Modèle mathématique (simplifié) d’un vélo

Slides:



Advertisements
Présentations similaires
Chapitre 9 La mécanique de Newton.
Advertisements

Exemples d’applications de la 2ème loi de newton
TP2 SIMULATEUR NUMERIQUE 2 – SIMULINK – PENDULE SIMPLE
Contrôle du débit d’air
LA GRAVITATION UNIVERSELLE
Chap. 3 Travail Energie Oscillations
Étude de l’adhérence et aide à la conduite
3) Diagramme d’interaction (0,5)
Référentiels non inertiels
Cinématique dans l'espace-temps d'un observateur
Equations différentielles ordinaires
Mesures inertielles Concept et réalité. Des matériels sensibles Les instruments de ce type entrent dans la réalisation de systèmes de navigation simples.
Évaluation des interactions Guy Gauthier ing.Ph.D. SYS Été 2011.
Chapitre VII :Commande par retour d’état
Asservissement et régulation continue
Machines tournantes et variation de vitesse
la contre-réaction électronique
Guy Gauthier, ing., Ph.D. Session été 2013.
Guy Gauthier ing. Ph.D. SYS Été 2013
Cours 5 : PFD Principe Fondamental de la Dynamique Enoncée - théorèmes
Machine asynchrone (première partie)
Chapitre 2 : La fonction de transfert
Mémoire de Projet de Fin d’Etudes
Activité 1 : les satellites géostationnaires
Tout d’abord on exprime t en fonction de x, ce qui donne : t = x / 2
LA LIAISON SOL ½ train avant ½ train arrière.
Modélisation de systèmes ayant des réactions chimiques
MODULE - METHODES POTENTIELLES
Réduction de l’interaction d’un système MIMO
Dynamique des Systèmes Asservis
Modélisation du robot Azimut-3
Pendule avec excitation périodique et friction
Systèmes mécaniques et électriques
Équilibre de rotation La force résultante sur un objet au repos doit être zéro Ceci assure l`équilibre de translation Mais cette condition.
Représentation des systèmes dynamiques dans l’espace d’état
Systèmes mécaniques et électriques
Représentation des systèmes dynamiques dans l’espace d’état
Modèle mathématique d’un vélo
Modélisation de systèmes ayant des réactions chimiques
Représentation des systèmes dynamiques dans l’espace d’état
Guy Gauthier, ing., Ph.D. Session automne 2012.
Séminaire Roubaix 27 mars 2014
Le pendule simple.
Référentiel d’étude : terrestre supposé galiléen
Introduction aux équations différentielles ordinaires (EDO)
Commande en espace d’état
Physique 3 Vibrations et ondes mécaniques
ACTIONS MECANIQUES - FORCES
Troisième séance de regroupement PHR004
Physique 3 Vibrations linéaires et ondes mécaniques
Contenu de cette séance :
PHYSIQUE QUANTIQUE Ph .DUROUCHOUX.
L’automatique, une démarche de projet
COMPRENDRE : Lois et modèles
Guy Gauthier, ing., Ph.D. 6 janvier 2015
Conception d’un asservissement
Dynamique Cours de mécanique TGMB1.
Modélisation de systèmes ayant des réactions chimiques
TPE: Force de Coriolis.
Mécanique : mise en mouvement d’un objet
1/16 Chapitre 3: Représentation des systèmes par la notion de variables d’état Contenu du chapitre 3.1. Introduction 3.2. Les variables d’état d’un système.
Cours 3: Modélisation Mathématiques
Mathématiques pour la Physique
Terminale Si Dynamique Lionel GRILLET.
Formulation des contradictions PSA - HT Modèle EPV (Eléments paramètres valeurs) Elément = SystèmeParamètre P1 Force de 0 à 150 N (15 kg *10 m/s2) Paramètre.
T2 Couple, Travail et énergie cinétique (partie 2)
MCC & Convertisseurs Statiques
LA CINEMATIQUE La cinématique est l’étude du mouvement
Suivi de waypoints par un robot buggy autonome Fabrice LE BARS.
MECANIQUE DES MILLIEUX CONTINUS ET THERMODYDAMIQUE SIMULATIONS.
Transcription de la présentation:

Modèle mathématique (simplifié) d’un vélo Guy Gauthier ing. Ph.D. SYS-823 Été 2011

Paramètres définissant la géométrie du vélo

Paramètres définissant la géométrie du vélo Centre de masse du vélo Prolongement de la fourche Points de contact avec le sol

Référentiels

Bicyclette version simplifiée – cas #1 L’angle λ = 0. Fourche avant verticale. Ce qui implique que c = 0.

Vitesse de rotation du référentiel xyz Vitesses Roue arrière du vélo = V0; Centre de gravité = V. Vitesse de rotation du référentiel: V Vo

Vitesse du centre de gravité A partir des deux équations précédentes: Composante en y:

Dynamique liée à l’inclinaison du vélo Avec:

Dynamique liée à l’inclinaison du vélo De plus: Ainsi:

Bilan C’est l’équivalent d’un pendule: Deux types de forces entrent en jeu: Force centrifuge, proportionnelle à: Force d’accélération angulaire, proportionnelle à:

Linéarisation Ce qui donne: En Laplace

Localisation des pôles et zéros Un des pôles est instable !

Valeurs numériques h = 1.3 m; a = 0.4 m; b = 1.2 m; m = 75 kg; Jp ≈ mh2.

Bilan Le gain du système dépend du carré de la vitesse du vélo. La position du zéro dépend de la vitesse. Pole instable à plus lent si h est grand. Plus facile de conduire un vélo d’adulte qu’un vélo d’enfant.

Comment rendre le vélo stable ? La clé, c’est la fourche avant: Typiquement c = 4 à 8 cm.

Comment rendre le vélo stable ? Cela introduit une rétroaction: Ainsi, on obtient:

Comment rendre le vélo stable ? Pour que ce soit stable, il faut que: Donc, une fourche avant est essentielle à la stabilité du vélo. Vélo stable si vitesse suffisamment élevée. Ce qui ne facilite pas la tâche aux enfants.

Cas ou la roue commandée est à l’arrière Schéma de principe: Regardez la direction du vecteur V !

Préliminaires Équations: Dynamique:

Suite du modèle Avec: Qui dérivé donne:

Nouvelle dynamique Qui est: En linéarisant:

Transformation de Laplace La voici: Mêmes pôles, mais zéro dans le plan droit maintenant ! Gros risque de problème.

Transformation de Laplace Et avec une fourche avant:

Bilan avec la conduite arrière Système toujours instable. La conduite arrière introduit un zéro dans le plan droit. Ce zéro rend le contrôle très difficile, sinon impossible. Un très mauvais design.