La corde vibrante I) Equation de la corde vibrante 1) Le modèle.

Présentation au sujet: "La corde vibrante I) Equation de la corde vibrante 1) Le modèle."— Transcription de la présentation:

1 La corde vibrante I) Equation de la corde vibrante 1) Le modèle

2 Le modèle T0 x P || P || = || T0 ||

3 Le modèle y x Td(x,t) M x y(x,t) (x,t) Tg(x,t)

4 Le modèle 1. L’élément de la corde situé au point de coordonnées (x, 0) à l’équilibre se trouve au point de coordonnées (x, y(x,t)) hors équilibre, i.e. que l’on néglige son déplacement le long de l’axe Ox. On s’intéresse aux vibrations transversales de la corde.

5 Le modèle 2. L’angle (x,t) que fait la tangente à la corde au point d’abscisse x à l’instant t est un infiniment petit et on se limite à l’ordre un. On s’intéresse aux faibles mouvements transversaux.

6 Le modèle 3. Considérons une coupure fictive de la corde au point M d’abscisse x ; l’action exercée par la partie gauche de la corde sur la partie droite se réduit à une force de tension Tg(x) tangente à la corde ; de même l’action exercée par la partie droite de la corde sur la partie gauche se réduit à une force de tension Td(x). Par le principe des actions réciproques : Tg(x) = – Td(x).

7 La corde vibrante I) Equation de la corde vibrante 1) Le modèle
2) Mise en équation

8 Mise en équation y(x,t) y(x + dx,t) x x + dx (x,t) (x + dx,t) Tg(x,t) Td(x + dx,t)

9 Système : un brin élémentaire de corde, de masse dm constante, compris entre les abscisses x et x + dx, de longueur au repos dx, dm = .dx Référentiel : Terrestre supposé galiléen Forces : la tension Tg(x) exercée par la partie gauche de la corde en x ; la tension Td(x + dx) exercée par la partie droite de la corde en x + dx.

10 RFD : dm.a = Td(x + dx) + Tg(x) = Td(x + dx) – Td(x)
Choix de la base : (O, ux, uy) car le mouvement est plan

11 Projection sur Ox : Les mouvements sont transversaux suivant Oy. (Td.cos)(x,t) = Constante = (Td.cos)(L,t) Au premier ordre, (Td.cos)(L,t) = Td(L,t) = T0 Au premier ordre, (Td.cos)(x,t) = T0

12 Projection sur Oy :

13 Equation des cordes vibrantes

14 Couplage Tdy = Td.sin = T0.tan = T0

15 Couplage Le couplage entre la composante transverse de la tension et la vitesse est à l’origine de la propagation. Une déformation de la corde provoque une tension qui elle-même génère une vitesse de déplacement qui génère un déplacement…

16 La corde vibrante II) Solutions de l’équation de D’Alembert

17 La même solution générale peut être représentée par une combinaison linéaire d’ondes planes progressives (OPP) ou d’ondes planes stationnaires (OPS).

18 La corde vibrante II) Solutions de l’équation de D’Alembert
1) Les ondes planes progressives a) Recherche de la solution générale

19    u = x – c.t v = x + c.t y(u,v) = f(u) + g(v)
y(x,t) = f(x – c.t) + g(x + c.t)

20 La corde vibrante II) Solutions de l’équation de D’Alembert
1) Les ondes planes progressives a) Recherche de la solution générale b) Interprétation

21 Définition : Une onde est dite plane si, à un instant t donné, la grandeur caractérisant l’onde qui se propage est la même en tous les points d’un plan () perpendiculaire à la direction fixe u de propagation de l’onde. () est un plan d’onde.

22 () est un plan d’onde u () P M  t, (P) = (M)

23 Interprétation f(u) x1 x t1 f(u1) f(u) x2 x t2 > t1 f(u2)

24 x2 = x1 + c(t2 – t1) > x1 C’est l’équation horaire d’un mouvement de translation rectiligne uniforme suivant l’axe Ox, dans le sens des x croissants à la célérité c. f(x – c.t) représente une onde plane progressive suivant Ox dans le sens des x croissants avec une célérité c et ceci indépendamment de la forme de f.

