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Les sursauts et la polarisation
Observations rémanence: P ~ qq % (~ 10% dans GRB ) → synchrotron, B désordonné + effet géométrique émission prompte: P ~ 80% dans GRB ! (Coburn & Boggs, 2003) GRB résultat très contesté: P ~ % (Wigger et al, 2004) BAPS: BATSE Abedo Polarimetry System l’atmosphère de la Terre comme diffuseur g ! GRB : P = % ; GRB : P = % INTEGRAL GRB a: P=60% (2s)
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La polarisation de l’émission g selon les modèles
Le modèle “cannonball” (Dar & de Rujula) IC des électrons du cannonball sur les photons ambiants q ~ 1/G attendu → forte polarisation L, Ep corrélés avec la polarisation GRBs + polarisés que les XRFs
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Le modèle électromagnétique (Blandford & Lyutikov)
s≫1 + champ ordonné à grande échelle reconnection + synchrotron = q Pmax(a) avec q ~ 0.5 et avec I(n ) ∝ n-a
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Le modèle des chocs internes
Champ magnétique désordonné produit derrière le choc (a priori requis pour accélérer les particules par processus de Fermi) longueur de cohérence: LB≪1/G → P ~ 0 sauf situation géométrique particulière: qobs ≃ qj + 1/G la statistique impose alors: qj ~ 1/G (au lieu de qj ≫ 1/G) • taux de sursauts ? • break des courbes de lumière ? → très peu crédible qj 1/G (mécanisme à l’œuvre dans la rémanence où 1/G augmente progressivement)
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sIS ≪1 le champ désordonné domine → P ~ 0
Une composante ordonnée du champ ancrée dans la source ? présente lors du processus d’accélération (absence de précurseurs thermiques) sIS ? sIS > 1 pas de chocs internes → modèle EM → importante polarisation possible sIS ≪1 le champ désordonné domine → P ~ 0 sIS ≲ 1 composante grande échelle et champ désordonné tous deux présents → P ~ % Si la rémanence provient du choc retour … chocs retour et internes ont des propriétés très similaires faible P de la rémanence → faible P de l’émission g ?
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Conclusion et résumé: les valeurs critiques de P pour discriminer les modèles P < 1 % → IS, EMBH P < 10% → IS, EM, CB P > 10% → IS, EM, CB P > 50% → EM, CB → La possibilité de poser des contraintes au niveau de P = 10% est très importante.
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