B A B AR : Les premières deux années B A B AR : Les premières deux années Anne-Marie Lutz Michel Davier Gilbert Grosdidier François Le Diberder Andreas.

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1 B A B AR : Les premières deux années B A B AR : Les premières deux années Anne-Marie Lutz Michel Davier Gilbert Grosdidier François Le Diberder Andreas Höcker Vincent Lepeltier Stéphane Plaszczynski Marie-Hélène Schune Guy Wormser Heiko Lacker, Seillac, 2002 THÉSARDS Sandrine Laplace Troels Petersen Laurent Tantot Sophie Trincaz CHERCHEURS ÉTRANGERS Carsten Hast Heiko Lacker Valeria Tano (1er Septembre)

2 L’usine à B: B A B AR & PEP II

3 Les activités du groupe: Détecteur DIRC Séparation K/  D *+  D 0  +  (K -  + )  + 2.5   (  c )  2.5 mrad SVTrad Trigger (Online-Monitoring) Convenor (Andreas) Commissioner (Carsten, Troels) Data Quality Manager (Heiko) Sandrine Laurent Run Coordinator François Vanessa Tocut: design analogique Dominique Breton & Christophe Beigbeder: DFB TDC1  TDC2

4 Les activités du groupe: Computing B A B AR GRID (Lyon, LAL, SLAC, UK,…) (Christian, René, Serge, Cal, Michel, Gilbert, Stéphane,…) 1. Pourquoi? Distribution de données sur plusieurs Tier A! Soumission d’un job  Interface sélectionne un Centre (SLAC, Lyon, UK, INFN) selon l’accessibilité des données et “CPU load”  Les fichiers *.log,*.hbook… au labo 2. Situation actuelle? La chaîne principale marche! Les experts peuvent répondre aux questions! CCIN2P3 à Lyon (Anne-Marie) Réalisation d’un “TIER A site” pour B A B AR (Presque) toutes les données (vraies + MC) disponibles Computing farm (analyse + Production de MC) Déjà une contribution importante pour les analyses

5 Les activités du groupe: Analyses Taux de mauvais étiquetage (Marie-Hélène, Stéphane, François, Troels)   RtRt RuRu   dans B  3  /  (B  a 0  (Andreas, Sandrine, François, Heiko)  in B  D K  (Troels, Marie-Hélène, François) * B  DDK (Sophie, Marie-Hélène ) * “Mauvais” mésons K (Sophie, Marie-Hélène ) * Production des mésons D ( Marie-Hélène, Stéphane)   0  Violation de CP dans le MS sin  (B A B AR + Belle) B  J/ sB  J/ s B  hh (François, Heiko)

6 Les activités du groupe: Analyses CkmFitter (Andreas, Heiko (Convener: BABAR CKM-WG), Sandrine et François) Mesure de R (Michel et Laurent) Le Fit standardLa borne “Neubert-Rosner”Implications de S  & C   dans B  K   dans B 

7 Production des mésons D dans les désintégrations d’un B Désintégrations inclusives d’un B: 1. n c = 1 + BR(b  ccs) - BR(b  sans c) a) BR(b  ccs) = (31.5 +/- 4.5) % BR sl + Théorie ( , ud, sans c) n c = 1.29 +/- 0.05 b) BR(b  ccs) = (21.7 +/- 4.6) % Mesure n c = 1.21 +/- 0.05 2.  BR(B  X c (“de bon charme”)) = (91.0 +/- 4.5) % V cb b qq d c lu s c spectateur Problème: Les rapports d’embranchement B  D X déterminés pour un mélange B 0 /B +- et sans distinguer D 0 /D +-

8 Mesure de B 0, B +-  D 0 / D 0, D +- (Stéphane, Marie-Hélène) 1. Reconstruction exclusive d’un B dans un état final de saveur 2. Chercher un méson D dans le reste d’événement Pas de problème de normalisation 3.Correction d’effet du mélange B 0 - B 0 pour le B neutres (  TagMix) B  D* l B  D*/D , , a 1 D 0  K , D +  K  D0D0 ++ K+K+ -- D

9 Production des mésons D: Résultats Conclusions BR(B  D) mesurés pour B 0,B +-  D 0 / D 0, D +- “Problème” n c : 1.23 (BR sl + Theorie: 1.29+-0.05)  BR(B  X c (“de bon charme”)) = 95.5 +- 4.9 % Pour la précision statistique actuelle: L’effet du “spectateur” dans W  cs négligeable Mesure des autres états finals avec des particules charmées “Mauvais” “Bons”

10 Mesure de R Corrections hadroniques 1.(g-2)  2.    QED 1. Aux basses énergies ( (g-2)   ): Bonne précision. a) Problèmes de normalisation b) Différence entre les données e + e – et   (plus qu’on attendrait à cause de la brisure d’isospin) 2. Aux hautes énergies (   QED ): On peut gagner en précision  h   h       L’énergie dans le centre du masse est constante dans PEP II/BABAR. Comment est-ce qu’on peut mesurer R(s) sous ces conditions?

