Ch 3 - Les défauts réticulaires

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1 Ch 3 - Les défauts réticulaires

2 Défauts réticulaires Ponctuels 1D 2D 3D

3 Défauts ponctuels Lacunes : 1 eV / lacune
Auto-interstitiel : 7 eV / auto-interstitiel Atomes en substitution Atomes en insertion • 1 2 4 3

4 Nombre de lacunes nombre E=1 eV

5 Effet des lacunes La présence de lacunes explique la diffusion dans les solides

6 Modélisation de la diffusion
Lois de Fick, analogues aux lois de Fourier Transfert de matière n au lieu de chaleur Q Gradient de concentration au lieu de température Un seul coefficient de diffusion en m²/s

7 Effet Kirkendall Quand les atomes sont différents, certains diffusent plus vite que d’autres.

8 Autres effets des lacunes
Pas d’impact sur les propriétés physiques (masse volumique, dilatabilité, température de fusion, …) et de conductibilité Interfèrent avec d’autres défauts et ont un rôle indirect sur les propriétés mécaniques

9 Lacunes dans les réseaux ioniques
Existent aussi, mais par paires pour respecter l’électroneutralité.

10 Les défauts linéaires : les dislocations
Défauts visibles à la microscopie électronique par transmission (lames minces)

11 Les dislocations - modèles
DISLOCATION-COIN DISLOCATION-VIS

12 Les dislocations – modèles (suite)
DISLOCATION-MIXTE

13 Apparition à la surface
Visualisation à la surface du métal à la microscopie électronique par réflexion

14 Boucles de dislocations
Association de 2 dislocations coins (AA’ et DD’) de 2 dislocations vis (AD et A’D’)

15 Nombre de dislocations
Nombre (densité), suivant vitesse refroidissement - très lente : qq cm/cm³ - normale : km/cm³ - trempe : km/cm³

16 Caractérisation des dislocations
vecteur de Burgers b énergie par unité de longueur ½ Gb²

17 Mouvement des dislocations : le glissement
Déplacement des dislocations, sous l’effet des contraintes extérieures : le glissement. Les plans et directions de glissement sont ceux définis pour les cristaux parfaits.

18 Le glissement des dislocations vis
Analogue

19 Le glissement des dislocations
Le glissement des dislocations est beaucoup plus aisé que celui des plans cristallographiques

20 Le glissement des dislocations
Mais il conduit à un déplacement infinétisimal

21 Multiplication des dislocations
On observe qu’en exerçant un effort suffisant, le nombre de dislocations dans le métal se multiplie. Modèle de Franck-Read.

22 Fonctionnement d’une source

23 Fonctionnement d’une source (suite)
Annulation des morceaux de dislocation de sens opposé.

24 Fonctionnement d’une source (fin)

25 Tension nécessaire Equilibre vertical de la corde
Remplacement de T, par ½Gb² Rmin = ½l

26 Tension nécessaire Cristal parfait
Cristal avec sources de FR, où l est de l’ordre du μm et b de l’ordre de l ’Å

27 Arrêt d’une source Les dislocations s’arrêtent sur des obstacles
croisement avec d’autres dislocations circulant dans des plans qui se coupent (réseaux cubiques) défauts 2D ou 3D Généralement ceci provoque l’arrêt des sources après création de à boucles de dislocations.

28 Continuation de la déformation plastique
La déformation plastique peut continuer dans la mesure où l’on augmente la tension pour mettre en œuvre d’autres sources de Franck Read moins favorables Soit que l est plus petit (τ=Gb/l) Soit qu’elles soient situées dans des plans de glissement moins bien orientés par rapport à l’effort extérieur. On appelle cela la consolidation et, dans le langage courant, durcissement ou écrouissage.

29 Effet de la quantité de dislocations sur la tension de glissement
Il ressort de ce qui précède que lorsque l’on augmente le nombre de dislocations dans un métal réel la tension de glissement augmente. On retrouve ainsi les ordres de grandeur des limites élastiques des métaux réels.

30 Quantification de l’effet des dislocations dans les métaux réels
Niveau de la tension critique de glissement τ=cte+αGbρ avec α=0,35±0,15

31 Conséquence pour les métaux réels
! Tension réelle σ=F/S et non F/S0 Déformation réelle ε=ln(1+e) et non e=Δl/l

32 Moyens de multiplier les dislocations
Augmenter la vitesse de formation du cristal qq cm/cm³  km/cm³ Déformer plastiquement le cristal (Franck-Read), métal écroui  106 à 107 km/cm³ Bombardement neutronique.

33 Effet d’un bombardement neutronique
Création de nombreux défauts dont des dislocations.

34 Effet de la multiplication des dislocations
La multiplication des dislocations conduit à des accumulations à certains endroits du métal. Ces accumulations peuvent conduire à la formation de microfissures, puis de fissures et enfin la rupture (ductile) On appelle cela l’endommagement du métal.

35 Autre mouvement des dislocations La montée
La montée des dislocations est rendue possible par la présence de lacunes. Elle n’est donc effective qu’à haute température. Elle ne nécessite pas d’énergie mécanique.

