ETL ou NETL b-f b-b Doppler b-f pour 3 + → k  f-f.

Slides:



Advertisements
Présentations similaires
Chap. 4 (suite) : Le laser..
Advertisements

Maître de conférences section 34
Projections démographiques
Formation des raies polarisées hors-ETL
Traitement des données MTR: solution pour corriger la cospatialité entre les deux voies G. Molodij & J. Rayrole I V.
Tests de comparaison de pourcentages
Température du Soleil.
Sources de lumière colorée
Chapitre IV SER et furtivité. Notion de SER (RCS) 1. Définition 2. Paramètres influents 3. Modélisation 4. Ordres de grandeur 5. Introduction à la furtivité
Observation de spectres
Répartition thermique des molécules entre les divers niveaux
UV- ANA1 Spectroscopie Atomique et moléculaire
Chapitre 4 Les échelles.
Analyse comparée des distributions du temps de travail
2. LA LUMIÈRE, ONDE ÉLECTROMAGNÉTIQUE
Les spectres stellaires
Le rayonnement des corps noirs et La spectroscopie
INTRODUCTION A LA SPECTROSCOPIE
La détermination expérimentale de l’ordre
Club d'Astronomie Lycée Saint Exupéry Lyon
Objectifs du chapitre sur le khi-carré (χ2)
Le gaz ionisé Chapitre 3 Le gaz ionisé dans le MIS est produit par le rayonnement UV des étoiles chaudes (hn > 13.6 éV), par des chocs, des rayons-x ou.
Notation: e−(v) électron libre de vitesse v électron lié
Notation: e−(v) électron libre de vitesse v électron lié
Absorption: 2 2 photoexcitation 1 1 Émission: 2 2 désexcitation
La forêt Lyman-α et les structures à grande échelle Marie-Michèle Limoges Mardi, 15 décembre 2009 Université de Montréal Comment sonder le milieu intergalactique.
La composante moléculaire des atmosphères d'étoiles géantes rouges Bertrand Plez GRAAL, Université de Montpellier 2 MC09 : signatures infrarouges des environnements.
Spectre de raies des atomes et modèle de Bohr. Spectre de raies des atomes Atkins p. 366, Chang p. 567, Volatron p. 33 Atomes (dans une décharge) émettent.
Nébuleuse planétaire. Typiquement, M NB ~ 0.5  1.2 M , R NB ~ 0.01 R  (6900 km)
GOL503 Spécificités sectorielles
Ensemble de règles pour énumérer les états
Mesures dans le temps Claude Marois 2012.
Chapitre 9: Les débuts de la théorie quantique
MÉCANISMES FONDAMENTAUX D’ÉCHANGES D’ÉNERGIE ENTRE ATOMES
Elaboré par M. NUTH Sothan 1. 2 Soit x, y et z des coordonnées cartésiennes à 3 dimension. G un ensemble de points dans le plan (u, v). Déf. : On appelle.
Equation différentielle
Photoassociation dans l’Hélium métastable: 2 ème génération Séminaire interne du groupe Atomes froids Vendredi 24 Janvier 2003 Jérémie Léonard, Matt Walhout,
Activités mentales rapides
Couleurs et images.
Les facteurs qui influencent l’équilibre chimique
Ch 3 source de lumières colorées
Equations de conservation
3. LA LUMIÈRE, ONDE ÉLECTROMAGNÉTIQUE
T8.1 Organisation du chapitre
SOLUTIONS IONIQUES.
La radiation dans l’atmosphère
Lumière des étoiles PHOTOMÉTRIE 2 techniques d’analyse SPECTROSCOPIE.
M. Giard, Master 2 ASEP II-1 Processus radiatifs  Observations Processus quantiques: E (eV) 0 h  qques eV:  UV, Visible 5 Transitions électroniques.
La structure atomique.
Spectres lumineux I. Les spectres d'émission 1. Définition
Analyse de survie.
Rappels de statistiques descriptives
Chapitre 8 ACTIVITE 2.
Collisions dans les plasmas
« Les galaxies dans leur contexte cosmologique »
6 juin 2014 Vincent Poireau, LAPP Annecy 1 RESULTATS DE L’EXPERIENCE AMS-02.
Chapitre 3 Sources de lumières colorées
Spectroscopie : Comment déterminer la constitution chimique d'une étoile ?
Sources de lumière colorée
Chapitre 9: Les débuts de la théorie quantique
ORDRE DE GRANDEUR ÉVALUATION.
Quelques tests de reconnaissance d’ions
La distribution normale «standard» Utilisez ce tableau pour trouver l'aire en dessous la courbe normale standard à la gauche de z = -1,03 Comparez cette.
Effet photoélectrique
L'observation des étoiles
Physique de la lumière Photons et couleurs L'atome vu de près
SPECTRES ATOMIQUES.
Caractérisation des plasmas froids, appliqués aux traitements de surfaces, par diagnostics laser. La Grande Motte Le 02 avril 2009 GDR SurGeCo Ludovic.
Chapitre 4 Equations différentielles ordinaires à n variables.
1er et 2 avril 2009 Thème 5 : Diagnostics de la phase gazeuse Caroline Boisse-Laporte Laboratoire de Plysique des Gaz et des Plasmas CNRS - Université.
Transcription de la présentation:

ETL ou NETL

b-f b-b Doppler b-f pour 3 + → k  f-f

n e = n p

le « u » de Feautrier

η / χ

!!! continus LαLα R ij

Imaginez l’atome de fer !!!

Rappel du Chapitre 4 :

ER

Solution : linéarisation complète

Saut de Lyman Saut de Balmer

1

1 2 point où le continu de Lyman devient optiquement mince

1 2

1 2 3 point où L α devient optiquement mince

1 2 3 point où L α devient optiquement mince

raie formée par absorption raie formée par diffusion

Les résultats sont comparables à 15,000 et 25,000 K

15,000 K log g=4 surface Réchauffement Refroidissement Continu de Balmer 2 → κ Continu de Paschen 3 → κ Continu de Lyman 1 → κ Comment l’équation d’équilibre statistique change-t-elle les populations des niveaux? Rappel :  R ij et R iκ HαHα LαLα

∑ i = 0

… mais la structure en température change

b i = N i / N i ETL surpopulation sous-population Il faut faire un peu attention en interprétant ces courbes car les structures en températures changent également

L’hydrogène est surtout ionisé et l’hydrogène neutre est principalement dans l’état fondamental (N 1 )  0.01  0.05 Populations (N p = N e )

b i = N i / N i ETL = n i / n i *

b i = N i / N i ETL surpopulation sous-population On s’attend à ce qu’il y ait un effet sur le saut de Lyman mais pas sur le saut de Balmer

Balmer Lyman ETL = NETL surpopulation de n 1  flux diminue  1 mag

R 21 >> R 12  les photons s’échappent !

Les raies formées en hors-ETL sont plus noires même si B est beaucoup plus élevé !!! Profils de Lyman α

La fonction source pour L α est complètement découplée de la distribution de Planck > 2 ordres de grandeur

R ij = R ji

NETL ETL

Z ij = –Z ji

kudritzki