Canaux choisis :

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1 Canaux choisis : 𝛬 𝑏 ⟶𝛬 𝐽 𝛹 ⟶𝑝 𝜋 − µ + µ −
Mesure de la Polarisation des Baryon Lourds 𝜦 𝒃 et 𝜦 𝒄 + avec le détecteur LHCb. Recherche de la Violation de la Symétrie de Renversement du Temps (T). Canaux choisis : 𝛬 𝑏 ⟶𝛬 𝐽 𝛹 ⟶𝑝 𝜋 − µ + µ − 𝛬 𝑏 ⟶ 𝛬 𝑐 + 𝜋 − ⟶𝑝 𝐾 − 𝜋 + 𝜋 −

2 Sélections et coupures des évènements
1 ere canal déjà fait par Marwa, faire l’analyse avec les données 2011: Sélections et coupures des évènements Spectre de masses: on choisit les fenêtres de masses ou zone de signal et les bandes latérales ou zones du bruit de fond Soustraction du bruit de fond Corriger l’acceptance du détecteur avec les données Monte- Carlo

3 𝜦 𝒃 Repère standard LHCb Repère de transversité du 𝛬 𝑏
𝑂 𝑍 ′ = 𝑛 = 𝑃 𝑃 × 𝑃 𝛬 𝑏 | 𝑃 𝑃 × 𝑃 𝛬 𝑏 | 𝑂 𝑋 ′ = 𝑂𝑍 𝑂 𝑌 ′ = 𝑂 𝑍 ′ × 𝑂 𝑋 ′ transformation de Lorentz suivant l’impulsion de 𝛬 𝑏   𝛬 𝑏 X Y 𝐙( 𝑂 𝑋 ′ ) 𝑛 ( 𝑂 𝑍 ′ ) 𝑂 𝑌 ′ 𝜑 𝑏   𝜃 𝑏   𝑛 𝛬 J/𝛹 Y Z X 𝜑 𝛬 𝜃 𝛬   𝜦 𝒃

4 Distributions angulaires du 𝜦 dans le repère propre du 𝜦 𝒃 :
𝑑𝜎 𝑑𝛺 ∝1+ 𝛼 𝐴𝑆 𝛬 𝑏 ℙ 𝑍 𝛬 𝑏 cos 𝜃 +2 𝛼 𝐴𝑆 𝛬 𝑏 sin 𝜃 𝑅𝑒 𝜌 +− 𝛬 𝑏 𝑒 𝑖𝜙 . 𝑑𝜎 𝑑𝑐𝑜𝑠𝜃 ∝1+ 𝛼 𝐴𝑆 𝛬 𝑏 ℙ 𝑍 𝛬 𝑏 cos 𝜃 . 𝑑𝜎 𝑑𝜙 ∝1+ 𝜋 2 𝛼 𝐴𝑆 𝛬 𝑏 𝑅𝑒 𝜌 +− 𝛬 𝑏 𝑒 𝑖𝜙 . Par suite on va passer aux désintégrations des résonances intermédiaires 𝛬⟶𝑝 𝜋 − 𝑒𝑡 J Ψ ⟶ µ + µ − .

5 Repère d’hélicité du 𝜦:
 Deux rotations successives Ry(θ) et Rz(φ). Un boost de Lorentz avec β𝚲 = | 𝑃 𝛬 | 𝐸 𝛬 . 𝜑 1 𝜃 1   𝑃 𝜋 − Y1 Z1 X1 𝚲 distribution angulaire du proton dans le repère d’hélicité du 𝜦 : 𝑑𝜎 𝑑𝛺1 ∝1+ 𝛼 𝐴𝑆 Ʌ [ ℙ 𝑍 Ʌ cos 𝜃 ℙ 𝑍 𝛬 𝑏 𝛼 𝐴𝑆 Ʌ sin 𝜃1 𝑅𝑒 𝜌 +− ʌ 𝑒 𝑖𝜙1 . 𝑑𝜎 𝑑𝑐𝑜𝑠𝜃1 ∝1+ 𝛼 𝐴𝑆 Ʌ ℙ 𝑍 Ʌ cos 𝜃1 . 𝑑𝜎 𝑑𝜙1 ∝1+ 𝜋 2 2 ℙ 𝑍 𝛬 𝑏 𝛼 𝐴𝑆 Ʌ 𝑅𝑒 𝜌 +− ʌ 𝑒 𝑖𝜙1 .

