Rapports d'embranchement et résonances dans BaBar et flux cosmique de positons dans AMS 20 novembre 2013 Soutenance HDR Vincent Poireau.

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1 Rapports d'embranchement et résonances dans BaBar et flux cosmique de positons dans AMS
20 novembre 2013 Soutenance HDR Vincent Poireau

2 PLAN L’expérience BaBar L’expérience AMS Introduction
Rapports d’embranchement Mesure Analyse d’isospin Mesure de sin 2 et cos 2 étude des résonances Les résonances charmoniums Les résonances cs L’expérience AMS Mesure de la fraction de positons Projet de recherche sur la mesure du flux de positons Vincent Poireau

3 PARCOURS Thèse sur DELPHI, CEA (1998-2001)
Post-doc sur CMS, CERN ( ) Entrée au CNRS/LAPP sur BaBar (2003) Expatriation à SLAC ( ) Collaboration à AMS (2012) Principales responsabilités scientifiques Système de contrôle de la chambre à fils de BaBar ( ) Coordinateur général de la prise de données de BaBar (2006) Chambre à fils de BaBar ( ) Coordinateur du groupe de physique BaBar « Désintégrations des mésons B en particules charmées » ( ) Calcul au ccin2p3 pour BaBar (2008-) et AMS (2013-) Publication board de BaBar ( ) Encadrement 2 étudiants en Master 1, 1 étudiant en Master 2 + thèse, 1 postdoc Vincent Poireau

4 L’expérience BaBar Vincent Poireau

5 énergie dans le centre de masse: 10,58 GeV
PEP-II ET BABAR énergie dans le centre de masse: 10,58 GeV e+ e-  (4S) (bb)  BB Section efficace effective Luminosité instantanée : L = 12, cm-2s-1 e- 9 GeV e+ 3,1 GeV

6 L’EXPéRIENCE BABAR Détecteur de vertex à silicium Solénoïde 1,5 T
Reconstruction précise des vertex, dE/dx Solénoïde 1,5 T Chambre à fils Impulsion, dE/dx L’expérience stoppée en 2008, enregistrant 553 fb-1 3,1 GeV e+ 9 GeV e- Détecteur Cherenkov Identification, K/ Calorimètre électromagnétique Identification des 0, , e-, détection des hadrons neutres Retour de champ instrumenté Identification , détection des hadrons neutres

7 PRINCIPAUX RéSULTATS Plus de 530 publications ! Violation de CP
Observation et multiples contraintes sur le triangle d’unitarité Violation de T Première observation (à 14), conforme à ce qui est attendu pour l’invariance CPT Oscillations des mésons D0 Recherche de nouvelle physique (NP) Nombreux canaux sensibles à la NP (diagrammes à une boucle ou diagrammes pingouins) La plupart des mesures compatibles avec le modèle standard Tension (3,4) avec le MS dans B  D(*) -  Découverte de nombreuses résonances Résultats 2010 (avant LHCb) Vincent Poireau

8 RAPPORTS d’EMBRANCHEMENT DE B  D(*) D(*) K DANS BABAR
Introduction Mesure des rapports d’embranchement Analyse d’isospin Mesure de sin 2 et cos 2 Vincent Poireau

9 éTATS FINALS B  D(*) D(*) K : 22 états finals possibles
Proviennent de la transition b  ccs Diagramme supprimé de couleur 1/Nc2 Multiples intérêts Contribution importante aux désintégrations des B Contribution au problème du taux de charme Tester les relations d’isospin Mesure de sin 2 et cos 2 Contiennent de nombreuses résonances Vincent Poireau

10 TAUX DE CHARME Taux de charme  nombre de hadrons charmés par désintégration de B Relation entre le taux de charme et le taux de désintégration semi-leptonique B  X l l Pendant longtemps, désaccord théorique de ces deux valeurs expérimentales Contribution bccs pensée alors comme provenant principalement de B →DsX, B →(cc)X et B →cX 1994 : contribution supplémentaire nécessaire pour bccs B  D(*) D(*) K (X) prédits non négligeables Confirmé par CLEO (1997), ALEPH (1998) et BaBar (2003) Vincent Poireau

11 RAPPORTS d’EMBRANCHEMENT DE B  D(*) D(*) K DANS BABAR
Introduction Mesure des rapports d’embranchement Analyse d’isospin Mesure de sin 2 et cos 2 Vincent Poireau

