Mesure de mW : systématiques envisageables au LHC N. Besson

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1 Mesure de mW : systématiques envisageables au LHC N. Besson
Résumé de la note ATL-COM-PHYS N. Besson, M. Boonekamp (CEA-Saclay) E. Klinkby, S. Mehlase, T. Petersen (NBI) Détermination de mW : méthode Sources d’erreurs systématiques Quantification des systématiques : méthode Quantification des systématiques : estimations Corrélations Perspectives et conclusion N. Besson

2 Introduction & détermination de mW : méthode
W(LHC) ~ 20 nb. Avec un an,10 fb-1 et la sélection suivante 1 lepton pt > 25 GeV dans  2.5 en , Emanquante > 25 GeV pas de jet Et > 20 GeV recul hadronique < 30 GeV = 20%  evts/an/canal (e, )  préc. stat. sur mW = 2 MeV. Distribution sensible à mW : ptl ou mT = Test de 2 entre la distribution ptl et des distributions de références ptl(m) caractérisées par une masse donnée. Ajustement d’une parabole. Dans la suite, illustrations avec ptl seulement et toujours pour 10 fb-1 N. Besson

3 Sources d’erreur systématiques
Ca marche i.e. pas de biais si il y a les mêmes ingrédients dans les références et les données, c.à.d. tout ce qui peut distordre la distribution choisie. Sources expérimentales : Échelle d’énergie des leptons Résolution en énergie des leptons Efficacité de reconstruction (si elle dépend de pt. Donc affecte moins les muons que les électrons) Sources théoriques : Qui affectent directement la distribution ptl : FSR Qui affectent ptl via les distributions du W yW et ptW : W, pdfs, ISR Sources liées à l’environnement expérimental : Bruits de fonds Événement sous-jacent Empilement Angle de croisement des faisceaux N. Besson

4 Quantification des erreurs systématiques : méthode
1) Estimation d’un effet en s’appuyant sur notre excellente connaissance du Z Z(LHC) ~ 2 nb. Avec 10 fb-1 et une sélection similaire aux événements W ( = 20%)  evts/an/canal (e, ) Par ex. : échelle d’énergie absolue des électrons,  estimée avec la méthode des « templates » (cf. PAF06 et ATL-PHYS-PUB ) : rel = 2) Propagation de l’incertitude à mW On utilise la méthode précédente : test de 2 entre des références caractérisées par un 0 et des masses de W mi, et un ensemble de « pseudo données » caractérisées par des k, tirés au hasard autour de 0 selon rel estimé en 1) et une masse m0. On obtient alors mW dispersion de mfit k – m0 versus rel dispersion de (k - 0)/0 800 MeV/% N. Besson

5 Quantification des erreurs systématiques : estimations
Sources expérimentales : Échelle d’énergie des leptons & Résolution en énergie des leptons Efficacité de reconstruction Sources théoriques : FSR Distributions du W yW et ptW : W, pdfs, ISR Sources liées à l’environnement expérimental : Bruits de fonds Événement sous-jacent Empilement Angle de croisement des faisceaux N. Besson

6 Échelle d’énergie & résolution des leptons
Rappel des résultats montrés à PAF06 et ATL-PHYS-PUB : échelle d’énergie et résolution des leptons en fonction de leur énergie. Propagation à mW : mW( l ) = 4 MeV et mW( l ) = 1 MeV N. Besson

7 Quantification des erreurs systématiques : estimations
Sources expérimentales : Échelle d’énergie des leptons & Résolution en énergie des leptons Efficacité de reconstruction Sources théoriques : FSR Distributions du W yW et ptW : W, pdfs, ISR Sources liées à l’environnement expérimental : Bruits de fonds Événement sous-jacent Empilement Angle de croisement des faisceaux N. Besson

8 Efficacité de reconstruction du lepton
PAF06 : détermination de l’efficacité de reconstruction des électrons avec des evts Z→ee. Avec 10 fb-1, systématique induite sur mW mW() ~ 8 MeV. Amélioration possible en diminuant l’influence de la zone chahutée : avec pte>37 GeV  mW() ~ 3 MeV CSC CSC 20 GeV 400 GeV Pas de forte dépendance en pt N. Besson

9 Quantification des erreurs systématiques : estimations
Sources expérimentales : Échelle d’énergie des leptons & Résolution en énergie des leptons Efficacité de reconstruction Sources théoriques : FSR Distributions du W yW et ptW : W, pdfs, ISR Sources liées à l’environnement expérimental : Bruits de fonds Événement sous-jacent Empilement Angle de croisement des faisceaux N. Besson

