ETL ou NETL b-f b-b Doppler b-f pour 3 + → k  f-f.

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4 ETL ou NETL

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6 b-f b-b Doppler b-f pour 3 + → k  f-f

7 n e = n p

8 le « u » de Feautrier

9 η / χ

10 !!! continus LαLα R ij

11 Imaginez l’atome de fer !!!

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13 Rappel du Chapitre 4 :

14 ER

15 Solution : linéarisation complète

16 Saut de Lyman Saut de Balmer

17 1

18 1 2 point où le continu de Lyman devient optiquement mince

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20 1 2

21 1 2 3 point où L α devient optiquement mince

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23 1 2 3 point où L α devient optiquement mince

24 1 2 3 4

25 1 2 3 4 5

26 1 2 3 4 5 6 raie formée par absorption raie formée par diffusion

27 Les résultats sont comparables à 15,000 et 25,000 K

28 15,000 K log g=4 surface Réchauffement Refroidissement Continu de Balmer 2 → κ Continu de Paschen 3 → κ Continu de Lyman 1 → κ Comment l’équation d’équilibre statistique change-t-elle les populations des niveaux? Rappel :  R ij et R iκ HαHα LαLα

29 ∑ i = 0

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31 … mais la structure en température change

32 b i = N i / N i ETL surpopulation sous-population Il faut faire un peu attention en interprétant ces courbes car les structures en températures changent également

33 L’hydrogène est surtout ionisé et l’hydrogène neutre est principalement dans l’état fondamental (N 1 )  0.01  0.05 Populations (N p = N e )

34 b i = N i / N i ETL = n i / n i *

35 b i = N i / N i ETL surpopulation sous-population On s’attend à ce qu’il y ait un effet sur le saut de Lyman mais pas sur le saut de Balmer

36 Balmer Lyman ETL = NETL surpopulation de n 1  flux diminue  1 mag

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38 R 21 >> R 12  les photons s’échappent !

39 Les raies formées en hors-ETL sont plus noires même si B est beaucoup plus élevé !!! Profils de Lyman α

40 La fonction source pour L α est complètement découplée de la distribution de Planck > 2 ordres de grandeur

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42 R ij = R ji

43 NETL ETL

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54 Z ij = –Z ji

55 kudritzki