6 Repère d’hélicité de 𝑱 𝜳 :
Deux rotations successives Ry(π-θ) et Rz(π+φ) suivi d’une boost de Lorentz avec β 𝐽 𝛹 = | 𝑃 𝐽 𝛹 | 𝐸 𝐽 𝛹 . distribution angulaire du 𝝁 + dans le repère d’hélicité du 𝑱 𝜳 : 𝑑𝜎 𝑑𝛺2 ∝ A cos2 𝜃 2 + B 𝑠𝑖𝑛 2 𝜃 2 + C - 𝜋 4 𝑃 𝛬 𝑏 𝑅𝑒[𝐷𝑒𝑥𝑝 𝑖 𝛷 2 ] 𝑠𝑖𝑛 2 𝜃 2 𝑑𝜎 𝑑𝑐𝑜𝑠𝜃2 ∝ (1−3 𝜌 00 𝐽 𝛹 ) 𝑐𝑜𝑠 2 𝜃 2 +( 1+ 𝜌 00 𝐽 𝛹 ) ∝ 1+ 𝛾 𝑐𝑜𝑠 2 𝜃 2 . Remarque: Pour 𝜌 00 𝐽 𝛹 =0 le 𝐽 𝛹 ne sera pas polarisé. Les distributions angulaires dans les repères d’hèlicité des résonance dépendent des éléments de la matrice densité de polarisation du 𝛬 𝑏 .

7 Premières résultats :spectres des masses et quelques distributions angulaires pour les donnés réelles 2011.

8 Distribution angulaire du Lambda dans le repère propre du 𝜦 𝒃  

9 Distribution angulaire de proton dans le repère propre du Lambda  

10 Etapes suivantes : Distributions angulaires de 𝐽 𝛹 .
Soustraction de bruit de fond. Étude similaire pour les données Monte-Carlo. Corrections de l’acceptance du détecteur. Étude de l’autre canal du sujet de thèse: 𝛬 𝑏 ⟶ 𝛬 𝑐 + 𝜋 − ⟶𝑝 𝐾 − 𝜋 + 𝜋 − .

11 2ème canal : désintégration du 𝜦 𝒄 + inclusif
𝛬 𝑐 + ⟶ 𝛥 ++ 𝐾 − ⟶𝑝 𝐾 − 𝜋 + ; 𝛬 𝑐 + ⟶ 𝛬 𝜋 + ⟶𝑝 𝐾 − 𝜋 + ; 𝛬 𝑐 + ⟶𝑃 𝐾 ∗0 ⟶𝑝 𝐾 − 𝜋 + ; But: Mesure de la polarisation du 𝛬 𝑐 + : voir si la polarisation transversale différente de zéro. ploter les distributions angulaires du baryon issu du 𝛬 𝑐 + dans le repère propre du 𝛬 𝑐 + . La distribution de l’angle azimutale du baryon est liée à la composante normale du vecteur-polarisation du 𝛬 𝑐 + qui est impaire par T. Tester la violation de T ……. mais FSI !!!!!!.

12 Distributions angulaires des résonances intermédiaires 𝑲 ∗𝟎 , 𝜟 ++ et 𝜦 𝟏𝟓𝟐𝟎 :
Distribution angulaire de K- dans le repère 𝐊 ∗𝟎 Distribution angulaire du P dans le repère propre de 𝜟 ++ (𝜦 𝟏𝟓𝟐𝟎 )

13 3 éme canal : 𝜦 𝒃 ⟶ 𝜦 𝒄 + 𝝅 − ⟶𝒑 𝑲 − 𝝅 + 𝝅 − , complément au canal standard 𝜦 𝒃 ⟶𝜦 𝑱 𝜳 ⟶𝒑 𝝅 − µ + µ − . Avantage : Un rapport de branchement 20 fois plus élevé que celle de 𝛬 𝑏 ⟶𝛬 𝐽 𝛹 ⟶𝑝 𝜋 − µ + µ − . Composante normale du vecteur-polarisation du 𝛬 𝑐 + dans le repère propre du 𝛬 𝑏 étant impaire par T et les Interactions fortes dans l’état final FSI entre 𝛬 𝑐 + et 𝜋 − sont théoriquement faible possibilités de voir la violation de T.