La magnétostatique I) Le vecteur densité de courant 1) Définition.

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1 La magnétostatique I) Le vecteur densité de courant 1) Définition

2 Définition On appelle courant électrique tout mouvement d’ensemble ordonné de particules chargées dans un référentiel (R)

3 d = v.dS.dt 2Q = q.n*.d = q.n*.v.dS.dt dS v dr = v.dt

4 La magnétostatique I) Le vecteur densité de courant 1) Définition
2) Lien avec l’intensité

5 Définition L’intensité électrique est définie comme le débit de charge à travers une surface S. Elle s’exprime en A.

6   dS M P d +

7 dS +   I

8 La magnétostatique I) Le vecteur densité de courant
II) Symétries et invariances du champ magnétique

9 La magnétostatique I) Le vecteur densité de courant
II) Symétries et invariances du champ magnétique 1) Invariances

10 On admet le principe de Curie :
Le champ magnétostatique B possède les mêmes propriétés d'invariance que la distribution de courant qui le crée

11 La magnétostatique I) Le vecteur densité de courant
II) Symétries et invariances 1) Invariances 2) Symétries

12   Plan de symétrie  Symétrie d’un vecteur axial p2 p’2 p1 p’1
a1 = p1 x p2  a2 = p’1 x p’2 Plan de symétrie 

13 P’ = Sym(P) et S(P’) = Sym[S(P)]
Plan de symétrie Un système (S) possède un plan de symétrie (), quand P et P’ deux points du système vérifient : P’ = Sym(P) et S(P’) = Sym[S(P)] S(P) est la grandeur caractérisant le système (S) au niveau de P.

14 Conséquence () est un plan d’antisymétrie pour B et si M est un point de l'espace et M' = Sym(M), alors : B(M') = – Sym[B(M)]

15 P’ = Sym*(P) et S(P’) = – Sym*[S(P)]
Plan d’antisymétrie Un système (S) possède un plan d'antisymétrie (*), quand P et P' deux points du système vérifient : P’ = Sym*(P) et S(P’) = – Sym*[S(P)] S(P) est la grandeur caractérisant le système (S) au niveau de P.

16 Conséquence (*) est un plan de symétrie pour B et si M est un point de l'espace et M' = Sym*(M), alors : B(M') = Sym*[B(M)]

17 Récapitulatif  : Plan de symétrie pour S
* : Plan d’antisymétrie pour S M’ = Sym(M) M’ = Sym*(M) E(M’) = + Sym[E(M)] E(M’) = – Sym*[E(M)] B(M’) = – Sym[B(M)] B(M’) = + Sym*[B(M)]

18 La magnétostatique I) Le vecteur densité de courant
II) Symétries et invariances III) Le théorème d’Ampère 1) Théorème d’Ampère

19   dS M P d +

20 Théorème d’Ampère La circulation du champ magnétostatique B le long d'un contour fermé orienté  est égale à la somme des intensités des courants enlacés par  multiplié par 0 :

21 Tous les courants électriques créent le champ B mais seules les intensités enlacées interviennent dans la circulation de B.

22 La magnétostatique I) Le vecteur densité de courant
II) Symétries et invariances III) Le théorème d’Ampère 1) Théorème d’Ampère 2) Le flux du champ magnétotatique

23 Flux du champ magnétique
1 = 2 2 1 dS2 dS1

24 La magnétostatique I) Le vecteur densité de courant
II) Symétries et invariances III) Le théorème d’Ampère 1) Théorème d’Ampère 2) Le flux du champ magnétotatique 3) Exemples de champs magnétostatiques a) Le cylindre « infini »

25 z O R r

26 Champ créé par un cylindre infini
B r R

27 La magnétostatique I) Le vecteur densité de courant
II) Symétries et invariances III) Le théorème d’Ampère 3) Exemples de champs magnétostatiques a) Le cylindre « infini » b) Le solénoïde

28 uz i a h B  S  i uz 