Amplification Raman pour liaisons opto-hyperfréquences

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1 Amplification Raman pour liaisons opto-hyperfréquences
Kafing KEÏTA Laboratoire Charles Fabry de l’Institut d’Optique, , CNRS/IO/UPS Thales Research & Technology-France manolia

2 progression introduction: l’optique hyperfréquence
1 progression introduction: l’optique hyperfréquence l’amplification Raman, modèle le bruit émission spontanée amplifiée transfert du bruit de la pompe mesures expérimentales de gain et d’ASE réduction du bruit modèle classique modèle quantique conclusion et perspectives

3 progression introduction: l’optique hyperfréquence
1 progression introduction: l’optique hyperfréquence l’amplification Raman, modèle le bruit émission spontanée amplifiée transfert du bruit de la pompe mesures expérimentales de gain et d’ASE réduction du bruit modèle classique modèle quantique conclusion et perspectives

4 introduction à l’optique hyperfréquence
2 introduction à l’optique hyperfréquence intérêts d’une liaison micro-onde analogique sur fibre optique légèreté, compacité faibles pertes optiques faible dispersion pas d’interférence électromagnétique bénéficie des progrès matériels des télécommunications numériques applications distribution de signaux à des antennes lointaines antennes réseaux actives acheminement de signaux à bord de bateaux, d’avions

5 introduction à l’optique hyperfréquence
3 introduction à l’optique hyperfréquence fibre optique PRF out PD PRF in MZM laser OPT 0 RF RF Pmod Pod Topt une ligne analogique modulée sur fibre optique pour la transmission hyperfréquence

6 introduction à l’optique hyperfréquence
3 introduction à l’optique hyperfréquence fibre optique PRF out PD PRF in MZM laser OPT 0 RF RF Pmod Pod Topt une ligne analogique modulée sur fibre optique pour la transmission hyperfréquence

7 introduction à l’optique hyperfréquence
3 introduction à l’optique hyperfréquence fibre optique PRF out PD PRF in MZM laser OPT 0 RF RF Pmod Pod Topt 2 possibilités pour moduler la porteuse optique 1. la modulation directe: un seul dispositif comme source et modulateur (DFB, FP). bruit, puissance. 2. la modulation externe:  Plaser implique G complexe, coûteux. + - une ligne analogique modulée sur fibre optique pour la transmission hyperfréquence

8 introduction à l’optique hyperfréquence
4 introduction à l’optique hyperfréquence origines des pertes de la ligne

9 introduction à l’optique hyperfréquence
5 introduction à l’optique hyperfréquence problème: faibles puissances raisons: • modulation externe • traitement optique du signal atténuation de porteuse MZM, principe d’opération ∆ électrode Popt V transmission comment amplifier?

10 introduction à l’optique hyperfréquence
5 introduction à l’optique hyperfréquence problème: faibles puissances raisons: • modulation externe • traitement optique du signal atténuation de porteuse solutions:1- EDFAs. ASE, largeur de bande 2- SOAs ASE, processus nonlinéaires 3- amplificateurs Raman large bande passante MZM, principe d’opération ∆ électrode Popt V transmission Q: l’amplificateur Raman a-t-il de meilleures caractéristiques de bruit que les EDFAs? comment amplifier?

11 progression introduction: l’optique hyperfréquence
6 progression introduction: l’optique hyperfréquence l’amplification Raman, modèle le bruit émission spontanée amplifiée transfert du bruit de la pompe mesures expérimentales de gain et d’ASE réduction du bruit modèle classique modèle quantique conclusion et perspectives

12 diffusion Raman stimulée
7 diffusion Raman stimulée diffusion inélastique de la lumière par les phonons optiques le milieu, détermine Stokes et ∆R. spontané et peut être stimulé amplification Raman stimulée milieu Raman: fibre monomode équations de propagation: principale source de bruit: Émission Spontanée Amplifiée (ASE) E2 pompe E1 phonon Stokes ∆R