12 RECONSTRUCTION Totalité des données BaBar : 429 fb-1, NBB = (470,9 ± 0,1 ± 2,8)  106 Reconstruction exclusive D0 ® K- +, D0 ® K- + 0, D0 ® K- + - + (26 %) D+ ® K- +  (9 %) D*+ ® D0 +, D+ 0 (98 %) D*0 ® D0 0, D0  (100 %) K0s ® + - (69 %) 112 états finals à reconstruire, par exemple : B+ ® D0D0K+ ® K+K+K-+ traces chargées B0 ® D*-D*+K0 ® K+K- + + + + + - - - -  traces chargées B0 ® D*0D*0K0 ® K+K- + + + - - -  traces chargées, 4 photons Sélection des mésons D(*) et K Masse, énergie des produits de désintégration, vertex, identification des particules, … Vincent Poireau

13 SéLECTION Sélection du méson B
Variables topologiques pour supprimer e+e- ® qq (q=u, d, s, c) ΔE et mES ΔE = différence entre l’énergie du B et l’énergie du faisceau  pic à zéro Sélection sur ΔE  pic à la masse du B Distribution mES après la sélection complète Pour chaque mode : extraction du signal et des rapports d’embranchement grâce aux fits des distributions mES Somme de tous les modes neutres Somme de tous les modes chargés Vincent Poireau

14 FITS DES DONNéES Comprendre les différentes contributions et leur forme en mES Illustration : B+  D*0 D0 K+ Signal MC D*0 D0 K+ Vincent Poireau

15 FITS DES DONNéES Comprendre les différentes contributions et leur forme en mES Illustration : B+  D*0 D0 K+ Signal Cross-feed Ce sont des événements d’un certain mode D(*) D(*) K reconstruits à tort dans un autre mode D(*) D(*) K D*+  D*0, D*0D0  D0D*0, D*0  D0 Contribution non négligeable pour certains modes Signal MC D(*) D(*) K sauf D*0 D0 K+ Ici, cross-feed principalement de B+  D0 D*0 K+ Vincent Poireau

16 FITS DES DONNéES Comprendre les différentes contributions et leur forme en mES Illustration : B+  D*0 D0 K+ Signal Cross-feed Bruit de fond combinatoire e+e- ® bb (90 %) e+e- ® qq (q=u, d, s, c) (10 %) Fitté sur les données Signal Cross-feed Vincent Poireau

17 FITS DES DONNéES Comprendre les différentes contributions et leur forme en mES Illustration : B+  D*0 D0 K+ Signal Cross-feed Bruit de fond combinatoire Bruit de fond piqué Bruit de fond combinatoire piquant en mES Signal Cross-feed MC e+e-  qq Contribution piquante Vincent Poireau

18 FITS DES DONNéES Fit total
Comprendre les différentes contributions et leur forme en mES Illustration : B+  D*0 D0 K+ Signal Cross-feed Bruit de fond combinatoire Bruit de fond piqué Fit total Signal Cross-feed BdF piqué Vincent Poireau

19 MODES NEUTRES Fit total Signal Cross-feed Bdf piqué Bdf comb.
Vincent Poireau

20 MODES CHARGéS Fit total Signal Cross-feed Bdf piqué Bdf comb.
Vincent Poireau

21 RAPPORTS D’EMBRANCHEMENT
Méthode classique : Efficacité ε : utilisation du MC D(*) D(*) K non résonant  espace des phases plat dans le plan de Dalitz Les événements B  D(*) D(*) K contiennent de nombreuses résonances, certaines imparfaitement connues Efficacité résonance  efficacité non résonant Car efficacité non plate dans le plan de Dalitz Méthode utilisée Mesure des rapports d’embranchement valide quelque soit le contenu en résonances Utilisation de l’efficacité à la position de l’événement dans le plan de Dalitz + pondération du signal par cette efficacité Données plan de Dalitz Efficacité plan de Dalitz Vincent Poireau

22 RAPPORTS D’EMBRANCHEMENT
Comment isoler la contribution du signal ? Utilisation de la méthode statistique sPlot sPlot (Pivk et Le Diberder) Poids calculé événement par événement qui classifie en catégories (signal et bruit de fond) Poids basé sur la matrice de covariance et les PDFs du fit mES Calcul rapports d’embranchement Nombre de signal corrigé de l’efficacité : wS(i) poids sPlot pour le signal pour l’événement i εi efficacité à la position dans le plan de Dalitz de l’événement i Rapports : Vincent Poireau

