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2.6 Diffusion des neutrons thermiques
Interaction avec tous les noyaux Interaction magnétique Énergie ~300 K : dynamique Le neutron : une particule Découvert par James Chadwick en 1932 Constituant élémentaire du noyau, avec le proton Masse : 1, kg Charge : 0 C ( < e) Spin : ½ Moment magnétique : mN Temps de vie : 889,1 s (n=p+e+ng)
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Froids Thermiques Chauds Petits angles Inélastique phonons Grands Q
Le neutron : une onde Vecteur d’onde : Moment : Énergie : v(m/s) l[nm]= {E[meV]}-1/2 , , l(nm) 300 K (kBT) 25.8 meV 6.25 THz 208.5 cm-1 0, E(meV) Froids Thermiques Chauds Petits angles Inélastique phonons Grands Q
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Les réacteurs nucléaires Les sources à spallation
2.6 Sources de neutrons Les réacteurs nucléaires Les neutrons sont obtenus par la fission de 235U Ex : neutron lent + 235U 36Ba + 56K + neutrons + b (en moyenne 2.5 n d’1 MeV) Modérateur ( Eau lourde (300 K); H2 liquide (20 K); Graphite (1400 K) ) Orphée Les sources à spallation Choc d’un proton de 600 MeV sur une cible de métal lourd (W, Ta, U) 10-12 neutrons de 2-3 MeV (Modérateur) Moins de chaleur à extraire (200 kW / MW) Source de neutrons pulsés (50 Hz)
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Les piles à neutrons Sources à spallation
1971 Institut Laue-Langevin, ILL (Grenoble), 57 MW 1944 : Oak Ridge TN, USA, 85 MW 1974 Laboratoire Léon Brillouin, LLB, Saclay, 14 MW Sources à spallation 1985 ISIS (Oxford, GB), SNS (USA) Projets : ESS (Lund)
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Diffusion : Système atome-particule change d’état :
Etat initial, ei Etat final, ef Conservation de l’énergie : Conservation de l’impulsion : États du neutron : Ondes planes
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Section efficace de diffusion-1
différentielle partielle Règle d’or de Fermi :
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Section efficace de diffusion
Formule générale RX-Neutron Conservation de l’énergie Hamiltonien d’interaction Moyenne statistique (temporelle)
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Pseudo-potentiel de Fermi
Portée de l’interaction forte ~ m V(r) varie sur des échelles de m e-iq.r sur des échelles de m Pseudo-potentiel de Fermi
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Longueur de diffusion b ~ 5 fm s=4pb2 ~ 3 barn sX= Z2 barn b ne dépend pas de q Eléments légers b dépend de l’isotope b peut être négatif
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Pas de corrélations des bn
Formules de Van Hove Pas de corrélations des bn Fonction de diffusion
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b incoherent sc si H 1,8 81,2 D 5,6 2 O 4,2 V 0,02 5,0 Ni 13,4 5,0
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Fonctions de corrélations
Fonction de corrélation dépendante du temps t r O t=0 S(q,w) : Transformée de Fourier de G(r,t) dans l’espace et dans le temps
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Terme à « zéro phonon » : diffusion élastique
Diffraction Terme à « zéro phonon » : diffusion élastique Réflexions de Bragg
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Diffusion nucléaire élastique
Partie stationnaire Diffusion élastique TF de qui est permanent dans la structure Cristal, amorphe : Distances moyennes entre atomes Liquide : Pas de diffusion élastique q 0
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Cas classique des rayons X
La diffusion est quasi-élastique, on « intègre » en énergie On peut résoudre en E ID28 ESRF Fonction de corrélation de paire instantanée
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Diffusion inélastique
Terme « à un phonon » : facteur de Bose-Einstein Le mode de phonon wa(k) donne deux pics de diffusion en : q=Qhkl+k, wa(k) (Stokes) q=Qhkl-k, -wa(k) (Antistokes)
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Trois axes Spectromètre 1T1 au LLB
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Diffusion inélastique
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Sélénate de potassium K2SeO4 Branche optique s’amollit
Exemple : Mode mou Sélénate de potassium K2SeO4 Ferroélectrique Incommensurable Paraélectrique Tc=93 K Ti=129.5 K kc=a*/3 kc=(1-d)a*/3 Branche optique s’amollit à kc à la transition : Mode mou M. Iizumi, J.D. Axe, G. Shirane et K. Shimaoka, Phys. Rev. B15, 4392 (1977).
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Perovskite ferroélectriques Mode mou : Transverse Optique
Exemple II : Mode mou Perovskite ferroélectriques Mode mou : Transverse Optique