13 diffusion Raman stimulée
7 diffusion Raman stimulée diffusion inélastique de la lumière par les phonons optiques le milieu, détermine Stokes et ∆R. spontané et peut être stimulé amplification Raman stimulée milieu Raman: fibre monomode équations de propagation: principale source de bruit: Émission Spontanée Amplifiée (ASE) quelques hypothèses: IPompe >> IStokes E2 pompe E1 phonon Stokes ∆R

14 diffusion Raman stimulée
7 diffusion Raman stimulée diffusion inélastique de la lumière par les phonons optiques le milieu, détermine Stokes et ∆R. spontané et peut être stimulé amplification Raman stimulée milieu Raman: fibre monomode équations de propagation: principale source de bruit: Émission Spontanée Amplifiée (ASE) quelques hypothèses: IPompe >> IStokes IStokes >> IASE E2 pompe E1 phonon Stokes ∆R

15 diffusion Raman stimulée
8 diffusion Raman stimulée Gnet en dB PP = 1,5W SMF28 G, gain net

16 progression introduction: l’optique hyperfréquence
9 progression introduction: l’optique hyperfréquence l’amplification Raman, modèle le bruit émission spontanée amplifiée transfert du bruit de la pompe mesures expérimentales de gain et d’ASE réduction du bruit modèle classique modèle quantique conclusion et perspectives

17 le bruit en amplification Raman, l’ASE
10 le bruit en amplification Raman, l’ASE en co-propageant, L z dz

18 le bruit en amplification Raman, l’ASE
11 le bruit en amplification Raman, l’ASE caractéristiques de quelques fibres @ 1550nm Pase, dBm PP = 1W

19 le bruit en amplification Raman, l’ASE
11 le bruit en amplification Raman, l’ASE caractéristiques de quelques fibres @ 1550nm Pase, dBm Gnet, dB PP = 1W

20 progression introduction: l’optique hyperfréquence
12 progression introduction: l’optique hyperfréquence l’amplification Raman, modèle le bruit émission spontanée amplifiée transfert du bruit de la pompe mesures expérimentales de gain et d’ASE réduction du bruit modèle classique modèle quantique conclusion et perspectives

21 le bruit en amplification Raman, transfert de RIN
13 le bruit en amplification Raman, transfert de RIN pompe Stokes fibre amplification

22 le bruit en amplification Raman, transfert de RIN
13 le bruit en amplification Raman, transfert de RIN pompe Stokes transfert du bruit amplification fibre

23 le bruit en amplification Raman, transfert de RIN
14 le bruit en amplification Raman, transfert de RIN principe du calcul définition des ondes  P P  S  B

24 le bruit en amplification Raman, transfert de RIN
14 le bruit en amplification Raman, transfert de RIN principe du calcul définition des ondes  P P  S  B , la TF de

25 le bruit en amplification Raman, transfert de RIN
14 le bruit en amplification Raman, transfert de RIN principe du calcul définition des ondes  P P  S  B si P<< R on montre que GR , la TF de

26 le bruit en amplification Raman, transfert de RIN
15 le bruit en amplification Raman, transfert de RIN équation de propagation du bruit FWM pompe/signal amplification Raman du bruit pertes de propagation désaccords : et vx, vitesses de groupe

27 le bruit en amplification Raman, transfert de RIN
16 le bruit en amplification Raman, transfert de RIN pompe monochromatique modulée en amplitude, 13 dB

28 le bruit en amplification Raman, transfert de RIN
17 le bruit en amplification Raman, transfert de RIN pompe à spectre large amplification nette : 40dB L :1km : 0,046km-1 D : 2ps/km/nm

29 le bruit en amplification Raman, transfert de RIN
17 le bruit en amplification Raman, transfert de RIN pompe à spectre large amplification nette : 40dB L :1km : 0,046km-1 D : 2ps/km/nm

