Les théorèmes généraux

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1 Les théorèmes généraux
I) Aspect dynamique 1) Modélisation des actions extérieures et intérieures a) Rappels sur les forces

2 Une action mécanique est définie par :
un point d’application ; une direction ; une intensité algébrique.

3 Il existe trois sortes d’actions mécaniques :
Les actions mécaniques à distance comme le poids, les forces électromagnétiques ; Les actions mécaniques de contact comme la réaction d’un solide sur un autre, la force de pression ; Les forces d’inertie d’entraînement et de Coriolis liées à la nature non – galiléenne d’un référentiel.

4 Disque roulant sur un plan horizontal fixe
 O y x z G I P  N T

5 Les théorèmes généraux
I) Aspect dynamique 1) Modélisation des actions extérieures et intérieures a) Rappels sur les forces b) Les actions extérieures subies par un solide

6 Rext = A,ext = M dF(M) Solide (S) A

7 Moment d’une force par rapport à un axe
 u ,ext = O,ext.u ,ext O,ext O

8 Moment d’une force bras de levier   G  2 m.g
  G  = (signe).(bras de levier).(norme de la force) = – m.g..sin

9 M m = .d  V dF(M) = g.dm

10 Les théorèmes généraux
I) Aspect dynamique 1) Modélisation des actions extérieures et intérieures a) Rappels sur les forces b) Les actions extérieures subies par un solide c) Les actions intérieures subies par un solide

11 Définition : Une action intérieure à un système (S) est une action mécanique qu’exerce toute partie de (S) sur une autre partie de (S).

12 Nous admettrons qu’en vertu du principe des actions réciproques les actions mécaniques intérieures à un système (S) sont caractérisées par : Une résultante Rint, somme de toutes les forces individuelles, nulle ; Un moment résultant en A, A,int, somme de tous les moments individuels en A, nul en tout point A. Rint = 0 et A,int = int = 0

13 Les théorèmes généraux
I) Aspect dynamique 1) Modélisation des actions extérieures et intérieures 2) Le théorème de la résultante cinétique

14 Définition : Un référentiel est galiléen s’il vérifie le principe d’inertie : Dans un référentiel galiléen, un point matériel M isolé ou pseudo-isolé est au repos ou animé d’un mouvement rectiligne uniforme

15 Théorème de la résultante cinétique :
Dans un référentiel galiléen R, la dérivée par rapport au temps de la résultante cinétique P d’un solide fermé (S), de masse m, de centre d’inertie G, est égale à la résultante Rext des actions mécaniques extérieures qui agissent sur (S).

16 Les théorèmes généraux
I) Aspect dynamique 1) Modélisation des actions extérieures et intérieures 2) Le théorème de la résultante cinétique 3) Le théorème du moment cinétique

17 Les théorèmes généraux
I) Aspect dynamique 1) Modélisation des actions extérieures et intérieures 2) Le théorème de la résultante cinétique 3) Le théorème du moment cinétique a) Théorème du moment cinétique par rapport à un point O fixe

18 Théorème du moment cinétique par rapport à un point O fixe
Dans un référentiel galiléen R, la dérivée par rapport au temps du moment cinétique LO d’un solide fermé (S), en un point O fixe dans R, est égale au moment en O, MO,ext, des actions mécaniques extérieures qui agissent sur (S).

19 Les théorèmes généraux
I) Aspect dynamique 3) Le théorème du moment cinétique a) Théorème du moment cinétique par rapport à un point O fixe b) Dans le référentiel barycentrique R*

20 Théorème du moment cinétique dans le référentiel barycentrique R*
Dans le référentiel barycentrique R*, la dérivée par rapport au temps du moment cinétique L* d’un solide fermé (S), est égale au moment en G, MG,ext, des actions mécaniques extérieures vraies qui agissent sur (S).

21 Les théorèmes généraux
I) Aspect dynamique 3) Le théorème du moment cinétique b) Dans le référentiel barycentrique R* a) Théorème du moment cinétique par rapport à un point O fixe c) Par rapport à un axe fixe

22 Théorème du moment cinétique par rapport à un axe fixe
Considérons un solide (S) en rotation pure autour d’un axe fixe  de vecteur unitaire u, à la vitesse angulaire  = .u et J son moment d’inertie par rapport à  dans un référentiel R galiléen ou dans le référentiel barycentrique R* a priori non galiléen. (dans ce dernier cas  = G et J = JG)

23 Théorème du moment cinétique par rapport à un axe fixe

24 Les théorèmes généraux
II) Aspect énergétique 1) Rappels de mécanique du point Cf. feuilles distribuées

25 Les théorèmes généraux
II) Aspect énergétique 2) Théorèmes de l’énergie et de la puissance cinétiques pour un solide a) Rappel sur la puissance instantanée d’une action extérieure exercée sur un solide

26 Les théorèmes généraux
II) Aspect énergétique 2) Théorèmes de l’énergie et de la puissance cinétiques pour un solide a) Rappel sur la puissance instantanée d’une action extérieure exercée sur un solide b) Travail d’une action extérieure exercée sur un solide

27 Définition : Le travail élémentaire algébriquement reçu par un solide subissant une action de résultante Rext de la part de l’extérieur pendant un laps de temps dt dans un référentiel R est : Wext/R = Pext/R.dt

28 Les théorèmes généraux
II) Aspect énergétique 2) Théorèmes de l’énergie et de la puissance cinétiques pour un solide a) Rappel sur la puissance instantanée d’une action extérieure exercée sur un solide b) Travail d’une action extérieure exercée sur un solide c) Théorèmes de l’énergie et de la puissance cinétiques pour un solide

29 Théorème de la puissance cinétique dans un référentiel galiléen :
Dans un référentiel galiléen R, la dérivée par rapport au temps de l’énergie cinétique Ec d’un ensemble formé de solides est égale à la somme des puissances des actions tant extérieures Rext qu’intérieures Rint exercées sur le système : 

30 Théorème de l’énergie cinétique dans un référentiel galiléen :
Dans un référentiel galiléen R, entre deux instants, la variation de l’énergie cinétique d’un ensemble formé de solides est égale au travail de toutes les actions mécaniques, extérieures et intérieures, qui s’exercent sur le système entre ces deux instants : Ec = [Ec(t2) – Ec(t1)] = Wext/R + Wint

31 Les théorèmes généraux
II) Aspect énergétique 1) Rappels de mécanique du point 2) Théorèmes de l’énergie et de la puissance cinétiques pour un solide 3) Théorèmes de l’énergie et de la puissance mécaniques pour un solide

32 Définition : On définit l’énergie mécanique Em de l’ensemble de solides par : Em = Ec + Ep = Ec + Epext + Epint

33 Théorème de la puissance mécanique dans un référentiel galiléen :
Dans un référentiel galiléen R, la dérivée par rapport au temps de l’énergie mécanique Em d’un ensemble fermé de solides est égale à la somme des puissances des actions non conservatives tant extérieures qu’intérieures exercées sur le système : 

34 Théorème de l’énergie mécanique dans un référentiel galiléen :
Dans un référentiel galiléen R, entre deux instants, la variation de l’énergie mécanique d’un ensemble formé de solides est égale au travail de toutes les actions mécaniques non conservatives, extérieures et intérieures, qui s’exercent sur le système entre ces deux instants : Em = [Em(t2) – Em(t1)] =