23 RéSULTATS Observé pour la première fois avec >5
Signal Bdf piqué Cross-feed Rapport d’emb. 10-4 Signific. Observé pour la première fois avec >5 évidence pour la première fois avec >3 Observation de modes supprimés de couleur Vincent Poireau

24 RéSULTATS Somme des rapports d’embranchement Autres expériences
Phys. Rev. D83, (2011) Somme des rapports d’embranchement BF(B0  D(*) D(*) K) = (3,68 ± 0,10 ± 0,24) % BF(B+  D(*) D(*) K) = (4,05 ± 0,11 ± 0,28) % Autres expériences Belle : mesure de 2 modes LHCb : ??  possible pour les modes contenant D0, D+, D*+, K+

25 RAPPORTS d’EMBRANCHEMENT DE B  D(*) D(*) K DANS BABAR
Introduction Mesure des rapports d’embranchement Analyse d’isospin Mesure de sin 2 et cos 2 Vincent Poireau

26 ANALYSE D’ISOSPIN Phys. Lett. B704, 559 (2011) Utilisation des mesures de BaBar et Belle pour vérifier les propriétés d’isospin de B  D(*) D(*) K Symétrie d’isospin I relie les quarks u et d bccs  I = 0 Relations d’isospin entre les modes Prédictions rapports d’embranchement Dépend de 13 paramètres Fit simultané sur tous les modes permet une comparaison mesures et prédictions Extraction de à comparer avec la valeur mondiale 1,055 ± 0,025 Valeur expérimentale Valeur fit Vincent Poireau

27 RAPPORTS d’EMBRANCHEMENT DE B  D(*) D(*) K DANS BABAR
Introduction Mesure des rapports d’embranchement Analyse d’isospin Mesure de sin 2 et cos 2 Vincent Poireau

28 MESURE DE SIN 2 ET COS 2 Angle  mesuré précisément via en particulier B0J/K0S, provenant de bccs D’autres modes peuvent être utilisés, entre autres : B0  D(*)D(*) Mais aussi B0  D(*)D(*)K0S Non supprimé de Cabibbo, pas de diagrammes pingouins étude de B0  D(*)D(*)K0S : violation de CP dépendante du temps Seul le mode B0  D*-D*+K0S a été utilisé jusqu’à présent 209 fb-1 de données BaBar Résultat : cos 2 > 0 à 94 % CL Lève l’ambiguïté   /2 -  Perspectives Utiliser les modes B0  D*-D+K0S+ D-D*+K0S (13) et B0  D-D+K0S (5) pour effectuer cette mesure Phys. Rev. Lett. D74, (2006) Vincent Poireau

29 éTUDES DES RéSONANCES DANS BABAR
Introduction Les résonances charmoniums Les résonances cs Vincent Poireau

30 LES RéSONANCES Résonance : méson ou baryon de temps de vie  extrémement court (<10-23 s) = h/ largeur de la particule Sujet très prolifique depuis le démarrage des usines à B Sur les cinq articles de BaBar les plus cités, trois concernent les résonances ! Grand nombre de résonances découvertes depuis 2003 Ne cadrent pas avec les modèles simples Révolution des résonances ! étude des résonances dans B  D(*) D(*) K Charmoniums : B   K,   D(*) D(*)  (3770), X(3872) Résonances cs : B  D(*) DsJ, DsJ  D(*) K  Ds1(2536), Ds1*(2700) Vincent Poireau

31 LES MODèLES Modèle de potentiel (Godfrey et Isgur)
Basé sur la QCD + potentiel pour le confinement de quarks à grande distance et attraction coulombienne à courte distance Potentiel unique et universel, s’applique à tous les mésons De nombreuses nouvelles résonances ne correspondent pas aux prédictions de ce modèle Au-delà de l’assemblage de deux quarks ? Possible en théorie, mais jamais observé Tétraquarks [Qq1][q2Q] états liés de 4 quarks Grand nombre d’états attendus Largeur étroite états chargés possibles Molécules [Qq1][q2Q] Paire de mésons faiblement liée Peu d’états prédits Hybrides qqg états contenant des gluons excités Certains états possèdent un JPC interdit pour les mésons D0 D*0 π Vincent Poireau

32 éTUDES DES RéSONANCES DANS BABAR
Introduction Les résonances charmoniums Les résonances cs Vincent Poireau

33 RéSONANCES CHARMONIUMS
Charmonium : état lié cc Propriétés Sous le seuil D(*)D(*) états étroits Au-dessus du seuil états larges Tous les états sous le seuil sont observés et expliqués Increasing L  347 fb-1 Increasing n  Pot. model QWG hep-ph/