30 le bruit en amplification Raman, transfert de RIN
18 le bruit en amplification Raman, transfert de RIN En bref, configuration contra-propageante favorable transfert constant pour les basses fréquences (< 100 kHz) décroissance quadratique du transfert à hautes fréquences pompe modulée: excès de bruit basses fréquence  gain net pompe spectre large: pas d’excès de bruit BF

31 progression introduction: l’optique hyperfréquence
19 progression introduction: l’optique hyperfréquence l’amplification Raman, modèle le bruit émission spontanée amplifiée transfert du bruit de la pompe mesures expérimentales de gain et d’ASE réduction du bruit modèle classique modèle quantique conclusion et perspectives

32 mesures expérimentales, montage
20 mesures expérimentales, montage contra-propageant signal pompe OSA piège mux contra mux co fibre Signal RF MZ

33 mesures expérimentales, montage
20 mesures expérimentales, montage contra-propageant signal pompe OSA piège mux contra mux co fibre Signal RF MZ diode laser accordable (signal) PS: -2010 dBm S: 15201620 nm FWHM < 1 MHz laser Raman Keopsys (pompe) PPmax: 2 W P: 1481 nm FWHM: 1 nm

34 mesures expérimentales, montage
21 mesures expérimentales, montage contra-propageant signal pompe OSA piège mux contra mux co fibre Signal RF MZ fibres optiques S @1,55m SMF28 NZ-DSF Aeff 80m2 65m2 D 17ps/(nm.km) 8ps/(nm.km) S 0,09ps/(nm2.km) 0,06ps/(nm2.km)  0,2dB/km L = 20 km SMF PP0 = 1500 mW gRmax: 1,3*10-13m/W FWHM: 20 nm

35 mesures expérimentales, résultats co/contra
22 mesures expérimentales, résultats co/contra L = 22,5 km SMF PP = 1700 mW PSin = -20 dBm G = 24,5 dB (net) avantage au contra-propageant

36 mesures expérimentales, influence de la modulation RF
23 mesures expérimentales, influence de la modulation RF PSin = -20 dBm fréq. mod 20 GHz ampl. mod 10 dBm

37 mesures expérimentales, influence de la modulation RF
23 mesures expérimentales, influence de la modulation RF PSin = -20 dBm fréq. mod 20 GHz ampl. mod 10 dBm PP = 1600 mW L = 22,5 km SMF G = 21 dB (net)

38 mesures expérimentales, influence de la modulation RF
23 mesures expérimentales, influence de la modulation RF PSin = -20 dBm fréq. mod 20 GHz ampl. mod 10 dBm PP = 1600 mW L = 22,5 km SMF G = 21 dB (net) optiquement, pas de dégradation du signal RF

39 mesures expérimentales, RIN
24 mesures expérimentales, RIN Comparaison de RIN PS in: -20 dBm

40 mesures expérimentales, l’EDFA
24 mesures expérimentales, l’EDFA Comparaison de RIN PS in: -20 dBm EDFA Keopsys Gmax petit signal : 40 dB PS out max: 27 dBm

41 mesures expérimentales, l’EDFA
24 mesures expérimentales, l’EDFA Comparaison de RIN PS in: -20 dBm EDFA Keopsys Gmax petit signal : 40 dB PS out max: 27 dBm amplificateur Raman

42 progression introduction: l’optique hyperfréquence
25 progression introduction: l’optique hyperfréquence l’amplification Raman, modèle le bruit émission spontanée amplifiée transfert du bruit de la pompe mesures expérimentales de gain et d’ASE réduction du bruit modèle classique modèle quantique conclusion et perspectives

43 réduction du bruit un milieu Raman, transition R
26 réduction du bruit un milieu Raman, transition R un signal, fréquence S 2 pompes, fréquences P1 et P2 configuration contra-propageante

44 réduction du bruit, modèle classique
27 réduction du bruit, modèle classique

45 réduction du bruit, modèle classique
28 réduction du bruit, modèle classique suppression du gain Raman

46 progression introduction: l’optique hyperfréquence
29 progression introduction: l’optique hyperfréquence l’amplification Raman, modèle le bruit émission spontanée amplifiée transfert du bruit de la pompe mesures expérimentales de gain et d’ASE réduction du bruit modèle classique modèle quantique conclusion et perspectives