10 Incertitudes théoriques : FSR
Importance numérique des FSR : 99% en moyenne!  800 MeV sur mW. Il faut donc être sûr de la stabilité. PHOTOS à  ordres : stabilité à qques 10-4  mW  1 MeV + LEP1. D’autre part ce W/Z à prendre en compte. N. Besson

11 Quantification des erreurs systématiques : estimations
Sources expérimentales : Échelle d’énergie des leptons & Résolution en énergie des leptons Efficacité de reconstruction Sources théoriques : FSR Distributions du W yW et ptW : W, pdfs, ISR Sources liées à l’environnement expérimental : Bruits de fonds Événement sous-jacent Empilement Angle de croisement des faisceaux N. Besson

12 Largeur du W Relation linéaire entre la variation de mW ajustée et la largeur injectée : 1.2 MeV/% Mesure : W =  GeV Si on attend une amélioration d’un facteur 5 (comme pour la masse) alors mW(W) = 0.5 MeV. Juste exercice de style : on ajustera simultanément la masse et la largeur. N. Besson

13 Quantification des erreurs systématiques : estimations
Sources expérimentales : Échelle d’énergie des leptons & Résolution en énergie des leptons Efficacité de reconstruction Sources théoriques : FSR Distributions du W yW et ptW : W, pdfs, ISR Sources liées à l’environnement expérimental : Bruits de fonds Événement sous-jacent Empilement Angle de croisement des faisceaux N. Besson

14 Distributions du W : ptW
Distribution ptW  pt intrinsèque des partons et parton shower initiale. Universalité des effets entre W et Z. Avec des états finals e+e-, on peut mesurer ptll en fonction de la masse invariante mll, avec une grande précision dans le domaine mZ mais aussi aux basses masses  grand bras de levier qui permet de contrôler la région mW avec précision : avec 10 fb-1, on attend une précision sur pt dans la région mW de ~8 MeV. Avec la même technique (PsD avec un biais sur ptW puis ajustement de mW) on trouve une pente de 0.3 : 8 MeV  mW = 3 MeV DY W Z N. Besson

15 Quantification des erreurs systématiques : estimations
Sources expérimentales : Échelle d’énergie des leptons & Résolution en énergie des leptons Efficacité de reconstruction Sources théoriques : FSR Distributions du W yW et ptW : W, pdfs, ISR Sources liées à l’environnement expérimental : Bruits de fonds Événement sous-jacent Empilement Angle de croisement des faisceaux N. Besson

16 Distributions du W : yW (1)
Forme de yW essentiellement donnée par les pdfs. Outil d’étude : CTEQ6.1  1 meilleur fit + 40 lots correspondant au décalage d’une des 20 valeurs propres de la matrice de covariance de  1 . Incertitude de ~ 25 MeV W et Z produits via les quarks de la mer  corrélation forte entre yZ et yW quand les pdfs varient. Barres d’erreur attendues au LHC pour 10 fb-1. N. Besson

17 Distributions du W : yW (2)
amélioration d’un facteur 20 soit mW(yW) ~ 1 MeV De plus, possibilité de reconstruire yW sur tout l’intervalle pertinent. distribution complète yW distribution avec |l|<2.5 distribution complète yZ distribution avec les 2 leptons / |l|<2.5 distribution avec 1 lepton / |l|<4.9 distribution accessible avec  de LHCb N. Besson

18 Quantification des erreurs systématiques : estimations
Sources expérimentales : Échelle d’énergie des leptons & Résolution en énergie des leptons Efficacité de reconstruction Sources théoriques : FSR Distributions du W yW et ptW : W, pdfs, ISR Sources liées à l’environnement expérimental : Bruits de fonds Événement sous-jacent Empilement Angle de croisement des faisceaux N. Besson

19 Sources environnementales
Bruits de fond : Exemple : W → (→l ) . BdF principal et irréductible mais dynamique connue. Normalisation à 2.5% près. Influence de la forme ~ 20% de l’effet de la normalisation  0.4 MeV sur mW. En tout mW < 1MeV. 2) Empilement et événement sous jacent  ~ 40 MeV de fond dans un cluster électronique de  = 0.1x0.1  à soustraire avant de calculer l’échelle d’énergie. Etude de la réponse calo loin des objets de grand pt  mW <1 MeV. N’affecte pas les . 3) Angle de croisement des faisceaux : en moyenne rad  jusqu’à ~ 10 MeV de ptW mais nul en moyenne. A comparer à l’effet des ISR 100 fois plus important  mW < 0.1 MeV. signal W→ W→ Z→l(l) QCD Z→ N. Besson