34 RéSONANCES CHARMONIUMS
Charmonium : état lié cc Propriétés Sous le seuil D(*)D(*) états étroits Au-dessus du seuil états larges Tous les états sous le seuil sont observés et expliqués Increasing L  Increasing n  Pot. model QWG hep-ph/

35 RéSONANCES CHARMONIUMS
Charmonium : état lié cc Propriétés Sous le seuil D(*)D(*) états étroits Au-dessus du seuil états larges Tous les états sous le seuil sont observés et expliqués Beaucoup de nouveaux états découverts depuis 2003 ! Increasing L  5 Increasing n  Pot. model QWG hep-ph/

36 RéSONANCES CHARMONIUMS
Vincent Poireau

37 X(3872) Résonance découverte en 2003
Observée par Belle, BaBar, au Tevatron, au LHC B  X(3872) K, X(3872)  J/+- Vue également en J/, J/, (2S) M = (3871,68  0,17) MeV/c2  < 1,2 MeV (90 % CL) Masse très proche du seuil D*0D0 (3871,8  0,4) MeV/c2 Coïncidence ? En dessous ou au-dessus ? Nombre quantique LHCb : JPC = 1++ Pratiquement exclu que le X(3872) soit un charmonium conventionnel ! BaBar 2008 Vincent Poireau

38 X(3872) DANS LES D(*)D(*)K Belle en 2006: excès dans la masse invariante de D0 D00 dans B  D0D00K M = (3875,2  0,7+1,2-2,0) MeV/c² à 2s du canal X(3872)  J/+- étude dans BaBar sur les événements D*0D0K, D*0  D00, D0 347 fb-1 : publication (2008) 429 fb-1 : stage M1 (2009) Modes concernés B+  D*0D0K+ + D0D*0K+ B0  D*0D0K0 + D0D*0K0 Méthode de reconstruction basée sur le MC 90 MC X(3872) avec différentes masses et largeurs 90 fits des données Belle 2006 Vincent Poireau

39 X(3872) DANS LES D(*)D(*)K Fit de la masse invariante
Phys. Rev. D77, (2008) Fit de la masse invariante 33  7 événements (4,9) Distribution de 2 dans le plan masse-largeur 2 min  masse et largeur 2 min+1  incertitudes M = (3875,1  0,7  0,5) MeV/c2  = (3,0 +1,9-1,4  0,9) MeV Par rapport à X(3872)  J/+- Masse incompatible à plus de 4 Largeur incompatible avec limite supérieure 347 fb-1 429 fb-1 347 fb-1 429 fb-1 Vincent Poireau

40 X(3872) Explication probable pour une telle différence de masse entre les deux canaux, dans l’hypothèse que le X(3872) est une molécule D*0D0 Canal X(3872)  D*0D0 Seuil cinématique très proche Si masse en dessous du seuil  pic artificiel Pic ne correspond pas à la particule réelle Canal X(3872)  J/+- Pas de seuil cinématique Les mesures de la masse et la largeur correspondent à la particule Mise à jour Belle 2010 avec D*0D0K Fit avec une Breit-Wigner M = (3872,6  0,5  0,4) MeV/c2  = (3,9 +2,8-1,4 +0,2-1,1) MeV Masse plus proche du canal J/+-, mais largeur incompatible ! J/+- lineshape D0D*0 lineshape D0D00 lineshape Braaten et al. Belle Vincent Poireau

41 X(3872) Le X(3872) Probablement pas un charmonium
c2 (JPC = 2-+) exclu du fait que X(3872) est 1++ Excitation radiale du c1 (JPC = 1++) attendu à 3950 MeV/c2 état moléculaire D*0D0 faiblement lié ? Explique La coïncidence du seuil D*0D0 et de la masse Sa faible largeur Ses nombres quantiques 1++ Quelques prédictions cependant en contradiction avec les mesures Tétraquark Deux états neutres et deux états chargés prédits Différence de masse entre les deux états neutres = (7 ± 2) MeV/c2 Incompatible avec les mesures Pas d’état chargé observé Le X(3872) Mélange d’un état charmonium avec un état multiquark ? LHC devrait apporter plus d’information Premier état exotique jamais découvert ! Vincent Poireau

42 éTUDES DES RéSONANCES DANS BABAR
Introduction Les résonances charmoniums Les résonances cs Vincent Poireau

