Equations de la mécanique des fluides

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1 Equations de la mécanique des fluides
Cours de Mécanique des fluides Equations de la mécanique des fluides Olivier LOUISNARD

2 Forces extérieures Poids : V rg dV Déjà spécifiées pour l’hydrostatique S -pn dS Pression : Mais dans un fluide en mouvement, il y a aussi des frottements visqueux frottement fluide / fluide adhérence fluide aux parois solides dissipent de l’énergie origine microscopique : mouvement thermique + interactions dans les liquides

3 Viscosité : expérience de Couette
h y x v t1  0 v t2 > t1 v t   U0 avec S surface mouillée u = U0 sur la plaque supérieure u = 0 sur la plaque inférieure Constatations expérimentales : profil linéaire de u au bout d’un temps assez grand Le coefficient de proportionnalité ne dépend que du fluide = viscosité dynamique 

4 Viscosité h homogène à kg.m-1.s-1 = Pa.s = Pl (Poiseuille)
on utilise le Poise (Po) et surtout le Centipoise (cPo) Eau à 20°C : Pa.s = 1 cPo Air à 20°C : Pa.s h augmente avec T pour un gaz indépendant de p pour un gaz diminue avec T pour un liquide (cf. huile dans une poêle) augmente avec p pour un liquide

5 Contrainte visqueuse (Rappel MMC) : Contrainte s = dF/dS S dFv= sv dS
sv = force visqueuse/u. de surface dFp= -pn dS sp = force de pression/u. de surface Contrainte de pression sp = -pn Exprimée facilement en fonction de n x y z syx sv Question : peut-on exprimer sv en fonction de n ? ex sv = = n Oui sous forme tensorielle sxx szx On montrera (Cours 7) : Pour les fluides dits « newtonien »

6 Bilan de quantité de mouvement
S dFv= sv. n dS Maintenant qu’on connaît toutes les forces extérieures, on peut écrire le bilan de QDM : dFp= -pn dS n dS V n dV dS dFp = rgdV S rv (v.n) dS = - rv dV V rv dV V Variation de QDM du fluide dans le volume V S rv (v.n) dS + = - QDM transportée par le fluide rentrant - sortant V rg dV + Poids S -pn dS + Pression S Frottement visqueux sv. n dS A RETENIR

7 Le calcul de inclut les puissances de toutes les forces extérieures
Bilan d’énergie Le calcul de inclut les puissances de toutes les forces extérieures Forces de pression : dFp = -pn dS dFp= -pn dS v d p = -pn.v dS dFv= svn dS Forces visqueuses : dFv = svn dS d v = ( svn).v dS dFp = rgdV Poids : dFg = rg dV v d g = rg.v dV S n dS V n dV dS

8 Bilan d’énergie = - + r (u + v2/2) dV V S r (u + v2/2)(v.n) dS V
Variation d’énergie totale du fluide dans le volume V S r (u + v2/2)(v.n) dS = - Energie totale transportée par le fluide rentrante - sortante V rg.v dV + Puissance du poids + S -pv n dS + Puissance des forces de pression S (sv .n) v dS Puissance des frottements visqueux + Puissance calorifique

9 Equations locales Objectif : remplacer le bilan sur un volume V
par des relations différentielles valables en chaque point du fluide théorèmes analyse vectorielle Moyens mathématiques : puis passage à la limite V 0 Intérêt : calcul analytique calcul numérique

10 Un exemple Conservation de la masse : Vrai quel que soit V donc :
==> Vrai quel que soit V donc :

11 Equations locales de la mécadef
masse volumique Masse vitesse pression QDM énergie interne Energie 1 inconnue vectorielle 3 inconnues scalaires Système complet ? 1 équation vectorielle 2 équations scalaires Il manque une équation d’état : + 2 équations scalaires + 1 inconnue scalaire

12 Quelques équations d’état
Gaz parfait : (compresseurs, turbines à gaz) GP isotherme : (rare) BAROTROPES Equation de l’énergie découplée de M et QDM GP isentropique : (acoustique, ondes de chocs, écoulements gazeux en général) Liquide compressible : (explosions sous-marines, écoulements liquides supersoniques, rare) Fluide incompressible : (hydraulique, presque tous les écoulements liquide + écoulements gaz faible Mach)

13 Autres écritures QDM = a accélération du fluide s’écrit aussi
ou encore

14 Des modèles pour simplifier
Ces équations sont des EDP très complexes On cherche donc des approximations à l’aide d’hypothèses supplémentaires Modèle de fluide incompressible : masse volumique constante Modèle de fluide parfait : frottement visqueux négligés Dans les TD à suivre, on utilisera en général les deux On parlera ensuite de la validité ...

