Rayonnement du corps noir

Présentation au sujet: "Rayonnement du corps noir"— Transcription de la présentation:

1 Rayonnement du corps noir
I. Interaction lumière matière II. Loi de Wien –Loi de Stefan-Boltzmann – émissivité

2 Objectifs Définir le rayonnement du corps noir Le corps est finalement une entité physique idéale, dont le rayonnement ne se caractérise plus que par sa température d'équilibre T Définition des grandeurs énergétiques utiles

3 Définition Un corps noir est un corps idéal totalement absorbant à toute radiation électromagnétique. Un exemple de corps noir consiste en une enceinte isotherme munie d'une toute petite ouverture.

4 I. Interaction lumière - matière
Photons et molécules : Les molécules sont des atomes liés par des liaisons électroniques. Les molécules peuvent absorber les photons puis réémettre de la lumière. Le dioxyde de carbone et la molécule d’eau absorbent les rayonnement infrarouges.

5 I. Interaction lumière - matière
Lumière = photons d’énergie E = hν Photons et électrons d’un atome : Les électrons peuvent absorbés des photons Excitation de l’atome L’atome se désexcite en émettant des photons Ionisation d’un atome : Si les photons ont suffisamment d’énergie, de électrons peuvent être arrachés à l’atome

6 II. Cas des solides – Rayonnement du corps noir
Interaction lumière – matériaux solides Les solide sont faits de nombreuses molécules constituées elles même de nombreux atomes. L’interaction lumière matière : plus complexe que dans le cas d’un atome seul. Les photons n’ont plus besoin d’avoir une énergie particulière pour être absorbés.

7 II. Cas des solides – Rayonnement du corps noir
Les spectres d’émission ou les spectres d’absorption seront des spectres continus dans le cas des solides. L’absorption des photons aura pour conséquence une augmentation de la température des solides.

8 2. Rayonnement de corps noir
Un corps chauffé (par exemple un morceau de charbon/barre de fer) va émettre de la lumière. L’intensité lumineuse émise par le corps a une valeur maximale pour une longueur d’onde appelée λmax et est liée à la température T de ce corps.

9 2. Rayonnement de corps noir

10 2. Rayonnement de corps noir
Loi de Wien : λmax = b / T avec T en Kelvin et b = m.K

11 Température et maximum d'émission
   Exemples     objet ( corps noir) température (K) λmax domaine spectral étoile type O 60 nm UV soleil 6000 µm 0.5  visible Terre 300 µm 10  IR

12 3. Loi de Stefan - Boltzmann
La puissance par unité de surface émise par un cors à une température T M = σT4 σ est la constante de Boltzmann σ = W.m-2.K-4

13 4. Emissivité : e La Terre émet une puissance de W Si la terre se comportait exactement comme un corps noir, en utilisant la loi de Wien, on trouverait une puissance de W On en déduit une expression de l’émissivité e : e = (puissance réelle émise par un corps à T)/ (puissance émise par un corps noir à T) Dans le cas de la terre, e = 0.60

14 La loi de Planck La loi de Planck décrit l'émission d'un corps noir de température T :

15 Spectres de corps noirs à différentes températures
La représentation de la superposition de plusieurs spectres de corps noir permet de faire le lien entre la température du corps noir et la longueur d'onde où a lieu l'émission maximale. On peut vérifier que les maxima sont simplement alignés, dans un diagramme en échelle logarithmique.

16 Interviennent dans cette relation la constante de Planck h = 6
Interviennent dans cette relation la constante de Planck h = J.s , la constante de Boltzmann KB = J.K-1 , et c la célérité de la lumière dans le vide. Dans le système d'unités international, B s'exprime en W m-3 sr -1 , ou en unité dérivée W m-2 μm-1 sr -1 ;   B est une luminance spectrale, c-à-d une puissance rayonnée par unités d'angle solide, de surface et spectrale.  