36 Première conséquence Glissement (glide) Montée (climb)
La montée permet aux dislocations de franchir des obstacles. Elle s’oppose ainsi à La concentration des dislocations sur les obstacles et l’endommagement La consolidation

37 Deuxième conséquence La montée permet en outre à des dislocations de sens opposé de se rencontrer et de disparaître.

38 Restauration Il demande
Ce phénomène de répartition plus homogène des dislocations et de réduction de leur nombre, lié à la montée des dislocations, porte le nom de restauration du métal. Il demande des températures élevées (il faut beaucoup de lacunes) du temps (il faut que la diffusion se fasse).

39 Restauration statique
On l’observe uniquement dans les déformations à chaud. Elle apparaît clairement pendant les interruptions de déformation (30 secondes à gauche, 24 heures à droite) A la limite, la restauration statique permet une déformation infinie du métal.

40 Restauration dynamique
On peut aussi l’observer pendant la déformation et d’autant plus que la température est élevée

41 Restauration dynamique
On peut aussi l’observer pendant la déformation et d’autant plus que la température est élevée que la déformation est lente En déformant très lentement des cristaux qui restaurent facilement, on peut atteindre des déformations considérables en une seule opération : superplasticité

42 Conclusions de la théorie des dislocations
La théorie des dislocations permet d’expliquer bon nombre des comportements mécaniques des métaux : La limite élastique Niveau Paramètres d’influence ( ρ) La déformation plastique Confirmation du glissement, des directions et plans de glissement Consolidation Restauration statique et dynamique L’endommagement et la rupture

43 Dislocations dans les autres matériaux
Elles existent Le mode de liaison rend leur déplacement beaucoup plus difficile que dans les métaux.

44 Conséquences du déplacement aisé des dislocations dans les métaux
La théorie des dislocations explique la grande ductilité des métaux. Cette ductilité présente de grands avantages. Elle confère aux métaux une grande résistance au choc : ce que l’on appelle ténacité Elle permet l’adaptation des structures aux surcharges Elle facilite grandement la mise à forme

45 Défauts réticulaires Ponctuels : lacunes (diffusion)
1D : dislocations (limite élastique, plasticité, consolidation, restauration, endommagement et rupture) 2D 3D

46 Les défauts 2D sont visibles au microscope optique par réflexion
La surface des métaux réfléchit très bien la lumière. Elle apparaît brillante au microscope. En attaquant cette surface par un agent corrosif on peut mettre en évidence les défauts de surface, qui sont attaqués en premier lieu et ne réfléchissent plus la lumière.

47 Les défauts 2D sont visibles au microscope optique par réflexion
L’attaque prolongée de la surface du métal peut révéler que certaines zones du métal sont plus attaquées que d’autres. C’est le révélateur que différents plans cristallographiques sont présents en surface.

48 Les macles Les plans de macles sont des plans de symétrie.
Elles se forment lors de la cristallisation.

49 Les macles Elles peuvent aussi résulter de déformations plastiques (mécanisme secondaire)

50 Les macles Illustration des zones maclées.

51 Les joints de grains Les métaux réels sont généralement constitués de nombreux cristaux (ou grains) séparés par des joints de grains. On les appelle polycristaux. Tous les grains n’ont pas la même orientation.

52 Origine des polycristaux
Lors de la solidification des métaux, plusieurs cristaux se forment dans le liquide. A la fin de la solidification les différents cristaux se raccordent les uns aux autres via des interfaces appelés joints de grains.

53 Nature des joints de grains
Le joint de grain est un empilage de dislocations, dont la complexité dépend du décalage entre les cristaux voisins En cas de décalage faible suivant un seul axe, la distance entre dislocations vaut D=b/θ

54 Nature des joints de grains
Lorsque les décalages entre cristaux sont plus importants, les empilages de dislocations sont tridimensionnels.

55 Propriétés des joints de grains
Les joints de grains constituent des obstacles sur lesquels butent les dislocations L’empilement de dislocation engendrent une concentration de tension sur le joint d’autant plus importante que l’empilement est grand. Une augmentation de tension, d’autant plus faible que la concentration de contrainte est grande permet à une source de fonctionner dans le cristal voisin et de poursuivre la déformation.

56 Propriétés des joints de grains
Ceci peut s’écrire (loi de Hall-Petch) A noter que dans le cristal voisin les plans et directions de glissement sont orientés différemment.

57 Loi de Hall-Petch pour les aciers
En pratique la loi de Hall-Petch est bien respectée. L’effet de la taille des cristaux est très marqué. On notera que les métaux testés ont des tailles de grains oscillant entre 10 µm et 1 mm.

58 Loi de Hall-Petch pour d’autres métaux
Pour les autres métaux les conclusions sont les mêmes. On notera que les métaux testés ont des tailles de grains oscillant entre 1 µm et 1 mm.