47 réduction du bruit, modèle quantique
30 réduction du bruit, modèle quantique transition Raman de l’état a vers l’état b 2 faisceaux pompe représentés par des états de Fock à NL1/2 photons ondes Stokes représentées par des états de Fock à 0 ou 1 photon: 0S1/2 et 1S1/2

48 réduction du bruit, modèle quantique
30 réduction du bruit, modèle quantique transition Raman de l’état a vers l’état b 2 faisceaux pompe représentés par des états de Fock à NL1/2 photons ondes Stokes représentées par des états de Fock à 0 ou 1 photon: 0S1/2 et 1S1/2 opérateurs champs électriques des ondes pompe et Stokes:

49 réduction du bruit, modèle quantique
31 réduction du bruit, modèle quantique état initial du système: état final dégénéré: et

50 réduction du bruit, modèle quantique
31 réduction du bruit, modèle quantique état initial du système: état final dégénéré: et probabilité d’effectuer la transition Raman de l’état a vers l’état b  opérateur transition à 2 photons

51 réduction du bruit, modèle quantique
31 réduction du bruit, modèle quantique état initial du système: état final dégénéré: et probabilité d’effectuer la transition Raman de l’état a vers l’état b  opérateur transition à 2 photons états intermédiaires:

52 réduction du bruit, modèle quantique
32 réduction du bruit, modèle quantique pour des ondes pompes de fréquence voisines et dans le même état de polarisation minimale lorsque les ondes pompes sont en opposition de phase nulle si, de plus les ondes pompe sont d’intensité égales  SUPPRESSION DE L’ÉMISSION SPONTANÉE

53 réduction du bruit, modèle quantique
32 réduction du bruit, modèle quantique pour des ondes pompes de fréquence voisines et dans le même état de polarisation minimale lorsque les ondes pompes sont en opposition de phase nulle si, de plus les ondes pompe sont d’intensité égales  SUPPRESSION DE L’ÉMISSION SPONTANÉE Q: l’incidence de conditions approximatives?

54 réduction du bruit, modèle quantique
32 réduction du bruit, modèle quantique pour des ondes pompes de fréquence voisines et dans le même état de polarisation minimale lorsque les ondes pompes sont en opposition de phase nulle si, de plus les ondes pompe sont d’intensité égales  SUPPRESSION DE L’ÉMISSION SPONTANÉE R, dB R: suppression du bruit Q: l’incidence de conditions approximatives?

55 conclusion amplification Raman + micro-ondes : bruit gain
33 conclusion amplification Raman + micro-ondes : bruit gain amplificateur Raman à fibre : alternative aux EDFAs identification des principales sources de bruit : » ASE » transfert de bruit de la pompe atténuation en 2 pour  >100kHz pas d’ajout de bruit en pompe large développement d’un modèle original de réduction du bruit d’émission spontanée

56 perspectives mesures électriques de RIN, à haute fréquence
34 perspectives mesures électriques de RIN, à haute fréquence de bruit de phase optimisation (laser(s) de pompe, fibre…) montage de suppression du bruit d’émission spontanée amplifiée, utilisation de PMF étude en régime de saturation de l’ampli

57 merci… sébastien maerten & co mathieu jacquemet robert frey
vincent reboud bertrand tout le personnel de l’institut d’optique marianne/jo’fab nadia boulay magali astic philippe delaye carole arnaud mr mme K. stéphanie molin antoine godard gilles pauliat antoine/maïté gérald roosen sébastien de rossi nicolas dubreuil xtof/mylène pierre lecaruyer jean-michel desvignes jean-pierre huignard daniel dolfi peg/alex guillaume maire sylvie lebrun frédéric guattari sylvie tonda marie-claire alima/haby/aminata ben mireille cuniot-ponsard sofiane bahbah evelin weidner philippe/lenaïck jean-michel jonathan