17 Le dénominateur de la loi de Planck est caractéristique d'une loi  statistique de Bose-Einstein, à laquelle obéit un gaz de photons.  Comme tout vecteur d'interaction fondamentale (l'interaction électromagnétique), le photon est un boson, une particule de spin  entier. La fonction Bλ(T) dépend de la température comme de la longueur d'onde. Cette dépendance spectrale peut également s'exprimer en fonction non de la  longueur d'onde, mais de la fréquence. La loi de Planck se réécrit alors dans ce cas     

18 L'unité de Bν(T) est alors : W m-2 Hz-1 sr -1  

19 Questions 1)  Les taches solaires apparaissent noires par rapport à l'atmosphère environnante :  car elles sont plus chaudes  car elles sont plus froides ça n'a rien à voir avec leur température 2)  Un corps noir est sombre par définition Vrai ou faux

20 Questions On considère la luminance du corps noir, dans un domaine spectral de largeur δλ autour de la longueur d'onde λ. Exprimer les fréquence et intervalle de fréquence correspondant. Exprimer la luminance du corps noir de 2 manières différentes, en fonction de ce qui précède. Un objet rayonnant comme un corps noir, donc la courbe de luminance spectrale présente un maximum à 30 µm a une température de : 30K/100K/300K

21 4) Un objet rayonnant comme un corps noir de température K présente un maximum de luminance spectrale à : 3 nm/30 nm/ 300 nm 5) Le spectre ci-contre correspond à une température de : 100 K/ 1000 K

22 Puissance totale rayonnée
Quelle puissance rayonne un corps noir de température T , supposée sphérique de rayon R ? La réponse nécessite d'intégrer la luminance spectrale du corps noir sur toute sa surface, dans toutes les directions, à toute longueur d'onde. Le calcul aboutit à la puissance : avec la constante de Stefan : 

23 Loi de Wien

24 La loi de Rayleigh-Jeans
En juin 1900, Lord Rayleigh proposa une autre expression qui concordait mieux pour des grandes longueurs d’onde. John William Strutt

25 La catastrophe de l’ultraviolet
La théorie classique n’expliquait pas les données expérimentales. Pour de grandes longueurs d'onde, la loi de Rayleigh-Jeans convenait. Mais elle est totalement inadéquate pour des courtes longueurs d’onde (tend vers l’infini). Pour des très courtes longueurs d’onde, l’observation indiquait une énergie nulle. Cette contradiction est appelée « catastrophe ultraviolette ».

26 Idée géniale de Planck Selon Planck, les parois de la cavité se comportent comme des petits oscillateurs harmoniques. Les oscillateurs ne pouvaient osciller qu’avec une énergie représentant un multiple de hn

27 La constante de Planck La matière ne peut émettre l’énergie radiante que par quantités finies proportionnelles à la fréquence. Le facteur de proportionnalité est une constante universelle, ayant les dimensions d’une action mécanique, la célèbre constante de Planck: h = 6,626 x J.s

28 La loi de Planck Pour expliquer la courbe de radiance spectrale d’un corps noir, Planck a obtenu l’équation suivante: Pour les faibles fréquences et les hautes températures, les échanges énergétiques entre la matière et le rayonnement mettent en jeu un très grand nombre de petits grains d’énergie: tout se passe comme si ces échanges se faisait d’une façon continue (on retrouve la loi de Rayleigh-Jeans).

29 La naissance de la physique quantique
L’idée de Planck représente une coupure dramatique avec la physique classique qui permet toutes les valeurs d’énergie pour un système physique. Un des fondements de la théorie newtonienne est : « La nature ne présente pas de discontinuités ». Ainsi, l’énergie serait discrète.

30 Physique classique vs physique quantique

31 L’interprétation d’Einstein
Einstein, en 1906, postule que chaque oscillateur possède une énergie quantifiée: hn où n est le niveau d’énergie. Il parle ici de quantité quantifiée, et non plus seulement d’un artifice mathématique. C’est la naissance du photon et le début de la quantification de l’énergie.

32 Les principales équations
La loi du déplacement de Wien La loi de Stefan-Boltzmann La loi du rayonnement de Planck