43 SITUATION ACTUELLE Avant 2003 : Ds*, Ds1(2536)+, Ds2(2573)+
Avril 2003, Ds0*(2317)+ : découverte inattendue d’une résonance étroite dans BaBar Mai 2003, Ds1(2460)+ : CLEO, BaBar observent une nouvelle résonance étroite  Deux surprises car états attendus à plus haute masse et très larges Juil. 2006, DsJ*(2860)+: nouvel état découvert par BaBar, confirmé par LHCb en 2012 Juil. 2006, Ds1*(2700)+ : nouvelle résonance découverte par BaBar, rapidement confirmée par Belle, puis par LHCb 2009, DsJ(3040), 2009 : résonance large découverte par BaBar 347 fb-1 DsJ*(2860) * Ds1*(2700) Ds1(2460) Ds0*(2317) S wave P wave D wave Vincent Poireau

44 Ds1*(2700) Découvert par BaBar dans les données inclusives
Confirmé par Belle dans B+D0D0K+ et par LHCb Se désintègre en DK et D*K Recherche du Ds1*(2700) dans DDK (429 fb-1) : analyse de Dalitz avec deux canaux étudiés B+D0D0K+ (901  54 évts) B0D-D0K+ (635  47 évts) Utilisation du modèle isobare ci : coefficients complexes (modules et phases) Ai : amplitudes complexes (fonction dynamique des résonances intermédiaires) Vraisemblance p : pureté,  efficacité B bruit de fond Belle Vincent Poireau

45 Ds1*(2700) Contributions Fits avec ces contributions Excès
événements non résonants Ds1*(2700) Ds2*(2573)  (3770) (B+D0D0K+)  (4160) (B+D0D0K+) Fits avec ces contributions Observation claire de Ds1*(2700) Excès à basse masse en M(D0K+) ! Excès Vu aussi par Belle Non artificiel Pas de méson cs a priori attendu à cette masse Statistique faible : impossible à décrire physiquement dans BaBar Utilisation d’une fonction ad-hoc Bruit de fond Ds1*(2700) Non résonant B0D-D0K+ B+D0D0K+ Vincent Poireau

46 Ds1*(2700) Fits nominaux Masse et largeur
Article en préparation Fits nominaux Masse et largeur PDG  M = (2709  4) MeV/c2,  = (117  13) MeV B0D-D0K+ B+D0D0K+ Prelim. Prelim. Bruit de fond Ds1*(2700) Non résonant Ds2(2573) (4160) (3770) Fonction ad-hoc Vincent Poireau

47 L’expérience AMS Vincent Poireau

48 AMS-02 Détecteur de rayons cosmiques
5m x 4m x 3m 7.5 tonnes Détecteur de rayons cosmiques Particules chargées et rayons gamma Entre 100 MeV et 1 TeV Décollage de Cap Canaveral le 16 mai 2011 Avant-dernière navette américaine ! Déploiement sur l’ISS le 19 mai 2011 En orbite à 400 km 40 milliards d’événements enregistrés Vincent Poireau

49 RAYONS COSMIQUES Rayons cosmiques Rayons cosmiques primaires
99 % de nucléons dont 89 % de protons, 10 % hélium, 1 % noyaux plus lourds Electrons 1 % et positons 0,1 % Rayons cosmiques primaires Produits directement par une source Sources : restes de supernovas, pulsars, noyaux actifs de galaxie, quasars, … Rayons primaires électrons, protons, hélium, carbone, … Rayons cosmiques secondaires Proviennent de l’interaction du rayonnement primaire sur le milieu interstellaire Rayons secondaires Positons, antiprotons, bore, … Vincent Poireau

50 RAYONS COSMIQUES Rayons cosmiques proviennent
De l’extérieur du système solaire E<1016 eV : de notre Galaxie Ultra hautes énergies : de l’extérieur de notre Galaxie Positons : proviennent de quelques kpc maximum (voisinage proche) Propagation équivalente à une diffusion dans le milieu galactique Champ magnétique irrégulier du halo diffusif = marche au hasard Coefficient de diffusion K(E) = K0R (R=p/Z) Paramètres libres : K0, , L, Vc, Va Les incertitudes sur ces paramètres sont transcrits en trois jeux de paramètrisations Min, Med, Max hz=200 pc, L=1-15 kpc, R=25 kpc Vincent Poireau

51 OBJECTIFS D’AMS Mesures de flux de rayons cosmiques
Comprendre la propagation des rayons cosmiques dans notre Galaxie Recherche indirecte de matière noire En particulier positons et antiprotons produits lors de son annihilation Recherche d’antimatière primordiale Anti-hélium relique du Big-Bang ou anti-carbone issus d’anti-étoiles Surprises? Strangelets? Vincent Poireau

