ECOULEMENTS A SURFACE LIBRE Comparaison aux écoulements en conduites

Slides:



Advertisements
Présentations similaires
Contrainte tangentielle et viscosité
Advertisements

Soit lapplication f de, définie et continue sur un intervalle [a,b]. La dérivée de f au point est définie par Rappel. D ÉRIVÉE D éfinition B. Rossetto,
β m=95,0kg Vitesse constante v=2,20m/s perche α=20,0° pente Frottements négligeables 2. La résultante des actions de la neige est perpendiculaire à
Pertes de charge dans les fluides réels
Réunion IDHEAS Claire Laurent, Philippe Villedieu Département Modèles pour lAérodynamique et lEnergétique.
Travail et Énergie cinétique Solutions à certains exercices
introduction aux modèles cosmologiques
Pressions et débits dans les canalisations
Modèles à surface libre: les apports du calcul direct de sensibilité au calage et à l’analyse d’incertitude Vincent Guinot, Carole Delenne Université Montpellier.
ECOULEMENTS DE FLUIDES
1/ L’hydraulique : définition
STPI/RG mai10 Deuxième partie : Electromagnétisme dans les milieux matériels 1- Rappel : les équations de Maxwell dans le vide 3- Electromagnétisme dans.
Plan de l’exposé Présentation de l’équipe Présentation du stage
Modélisation numérique de la dynamique glaciaire
Transferts passifs à travers une membrane
École Polytechnique de Montréal
Points essentiels Les vecteurs; La masse; La première loi de Newton;
Chapitre 4 L’inertie et le mouvement à deux dimensions
Chapitre 2 Les ondes mécaniques
transfert de chaleur Par CONVECTION
m1 entre en collision avec m2 en absence de forces extérieures
Écoulements à surface libre
Modélisation tridimensionnelle des écoulements diphasiques
Forces exercées par un écoulement sur un solide
Mécanique du point Introduction Cinématique: études de trajectoires
Equations de conservation
MODELE DE VISCOSITE TUBULENTE ET THEORIES DE SIMILITUDES
ECOULEMENTS A SURFACE LIBRE
Mécanique des fluides Thermo-hydraulique
Equations de la mécanique des fluides
Couche limite atmosphérique
Plan du cours Introduction - Cycle de l’eau
Couche limite atmosphérique
Les fluides en mouvement
CHAPITRE 3: DYNAMIQUE DES FLUIDES INCOMPRESSIBLES PARFAITS
HYDRAULIQUE Écoulements à Surface Libre
Écoulements graduellement Équation différentielle des lignes d’eau
FLUIDE PARFAIT COMPRESSIBLE
Travaux Pratiques de Physique
Ch 5 Cinématique et dynamique newtoniennes
Ecoulement des fluides
Aspects énergétiques des systèmes mécaniques.
Deuxième séance de regroupement PHR004
TRANSFERT COUPLE DE CHALEUR ET DE MASSE
Chapitre 9: La quantité de mouvement
Mécanique : mise en mouvement d’un objet
Introduction aux équations de transport
RAPPELS Équations de la Mécanique des fluides.
Couche limite atmosphérique
Loi de Pascal : P + rgz = Cte
Deux, trois mots sur l’Aérodynamique (VIII)
Chapitre 4: L’inertie et le mouvement à 2D. 4.1 La première loi de Newton En l’absence de forces extérieures, tout corps en mouvement reste en mouvement.
Les Solides en mouvements
Oscillateur harmonique
Circuits Electriques i ( sens de déplacement d’une
Couche limite atmosphérique et micrométéorologie
Couche limite atmosphérique
CHAPITRE 3 : DYNAMIQUE DES FLUIDES REELS
CHAPITRE 2 : DYNAMIQUE DES FLUIDES PARFAIT INCOMPRESSIBLE
CHAPITRE 1 : STATIQUE DES FLUIDES
3. Inertie et force La première loi de Newton:
Ch-3 Lois de l'écoulement. Équations de Darcy ∆H ∆L Q Sol 2.
Équations pronostiques moyennes : équations de Reynolds Équations pronostiques des fluctuation Équations pronostiques des covariances Équations pronostiques.
Couche limite atmosphérique
T2 Couple, Travail et énergie cinétique (partie 2)
Université Mohamed Premier
Application des équations primitives à l’écoulement turbulent
VISCOSITE DES LIQUIDES ET DES SOLUTIONS – HEMORHEOLOGIE
1 Bilans microscopiques en mécanique des fluides Michel COURNIL
avec S = p.r2  r2.v = constante
Transcription de la présentation:

ECOULEMENTS A SURFACE LIBRE Comparaison aux écoulements en conduites

Géométries Canaux et rivières Conduites

Les équations de conservation En Conduite A surface libre

FORCES EXTERIEURES DE SURFACE Pression Débit masse D FORCES EXTERIEURES DE VOLUME: Pesanteur Frottement