15 Fluide incompressible
Constante M = r0 dV = r0V V r(x,y,z,t) = r0 Conservation de la masse : V dS n Se Ss S = Se + Ss v S v.n dS = 0 Général veSe = vsSs Ve Vs Tube de courant Ce qui rentre = Ce qui sort Accumulation de masse impossible V = vS débit volumique (noté aussi Q) Equation locale

16 Validité fluide incompressible
Correct si : Ma nombre de Mach c vitesse du son dans le fluide déduite de l’équation d’état Exemple pour un gaz parfait: = 340 m/s à 298 K Validité indépendante du caractère gazeux ou liquide Inutilisable si Ma > 0,3 Inutilisable pour rendre compte de certains phénomènes (acoustique, chocs) En pratique presque toujours valable dans les liquides

17 Modèle de fluide parfait
Permet de négliger les frottements visqueux mouvement non dissipatif conservation de l’énergie mécanique pas d’adhérence aux parois solides : le fluide « glisse » ouvre de nombreuses simplifications mathématiques Limitations évidentes. Ne rend pas compte : du freinage visqueux d’un corps ou d’un fluide (voiture économique !) de l’amortissement des ondes (vagues, acoustiques, ...) de la nécessité de pomper un fluide Validité ?

18 Validité fluide parfait
Nombre de Reynolds Ecoulements externes : Si Re >> 1, valable à l’extérieur de la couche limite (qui est petite) (cf. cours 9) Si Re << 1, totalement invalide, à traiter par théorie écoulements rampants. (cf. cours 7, 8) Ecoulements en conduite : Fluide parfait applicable (Bernoulli) ... avec correction pour pertes de charges (cf. cours 6)

19 Conservation QDM en fluide parfait
Forme globale S rv (v.n) dS + = - QDM transportée par le fluide rentrant - sortant rv dV V Variation de QDM du fluide dans le volume V rg dV + Poids -pn dS Pression Forme locale Equations d’Euler

20 Fluide parfait incompressible
Equations locales : Masse QDM Une grande simplification est possible : Loi de Bernoulli

21 Loi de Bernoulli : démonstration
On suit une ligne de courant : M dM dM // v => (rot v  v) . dM = (v  dM) . rot v = 0 v 1 2 r0 v12/2 + p1 + r0gz1 = r0 v22/2 + p2 + r0gz2 On suppose régime permanent => On projette la conservation QDM sur la ligne de courant r0 ( grad v2/2 + rot v  v) . dM = (r0g - grad p) . dM De plus, on peut écrire g = grad (-gz) si z orienté vers le haut grad (r0 v2/2 + p + r0gz) . dM = 0

22 Loi de Bernoulli : énoncé
Sous les hypothèses : Fluide parfait Fluide incompressible Régime permanent Il existe une version en compressible Peut être généralisé en instationnaire dans quelques cas rares (cf. TD) La quantité p + rv2/2 + rgz est constante le long d’une ligne de courant Energie potentielle de pression Energie cinétique Energie potentielle de pesanteur Traduit la conservation de l’énergie mécanique

23 A retenir pour les TDs fluide parfait.
Fluide parfait incompressible : Formule de Bernoulli : p + rv2/2 + rgz = Cte le long d’une ligne de courant Ecoulements unidirectionnels (démontré ultérieurement) Dans la direction transverse à un écoulement unidirectionnel, la pression varie de façon hydrostatique. Conditions aux limites en pression : Aux points de contact entre un écoulement et l’atmosphère, la pression vaut patm.