Interaction de photons produits par la radioactivite naturelle ou par des captures de neutrons e- Dt=0 ns e+e- paires Double Compton Compton + Möller e+ or e- Radon Au Laboratoire souterrain de Modane : Flux de neutrons rapides ( 1 MeV): ± n.cm-2s-1 Flux de neutrons thermiques (~0.025 eV) : 1.6 ± n.cm-2s-1 se desintegre en 214Bi qui peut se deposer sur les fils proches de la source ou sur la source

52 Activities of some components
of the NEMO3 detector 40K Bi Tl Co PM activities < specification requirements