En conduite : Nul sauf pour Les coups de bélier D=D[p(t)] & r=r [p(t)] Flux de masse = rUS = r Q Non nul à surface libre Quand S=S(t) Débit volumique : US = Q

Variation temporelle Flux de Quantité de Mouvement Forces de Surface volume FORCES D’INERTIE FORCES EXTERIEURES

mt > m0 m0 m0 Flux de masse = mt - m0

Force résistante Traînée Force motrice: Pesanteur Pas d’accélération Forces Équilibrées Force d’inertie nulle Accélération Forces non Équilibrées : Force d’inertie non nulle

FORCES EXTERIEURES DE VOLUME: Force motrice de pesanteur g sina g cosa Pression FORCES EXTERIEURES DE SURFACE Force résistante de frottement

Turbulence

Moyenne temporelle

Deux moyennes successives des équations Moyenne temporelle au sens de la turbulence Pertes d’informations temporelles fines Moyenne sur la section mouillée z y x Pertes d’informations en y et z

Conservation de la masse en conduite Vitesse moyenne dans la section mouillée Débit masse Débit volumique En permanent

Conservation de la masse à surface libre Débit volumique Permanent

Conservation de la quantité de mouvement en conduite CHARGE HYDRAULIQUE Frottement à la paroi Rayon hydraulique Périmètre mouillé

RAYON HYDRAULIQUE (conduite)

Notations et définitions :

Profil en travers des canaux et rivières

Notations et définitions :

Conservation de la quantité de mouvement à surface libre

Définition de la pente z Z dx a dZf X

Hypothèse de répartition hydrostatique de la pression (SL) g g sin(a) g cos(a)

EQUATIONS DE SAINT VENANT (SL)

Charge hydraulique surface libre

Rappel en charge A surface libre Modélisation Rappel en charge A surface libre

EN CONDUITE

Écoulement permanent en conduite de section constante 1 2

Coefficient de frottement à modéliser 1 2 Coefficient de frottement à modéliser

SURFACE LIBRE

Permanent Conduite uniforme Écoulement uniforme Permanent Conduite uniforme

Écoulement uniforme surface libre La section transversale est constante et garde des propriétés moyennes constantes (rugosité, pente,..) L’écoulement reste parallèle au fond du canal, ce qui implique que la répartition des pressions est hydrostatique. L’interface est plane et la pression PI est constante, le frottement interfacial négligeable. L’écoulement est permanent.

Écoulement uniforme

PAS DE REGIME UNIFORME En CANAL HORIZONTAL & CANAL ASCENDANT

Formules semi - empiriques Formule de Chézy (1775) Formule de Manning–Strickler (1940-1950) : Coefficient de Strickler Régime uniforme: Généralisation: Généralisation:

Coefficient de Strickler pour divers canaux et rivières

1 m

ENERGIE SPECIFIQUE

U=cte H=cte Courbes de même énergie Spécifique Courbes d’égal débit

Régime critique Nombre de Froude Régime critique

Esc Hc Torrentiel FLUVIAL

Esc = 1,5 Hc

Torrentiel Fluvial Torrentiel Fluvial

Cas fluvial : H = 2 m ; Q = 24 m3/s DZ = 0,20 m DZ = 0,40 m

Mise en équation du problème Hypothèse : changement de niveau sur une courte distance Conséquence 1 : Les forces de frottement sont négligeables Conséquence 2 : La charge hydraulique est conservée Conséquence 3 : La variation d’énergie spécifique est liée à dZ

DZ=0,20 m

En Fluvial l’écoulement est contrôlé par l’aval Il semble ne pas avoir de solution !!!! Mais ????? DZ=0,40 m

DZ=0,40 m

2 m Uniforme 2 Remous 0,4 2 m 2,4 2,5 Uniforme 2,5 m

Cas Torrentiel : H = 1 m ; Q = 24 m3/s DZ = 0,20 m DZ = 0,40 m

DZ=0,20 m

1.3 Uniforme Uniforme 1 1,1 m 1 m 0,2

Création d’un ressaut hydraulique Il semble ne pas avoir de solution continue Mais ????? DZ=0,40 m

Ressaut hydraulique Hauteur conjuguée remous 1.3 Uniforme 1 1 m 0,4

Interprétation physique. Alimentation d’un canal par un bassin

H0 =2,2 m

Classification d’écoulements.

RESSAUT HYDRAULIQUE

Le ressaut hydraulique Le ressaut hydraulique est un “écoulement rapidement varié” passage d ’ un écoulement torrentiel (supercritique) à un régime fluvial (infra-critique)

Bilan de quantité de mouvement Fonction Impulsion Bilan de quantité de mouvement

Perte d’énergie dans un ressaut Loi du ressaut Perte d’énergie dans un ressaut