52 DéTECTEUR Aimant 0,14 T Z, P Z, E E des e+, e-, γ
Détecteur à radiation de transition Identifie les e+, e- DéTECTEUR Temps de vol Z, E TRD TOF Tracker RICH ECAL 1 2 7-8 3-4 9 5-6 Aimant 0,14 T ±Z Trajectomètre au silicium Z, P RICH Z, E Calorimètre EM E des e+, e-, γ Vincent Poireau

53 FRACTION DE POSITONS Vincent Poireau

54 FRACTION DE POSITONS Positons : prévus uniquement d’origine secondaire
Excès de positons par rapport à la prédiction des secondaires = source de positons primaires Fraction de positons Permet de factoriser les acceptances et efficacités Simplifie les erreurs systématiques Difficulté principale Discriminer protons et positons A 10 GeV, 1 e- pour 100 protons, 1 e+ pour 2000 protons Vincent Poireau

55 FRACTION DE POSITONS Analyse basée sur
Le TRD : rapport de vraisemblance LTRD Le trajectographe : E/p Le calorimètre : arbre de décision BDTECAL Sélection sur E/p et BDTECAL et comptage sur LTRD Plusieurs étapes Détermination de la PDF sur des lots purs d’électrons et de protons Comptage des leptons après sélection Confusion de charge Pour certaines énergies, signe de la charge difficilement mesurable  confusion 4 % à 350 GeV  corrigé grâce au MC 65 – 100 GeV BDTECAL e p LTRD Z > 0 : comptage des positons Z < 0 : comptage des électrons 65 – 100 GeV e- p p e+ LTRD LTRD Vincent Poireau

56 FRACTION DE POSITONS Résultat (stage S. Caroff, 18 mois de données)
Au-delà de 10 GeV, remontée de la fraction Incompatible avec la production de secondaire Source de positons primaires nécessaire ! Source Annihilation de matière noire Pulsars Résultat (stage S. Caroff, 18 mois de données) Prédiction Salati et al. Vincent Poireau

57 INTERPRéTATION Quelle est la source de positons ?
Matière noire (WIMPs) Annihilation des WIMPs  production particules-antiparticules  source de positons Prédiction du flux doit être multipliée par un facteur d’amplification (>100) Pulsars étoiles à neutrons tournant sur elles-mêmes à grande vitesse avec un fort champ magnétique 200 pulsars à moins de 2 kpc de la Terre Seulement un petit nombre capable d’émettre des positons électrons arrachés de la surface par les champs forts  électrons produisent des photons synchrotron  photons produisent paires électrons-positons  certains s’échappent du pulsar Prédiction précise très difficile Vincent Poireau

58 PERSPECTIVES Améliorations de l’analyse
Optimisation de la présélection Variable BDT calorimètre optimisée pour les hautes énergies Fits à deux dimensions Augmentation de la statistique : 18 mois  30 mois ! étendre la mesure à plus haute énergie Retombée de la fraction ? Permet de discriminer entre matière noire et pulsar WIMPs : retombée brutale (seuil cinématique) Pulsars : retombée prédite plus lente Vincent Poireau

59 FLUX DE POSITONS Vincent Poireau

60 FLUX DE POSITONS Projet de recherche : mesure du flux de positons
Apporte plus d’information pour les modèles Calcul du flux A acceptance,  efficacités du trigger et de la sélection, E taille du bin en énergie, T temps d’exposition (~80 %) Mesure officielle d’AMS Flux mesuré jusqu’à 350 GeV Cassure dans la pente à 30 GeV LAPP : mettre à jour cette mesure à plus haute énergie en améliorant l’analyse Vincent Poireau

61 CONCLUSIONS ET PERSPECTIVES
BaBar Collaboration encore très active 50 publications prévues Implication personnelle dans le détecteur, le calcul et dans l’analyse, avec plusieurs responsabilités importantes Analyse des événement BD(*)D(*)K Mesure des rapports d’embranchement, analyse d’isospin, violation de CP étude de nombreuses résonances Potentiel important des événements D(*)D(*)K dans le futur (LHCb, Belle II), qui apporteront encore de nombreuses contributions AMS Les mesures les plus importantes sont encore à venir Une période faste s’ouvre pour AMS Mesure de la fraction et du flux de positons Augmentation de la statistique et montée en énergie Matière noire ou pulsars ? Bientôt une réponse ? Vincent Poireau