20 Corrélations (1) 1) Echelle d’énergie absolue vs efficacité de reconstruction (cf. PAF06) perte de précision mais pas de biais. 2) Echelle d’énergie absolue vs pdfs Incertitude de 2.5 MeV sur mZ donc 2.5xmW/mZ à rajouter aux 25 MeV de distorsions directes. Mais gain d’un facteur 20! N. Besson

21 Corrélations (2) 3) Echelle d’énergie vs corrections QED
Econe : un cluster (R ~ 0.1) Echelle d’énergie = mélange d’électron (~99%) et de photons. Dans le calo d’ATLAS différence de réponse ~ 1%. Electron (Z→ee)  électron (W→e) de 0.6%  correction de qui pourrait induire un biais de 5 MeV. Mais bonne stabilité théorique. N. Besson

22 Résumé (10 fb-1, ptl) Source effet mW (MeV) Modèle théorique W 0.5
yW 1 ptW 3 radiation QED <1 Mesures du lepton échelle et linéarité 4 résolution efficacité 3 (e); <1 () Bruits de fonds W →  0.4 Z → l (l) 0.2 Z → 0.1 événements jets Pile-up et UE <1 (e); ~0 () Angle de croisement faisceaux <0.1 total ~6 !!! Projection par canal leptonique pour 10 fb-1 N. Besson

23 Perspectives : utilisation de E/p (1)
Effet le plus important : échelle d’énergie. CSC : plus de matière, détecteur plus « réaliste » : résultat moins bon que DC2 ou « Rome ». Dû aux queues non gaussiennes: N. Besson

24 Utilisation de E/p (2) Réponse du calorimètre :Exp(b E)  Gauss(E/E0,s) Réponse de l’iD : 1/(p-a)a  Gauss(p,s) pvraie/prec Erec/Evraie Récupération des paramètres de chaque fonction sur E/p E/p : convolution des 2 N. Besson

25 Conclusion Etude prospective de l’évaluation des erreurs systématiques sur mW au LHC. Puissance de la méthode : utilisation de toutes les informations qui viennent du Z via les distributions : dZ/dM, dZ/dy et dZ/dpt. Possible d’atteindre une valeur compétitive (CDF seul < 50 MeV, combinaison ~25 MeV, futur ~15 MeV). Futur : passer à l’analyse concrète pour préparer la mesure. N. Besson

26 En plus N. Besson

27 Méthode Echelle de masse : exemple avec Z –> ee.
Echelle et résolution sont corrélées : ajustement simultané nécessaire Références : un ensemble d’histogrammes de masse invariante obtenus à partir des électrons générés que l’on biaise d’un facteur a, et auxquels on impose une résolution en a*E. Chaque histogramme est donc caractérisé par un couple (a,a). Test de c2 entre la forme de la masse invariante des « données » et les références dans les « deux dimensions » N. Besson

28 Résultat : exemple avec les données « de Rome »
Echelle de masse : application à « Rome » Z  ee Fit Application  Résultat satisfaisant! N. Besson

29 Echelle d’énergie et résolution vs. E
Pour contrôler la linéarité, on répète l’analyse en fonction de l’énergie On divise les Z en lots (i,j) tels qu’un électron soit dans le bin Ei et un dans Ej. Pour chaque couple (i,j) on fait le même exercice que précédemment et on obtient des bij (facteurs d’échelle) et des aij (paramètres de résolution) Pour l’échelle d’énergie: Analyse en masse uniqt Analyse en énergie N. Besson

30 Echelle d’énergie et résolution vs. E
Et pour la résolution : permet de déterminer la forme de la résolution indépendamment de la forme de la résolution utilisée dans les références. terme cst  0 ss terme cst N. Besson

31 Incertitudes liées aux pdfs
On discute les quarks de première génération pour simplifier Les pdfs CTEQ6 font l’hypothèse suivante (x ) quand x → 0 (i.e. x < 10-3) Cette hypothèse peut être à l’origine de la forte corrélation observée entre dZ et dW puisque dZ ~ dW ~ donc dZ ~ dW Peut-on (doit-on) relâcher cette hypothèse et de combien? N. Besson

32 Mesure de à Fermilab avec l’expérience E866
Faisceaux de protons sur hydrogène et deutérium ~ 1 pour x ~ 0.01 N. Besson

33 Décorrélation W/Z Si , on a dW ~ dZ x (1 + ) avec Que vaut ?
N. Besson

34 N. Besson