11 Mesure de R Idée: Mesure de  (e + e –  hadrons)(s) dans BABAR dans les événements radiatives e + e –   + hadrons (E    s   M h  ) Michel & Laurent (Thèse) Avantages 1.Une large région en “s” dans une seule expérience 2.Pas de problèmes en ce qui concerne la normalisation entre deux points Complication: Détermination de “s”: M h

12 Mesure de R e + e –   +  – e + e –       Interférence  N e + e –   X + X – M X + X – (GeV)  Pas corrigé par efficacité !   1/s   

13 | |  1  asymétrie CP directe Im ( )  sin(2  )  On a besoin d’interpreter l’asymétrie C  = 0, S  = sin(2  ) C   0, S  = sin(2  eff ) Une seule phase faible (arbre):Phases additionelles: Actualité: Violation de CP dans B 0   +  – Arbre: Pingouin: CP mixing decay Valeur propre de CP Rapport des amplitudes

14 sin(2  eff ) & SU(3): K  /  (La borne de J. CHARLES) B A B AR Belle S  – 0.01  0.38 C  – 0.02  0.30 Attention: convention changé! BABAR Belle 1) Symétrie SU(3) 2) Négliger les diagrammes pingouin avec une topologie d’annihilation supprimée par OZI  |P  | = |P K  | dd d b W u u

15 sin(2  eff ) & SU(3) (Jerome CHARLES) Belle B A B AR  (|P/T|  contient les facteurs CKM !) Ces formules ne supposent rien (sauf MS):

16 Asymétries CP dépendantes du temps Les taux de désintégrations: Violation CP directe Asymétrie entre deux charges integrée en temps:  /  K BRs: tests des calculs, le rapport P/T Rapports d’embranchments Paramètres d’ajustement: Violation CP dans l’interférence entre la désintegration avec et sans mélange si S  0 Violation CP directe étiqueté: C  0 B 0   (Andreas, Sandrine, François, Heiko) LAL, Paris, Saclay, Berkeley, Wisconsin, UK (4 inst.) Convener: Andreas & Christophe Yeche b d d u dd u           bu u dd      B0B0 B0B0

17 B   (3  ) Événements avec une fausse charge  : coupure en masse Complications: Pas un état propre de CP: 5 paramètres de CP  +  +  0 résonance avec grande largeur+  0 : bruit de fond combinatoire (  ) bruit de fond e + e –  qq bruit de fond B Compréhension de bruit de fond est cruciale! Région d’interférence Le plan “DALITZ” B  

18 B   Base: m(  ),cosH(  ), L0, L2 Lutte contre le bruit de fond Validation utilisant B 0  D +  - Bruit de fond: c)s,d,u,(q,qqee   “Jets” Candidat Axe: “Rest d’Événement”

19 Bruit de fond B Classe Mode Br N exp Tot 0 B +  K *0 (K +  -- )  + long 25 ± 15 *6.45 ± 3.8734.65 B +  K *+ (K +  0 )  0 long8 ± 3.5 * 2.72 ± 1.19  : 17.1 B +   +  0 long15 ± 5 * 15.41 ± 5.14K: 17.55 B +   ’(  0  )K + 22.13 ± 2.18.4 ± 0.8 B +   ’(  0  )  -+ 3 ± 2 * 1.67 ± 1.12 1B +   +  0 15 ± 8 * 18.19 ± 9.70116.65 B +   0 K + 8.4 ± 424.91 ± 11.86  : 77.06 B +  K 0 s  -- 8.7 ± 1.3 8.74 ± 1.31K: 39.6 B +  f 0 (  -+  -- )  -+ 11.7 ± 416.50 ± 5.64 B +   0  + 12.8 ± 3.648.32 ± 13.60 2B +  K +  0 11.6 ± 1.510.80 ± 1.4014.77 B +   +  0 5.9 ± 1.4 3.98 ± 0.95  : 4.48 K: 10.46 3B 0   +  - long70 ± 30 * 88.25 ± 37.8290.34 B 0   0  0 long 1.5 ± 1.5 * 1.12 ± 1.12only  B 0   ’(  0  )  -0 5 ± 5 * 0.97 ± 0.97 4B 0  K *+ (K +  0 )  - long10 ± 10 * 5.81 ± 5.8110.2 B 0   ’(  0  )K *0 (K +  -- )30 ± 10 * 0.98 ± 0.32  : 3.79 B 0  K *+ (K 0 s  - )  -- 8.7 ± 33.38 ± 1.17 K: 6.41 5 B 0  K *0 (K +  -- )  0 3 ± 3 * 5.89 ± 5.8916.74 B 0  a 1 +  -- 38 ± 10 * 10.85 ± 2.86  : 9.82, K:7.2 6 B 0  K *+ (K +  0 )  -- 8.7 ± 331.60 ± 10.934.48 B 0  K +  - 18.5 ± 12.90 ± 0.16  : 20.22, K: 13.73  : 318 événements bruit de fond * Estimation théorique

20 CONCLUSIONS * Cet été: B A B AR va avoir accumulé presque 100 fb -1 (Belle aussi !) * Le DIRC marche bien ! * Shutdown B A B AR /PEP II: 1 Juillet – 15 Novembre DIRC: TDC1  TDC2 * CCIN2P3 * B A B AR GRID * Violation de CP dans le système B établie: sin2  * La chasse pour  a commencé (B   *  est dur, mais il y a aussi d’espoir (B  D K  ) * On peut apprendre beaucoup sur la physique du B grâce à la grande statistique accumulée (Ex.: production des mésons D) * On peut utiliser B A B AR également pour la physique classique e + e – (  R)