59 Orientation des cristaux
Suivant l’orientation des cristaux le métal sera quasi-isotrope ou au contraire anisotrope

60 Orientation des cristaux
En agissant sur les techniques de production, il est possible de réaliser les 3 types de microstructures monocristallines polycristallines à grains orientés polycristallines à grains équiaxes

61 Que choisir ? r peut atteindre des valeurs de 2
On peut être tenté par l’isotropie : facilité des calculs Pour nombre d ’application la matière est mieux utilisée si elle est anisotrope. Tout dépend donc des cas. En emboutissage, il vaut mieux que la déformation dans le sens de l’épaisseur soit faible. Pour un métal anisotrope sollicité uniaxiallement ε2≠ ε3 On est ainsi amené à définir un coefficient r de Lankford (ε3 dans le sens de l’épaisseur de la tôle) r peut atteindre des valeurs de 2

62 Modification de l’orientation des cristaux
! Rappel La déformation plastique modifie l’orientation des cristaux Elle entraîne un alignement dans le sens de l’effort appliqué.

63 Recristallisation Un métal déformé n’est plus au minimum d’énergie libre. Il stocke de l’énergie de dislocations ½Gb²ρ1 Il peut donc recristalliser pour former de nouveaux cristaux avec une densité de dislocations plus faible ½Gb²ρ2.

64 Germination La formation des germes des nouveaux cristaux implique l’existence de vides dans le solide. Elle s’initie donc aux joints des grains et aux nœuds de dislocations.

65 Incubation La germination n’est pas instantanée.
Elle demande une incubation d’autant plus courte que L’écrouissage (le déséquilibre) est élevé La température est élevée

66 Conditions de recristallisation
Le temps d’incubation devient infini, donc la recristallisation impossible Si l’écrouissage (le déséquilibre) n’est pas suffisant. La température est trop basse. En pratique

67 Structure recristallisée
La structure recristallisée est différente de la structure de départ Les grains peuvent être plus gros ou plus petits Les grains peuvent être orientés différemment.

68 Taille des grains recristallisés
Quand il y a beaucoup de défauts, il se forme beaucoup de germes→les grains recristallisés sont petits

69 Effet de l’écrouissage
Effet très marqué.

70 Taille des grains recristallisés
Quand la température est élevée, la diffusion est rapide et les grains grossissent vite→les grains recristallisés sont plus gros.

71 Taille des grains recristallisés
Il n’y a pas recristallisation Lorsque l’écrouissage est trop faible Lorsque T est trop faible

72 Coalescence De l’énergie est stockée dans les joints de grains.
Le retour vers le minimum d’énergie implique que ces défauts disparaissent. Cela se fera d’abord où il y en a le plus, c. à dire dans les petits grains

73 Température nécessaire
La coalescence n’est possible que moyennant une forte énergie d’activation. Elle n’est donc observable qu’à haute température. Exemple : voisinage d’un cordon de soudure. Acier

74 Recristallisation et coalescence après laminage à chaud
Lorsque le laminage est réalisé à T suffisante on peut observer recristallisation et coalescence sur le produit laminé.

75 Défauts réticulaires Ponctuels : lacunes (diffusion)
1D : dislocations (limite élastique, plasticité, consolidation, restauration, endommagement et rupture) 2D : polycristaux (loi de Hall-Petch, choix possible isotropie/anisotropie, recristallisation, coalescence). 3D

76 Défauts 3D Porosité Inclusions
Les porosités sont visibles à l’œil nu si on découpe la pièce à l’endroit voulu. Elles sont détectables par radiographie (pièces de sécurité)

77 Porosités Les porosités sont fréquentes dans les pièces coulées car le volume occupé par les solides est plus faible que celui occupé par les liquides. Un laminage permet généralement de les refermer, si elles ne sont pas en communication avec l’air.

78 Effet des porosités Le principal effet des porosités est de diminuer la ductilité.

79 Rupture ductile – Rupture fragile
Pour rappel la rupture ductile provient de l’accumulation de défauts résultant de la déformation plastique (endommagement). Dans un métal poreux, l’accumulation de défaut existe sans déformation. La rupture peut devenir fragile.

80 Rupture ductile – Rupture fragile
Ceci permet de comprendre que l’on observe en pratique les 2 types de rupture sans atteindre le niveau des tensions théorique de décohésion du cristal.

81 Cas particulier de la métallurgie des poudres
Le formage par métallurgie des poudres consiste à fritter des poudres métalliques très fines compactées dans un moule. Avant frittage ce métal est extrêmement poreux : la porosité est généralisée et non localisée.

82 Effet sur la ductilité Un tel métal n’acquière de la ductilité que lorsque la porosité disparaît, au cours du frittage.

83 Effet sur les autres propriétés
Les autres propriétés mécaniques sont inévitablement affectées par une telle accumulation de défauts. Ici effet sur le module de Young.

84 Conclusions sur les défauts 3D
Peuvent exister dans des produits en cours de fabrication N’existent que de façon accidentelle dans les produits finis.

85 Métal réel Lacunes Dislocations Joints de grains

86 Métal réel Atomes étrangers en substitution ou insertion Autres phases
Chapitre 4