Thème 2 : Lois et modèles.

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1 Thème 2 : Lois et modèles

2 LM 18 TRANSFERT THERMIQUE D’ENERGIE.

3 I - DESCRIPTION DE LA MATIERE.
La description de la matière peut être réalisée à l’échelle microscopique et macroscopique. L’échelle microscopique: L’approche microscopique décrit le comportement individuel des constituants d’un système (atomes, molécules, particules…). L’énergie microscopique comprend : Leur énergie cinétique microscopique due au mouvement engendré par l’agitation thermique; Leur énergie potentielle due aux interactions électromagnétiques, forte et faible entre les particules qui constituent le système.

4 2) L’échelle macroscopique
L’approche macroscopique décrit le comportement de l’ensemble des constituants d’un système à une échelle facilement accessible à l’être humain. Sa description passe par l’utilisation de grandeurs physiques comme la quantité de matière, la pression, le volume et la température. L’énergie macroscopique comprend : l'énergie cinétique globale du système l'énergie potentielle du système en interaction avec son environnement.

5 II - TRANSFERTS THERMIQUES.
1) Définition d'un transfert thermique Un transfert thermique est un échange d'énergie thermique irréversible qui a lieu d'une source chaude vers une source froide uniquement. Un transfert thermique n'est pas instantané. Pour évaluer la vitesse de ces transferts, on utilise la notion de flux thermique.

6 2) Trois modes de transfert
Conduction Dans ce type de transfert, nécessitant un milieu matériel, l’énergie est transportée sans déplacement de matière de proche en proche grâce aux chocs répétés de ses constituants les uns sur les autres. L’application du principe de conservation de la quantité de mouvement appliquée à deux particules qui se percutent permet aussi d’expliquer ce transfert thermique.

7 b) Convection Dans ce type de transfert, nécessitant un milieu matériel, l’énergie est transportée par des mouvements de matière (au sein d’un gaz ou d’un liquide) grâce aux chocs répétés de ses constituants les uns sur les autres. L’application du principe de conservation de la quantité de mouvement appliquée à deux particules qui se percutent permet de comprendre que la particule la plus agitée (associée au corps ayant la température la plus élevée) va transférer une partie de sa quantité de mouvement à la particule la moins agitée (associée au corps ayant la température la moins élevée)

8 c) Rayonnement Dans ce type de transfert, ne nécessitant pas de milieu matériel, l’énergie est transportée par des ondes électromagnétiques. L'énergie thermique dégagée par le Soleil nous parvient grâce aux rayonnements émis par celui-ci.

9 III) Variation d'énergie interne lors d’un transfert thermique d’un système condensé.
Au cours de l'évolution d'un système, la variation de l'énergie interne est liée à la variation de la température par la relation suivante : ΔU=C⋅ΔT Avec : ΔU la variation d'énergie interne due à la variation de température (en J) C la capacité thermique (en J.K−1) ΔT la variation de température (en K) Capacité thermique La capacité thermique est la quantité d'énergie qu'il faut fournir à un système pour augmenter sa température d'un kelvin ou d'un degré Celsius. Son unité est le joule par kelvin (J.K−1) ou le joule par degré Celsius (J.°C−1).

10 Φ=ΔEQ/Δt IV) Flux thermique
Le flux thermique, noté Φ, est une puissance qui traduit la vitesse du transfert énergétique. Il est défini par la relation suivante : Φ=ΔEQ/Δt Avec : Φ le flux thermique (en watt (W)) ΔEQ la variation d'énergie thermique pendant Δt (en J) Δt la durée du transfert (en s)

11  Cas d'une paroi plane:

12 Exemples de conductivité thermique:

13 Résistance thermique Entre les bornes A et B d'un conducteur électrique de résistance R soumis à une tension électrique UAB, un courant électrique d’intensité I circule. D'après la loi d'Ohm : UAB = RI soit VA – VB = RI Cette relation traduit le fait qu’une différence de potentiel VA - VB est à l’origine d’un courant électrique I. Mais celui-ci dépend aussi de la capacité du dipôle à s’opposer au passage du courant : c’est la résistance R. De la même manière, une différence de température TA - TB peut être à l’origine d’un transfert d’énergie Φ. Mais celui-ci dépend de la capacité de la paroi à s’opposer à ce flux : c’est la résistivité thermique Rth : TA − TB = Rth . Φ avec Rth = e /(λ.S)

14 V) BILANS ENERGETIQUES
Par convention, une énergie cédée au milieu extérieur est comptée négativement et une énergie reçue du milieu extérieur est comptée positivement.

15 Exemple:

16 FIN LM18