25 x2 = x1 + c’(t2 – t1) = x1 – c(t2 – t1) < x1
C’est l’équation horaire d’un mouvement de translation rectiligne uniforme suivant l’axe Ox, dans le sens des x décroissants à la célérité c. g(x + c.t) représente une onde plane progressive suivant Ox dans le sens des x décroissants avec une célérité c et ceci indépendamment de la forme de g.

26 Conclusion : La solution générale de l’équation de propagation unidimensionnelle dite de D’Alembert, peut s’écrire sous la forme d’une superposition de deux ondes planes progressives se propageant en sens opposés le long de Ox avec la même célérité c : y(x,t) = f(x – ct) + g(x + ct).

27 La corde vibrante II) Solutions de l’équation de D’Alembert
1) Les ondes planes progressives a) Recherche de la solution générale b) Interprétation c) Cas des ondes planes progressives harmoniques

28 Finalement, l’onde plane progressive harmonique se propageant suivant l’axe Ox dans le sens des x croissants peut s’écrire : y(x,t) = A.cos(t – k.x + 0)

29 Une onde plane progressive harmonique se propageant suivant l’axe Ox dans le sens des x décroissants peut s’écrire : y(x,t) = A.cos(t + k.x + 0) y(x,t) = A.cos(t – k’.x + 0)

30 (M) = 0 u () M t x (M) = 0 u () M x + dx t + dt () est un plan d’onde

31 La corde vibrante II) Solutions de l’équation de D’Alembert
1) Les ondes planes progressives 2) Les ondes stationnaires

32 Les ondes stationnaires
ventre de vibration nœud de vibration

33 La corde vibrante II) Solutions de l’équation de D’Alembert
1) Les ondes planes progressives 2) Les ondes stationnaires 3) Conclusion

34 Conclusion Une O.P.P.H. peut se décomposer en deux ondes stationnaires de même pulsation de même amplitude et en double quadrature ; Une O.P.S. peut se décomposer en deux O.P.P.H. de même pulsation, de même amplitude et se propageant en sens opposés ; Le choix de l’écriture de la solution dépend du problème à étudier, en particulier des conditions aux limites.

35 La corde vibrante III) Les vibrations libres d’une corde fixée à ses deux extrémités 1) Les modes propres

36 La corde vibrante III) Les vibrations libres d’une corde fixée à ses deux extrémités 1) Les modes propres a) Exploitation des conditions aux limites

37

38

39 La corde vibrante III) Les vibrations libres d’une corde fixée à ses deux extrémités 1) Les modes propres a) Exploitation des conditions aux limites b) Les modes propres

40 Par théorème de superposition, la solution générale de ce problème peut s’écrire sous la forme d’une somme infinie :

41 Mode fondamental : 1 N V n = 1

42 Harmonique 2 : 2 = 2 1 N V n = 2 L = 2 2

43 Harmonique 3 : 3 = 31 N V n = 3 3

44 Harmonique 4 : 4 = 41 N V n = 4 4 L = 24

45 La corde vibrante III) Les vibrations libres d’une corde fixée à ses deux extrémités 1) Les modes propres 2) Problème général

46 La corde vibrante IV) Les vibrations forcées d’une corde fixée à une extrémité ; Ondes stationnaires et résonances 1) La corde de Melde

47 Corde de Melde à deux instants différents


48 La corde vibrante IV) Les vibrations forcées d’une corde fixée à une extrémité ; Ondes stationnaires et résonances 1) La corde de Melde 2) Ondes stationnaires et résonances a) Ondes stationnaires

49 La corde vibrante IV) Les vibrations forcées d’une corde fixée à une extrémité ; Ondes stationnaires et résonances 1) La corde de Melde a) Ondes stationnaires 2) Ondes stationnaires et résonances b) Les résonances