Points essentiels Production de rayons X:

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2 Points essentiels Production de rayons X:
Spectre de raies (discontinu); Spectre continu; Interaction des rayons X avec la matière; Diffusion des rayons X; Effet Compton; effet photoélectrique.

3 Anode L’anode rotative du tube absorbe le faisceau d’électrons qui bombardent ainsi les atomes de tungstène. La très grande proportion (>99%) de l’énergie cinétique des électrons est transformée en énergie thermique (CHALEUR). Moins de 1% des électrons du faisceau ont un effet beaucoup plus intéressant!

4 1. Production d’un spectre de raies
Il arrive qu’un électron du faisceau (1) entre en collision avec un électron de l’orbite fondamentale K d’un atome de tungstène (2) . Les 2 électrons s’éjectent hors de l’atome créant alors un espace disponible pour qu’un électron d’une orbite supérieure (3), puisse y tomber, ce qui a pour effet de libérer de l’énergie sous forme d’un rayon X (4). Tout électron tombant au niveau K et provenant de n’importe quel niveau supérieur (L, M, N, O, P) libère une énergie comprise entre 57,4 keV et 69,5 keV. Ce sont les seules transitions importantes produisant des rayons X utiles en radiodiagnostic. Les énergies libérées par les autres transitions ne sont pas suffisamment grandes. 4 3 2 1 +

5 Transitions simplifiées des raies X
Limite K M Kg N Kb K L Ka La Lb Limite L Ma Limite M

6 Énergie libérée (en KeV) pour chaque transition électronique de l’atome de tungstène
0,08 N 0,60 0,52 M 2,8 2,7 2,2 L 12,1 12,0 11,5 9,3 K 69,5 69,4 68,9 66,7 57,4

7 Représentation graphique du spectre d’émission des rayons X
photons Énergie des photons (keV) Kg Kb Ka M rayon X K rayon X L rayon X Des groupes de raies nettement séparés les uns des autres; Le groupe K a l’énergie la plus grande.

8 2. Production d’un spectre continu
+ On observe un phénomène lors du bombardement de l’anode: un électron pénètre dans un atome, et, à cause du champ électrique attractif très intense, dévie et freine en se débarrassant de la majeure partie de son énergie cinétique sous forme de rayons X. Les rayons X obtenus par le freinage des électrons du faisceau est appelé rayonnement de freinage ou bremsstrahlung.

9 Le spectre continu des rayons X
Filtration des faibles énergies # de photons (par unité de temps) Énergie des photons (keV) max. # Emax (lmin) l’ordonnée (Y) représente le nombre de radiations par unité de temps et d’énergie en fonction de l’énergie associée (X); L’énergie maximale dépend de la tension (kV) du tube; On observe une quantité maximale de rayonnement pour une énergie variant entre ~1/3 et 1/2 de Emax

10 Le spectre continu des rayons X
Le spectre continu est indépendant de l'élément composant l'anode; Le spectre continu du tungstène par exemple dépend de la tension d'accélération des électrons, donc de l'énergie des électrons incidents; Chaque spectre présente une limite brutale du côté des grandes énergies

11 Spectre combiné # de photons Énergie des photons (keV) Brems spectre de raies K spectre de raies L Au-dessus du spectre continu apparaît des pics ou raies qui constituent le spectre discontinu La position de ces raies est caractéristique du métal

12 Contrôle du tube à rayon X
Dans un tube à rayons X, on contrôle: 1- la haute tension entre la cathode et l’anode, responsable de l’accélération et de l’énergie cinétique des électrons du faisceau; 2- le courant déterminant le nombre d’électrons du faisceau.

13 Influence du courant Doublant le courant du faisceau, on produit deux fois plus d’électrons pour bombarder la cible de tungstène d’où 2 fois plus de photons X à toutes les énergies. L’énergie maximale des rayons X n’a pas changé, car la tension maximale appliquée est la même. animation

14 Influence de la haute tension
Si l’on augmente la haute tension , l’effet sur le spectre est plus complexe; le nombre de photons émis devient plus élevé et leur énergie est surtout plus grande. Cela n’affecte pas la position des raies spectrales des transitions électroniques. Le nombre de photons à faible énergie n’augmente pas mais ceux d’énergie supérieure augmentent leur nombre et l’énergie maximale est plus grande. Les rayons X sont plus nombreux et de meilleure qualité. Le nombre de photons augmente avec le carré de la tension maximale animation

15 Interaction des rayons X avec la matière
Diffusion classique; Effet Compton; Effet photoélectrique;

16 Diffusion des rayons X (diffusion classique)
photons de faible énergie (< 10 keV) traversent la matière; les atomes de la matière deviennent excités; désexcitation et émission d’un photon de même keV & l; l’orientation du nouveau photon est généralement différente de celle du photon incident; apparition d’un voile gris sur le film.

17 Effet Compton Efinale = Einitiale - [W+ K]
Photon d’énergie entre 10 et 40 keV le photon interagit un électron d’une couche électronique externe; Éjection de l’électron avec une quantité d’énergie cinétique K; Perte d’énergie du photon Efinale = Einitiale - [W+ K] Atome ionisé

18 Effet Compton exemple Un photon 40 keV interagit avec un électron d’une couche extérieure ayant une énergie de liaison de 72 eV. Si l’électron éjecté possède une énergie cinétique de 4,2 keV, déterminer l’énergie du photon diffusé? Efinale= Einitiale - [W + K] = 40keV - [,072keV + 4,2keV] = 35,728 = 36 keV

19 Effet Compton (suite) angle de diffusion q = 0°
Si q ­, l’énergie perdue ­ E ¯ pour le photon diffusé E q = 90° < E q = 30° Perte maximale d’énergie si q = 180° q = 180° E faible q = 30° q = 90° E Haute E Moyenne Photons diffusés de grandes énergies si q est petit Photons diffusés de faibles énergies si q est grand photon E H photon E L petit angle grand angle

20 Effet Compton (suite) L’énergie du rayon X résultant est égale à la différence entre l’énergie du rayon X incident et celle impliquée dans le processus d’éjection de l’électron de l’atome, d’où:

21 Conséquence de Effet Compton
Résultats ionisation de l’atome; voile sur le film (¯ contraste)

22 Effet photoélectrique
Les rayons X de 40 keV et plus ont assez d’énergie pour produire l’effet photoélectrique en s’attaquant aux électrons des couches internes des atomes. Si les nombres atomiques des atomes sont petits, les énergies de liaisons sont relativement faibles et les électrons libérés s’éjectent avec une grande énergie cinétique.

23 Effet photoélectrique (suite)
Un atome absorbe toute l’énergie E d’un photon X incident. Un électron d’une couche électronique interne de l’atome est expulsé hors de cet atome alors ionisé. L’électron a suffisamment d’énergie pour: fournir le travail W nécessaire pour l’expulser de l’atome; conserver le reste de l’énergie sous forme d’énergie cinétique. où hf est l’énergie (J) du photon X initial totalement absorbé par l’atome, W est le travail (J) d’extraction de l’électron hors de l’atome(énergie de liaison) et K est son énergie cinétique.

24 Conséquence de l’effet photoélectrique
Résultats Disparition du photon incident Les rayons X absorbés par les substances denses provenant directement du tube produisent une ombre blanche sur la pellicule et dessinent ainsi un contour des os ayant absorbé ces radiations. Ionisation de l’atome

25 Exercices suggérés 2301, 2302, 2303, 2306 et 2309.