1 T emps et relativité restreinte – mars 2012 Éléments scientifiques et pédagogiques concernant l’enseignement de la relativité en classe terminale S S.

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1 1 T emps et relativité restreinte – mars 2012 Éléments scientifiques et pédagogiques concernant l’enseignement de la relativité en classe terminale S S éminaire IG-IPR Mars 2012

2 2 Prologue T emps et relativité restreinte – mars 2012 En 1905, dans le célèbre article sur l’électrodynamique des corps en mouvement, Einstein postule, en autre, le principe de la constance de la vitesse de la lumière. Dans un article sur la localisation par satellite publié en janvier 2003 dans le dossier « Pour la Science » n°38, Thomas Herring écrit : « Lorsque le premier satellite GPS fut lancé en juin 1977, certains doutaient encore de la réalité des effets relativistes. Dans l’horloge atomique du satellite, les ingénieurs avaient inclus un synthétiseur de fréquence. Si, après la mise en orbite, le rythme de l’horloge était celui prévu par la relativité générale, le synthétiseur serait mis en marche afin que la localisation puisse fonctionner correctement. Après 20 jours d’analyse du rythme de l’horloge, le synthétiseur fut allumé. Sans corrections, la localisation serait décalée de 30 cm par seconde ! »

3 3 T emps et relativité restreinte – mars 2012 Le programme de TS : Temps et relativité restreinte Temps et relativité restreinte Invariance de la vitesse de la lumière et caractère relatif du temps. Postulat d’Einstein. Tests expérimentaux de l’invariance de la vitesse de la lumière. Notion d’événement. Temps propre. Dilatation des durées. Preuves expérimentales. Savoir que la vitesse de la lumière dans le vide est la même dans tous les référentiels galiléens. Définir la notion de temps propre. Exploiter la relation entre durée propre et durée mesurée. Extraire et exploiter des informations relatives à une situation concrète où le caractère relatif du temps est à prendre en compte.

4 4 Objectifs T emps et relativité restreinte – mars 2012 Analyser le programme Suggérer des pistes, des activités, des choix possibles Apporter des réponses possibles aux questions potentielles des élèves Identifier certaines difficultés conceptuelles et certains biais méthodologiques …ceci sans aucun objectif prescriptif.

5 5 Plan T emps et relativité restreinte – mars 2012 I. L e postulat de l’invariance de la vitesse de la lumière I.1. Introduction I.2. Enjeux pédagogiques I.3. Les tests expérimentaux II. L a dilatation des durées II.1. Introduction II.2. Dilatation des durées II.3. La dilatation des durées : un effet mesurable II.4. La dilatation des durées : les conséquences expérimentales

6 6 I. Le postulat de l’invariance de la vitesse de la lumière : introduction T emps et relativité restreinte – mars 2012 Les deux postulats d’Einstein s’énoncent classiquement de la manière suivante : Invariance des lois de la physique : les lois de la physique se formulent de la même manière dans tous les référentiels galiléens. Constance de la vitesse de la lumière : la vitesse de la lumière est la même dans tous les référentiels galiléens. les lois de la physique sont celles de la mécanique et de l’électromagnétisme. les élèves de TS ont des connaissances modestes en électromagnétisme. seul le second postulat est énoncé.

7 7 I. Le postulat de l’invariance de la vitesse de la lumière : enjeux pédagogiques T emps et relativité restreinte – mars 2012 Une formulation rigoureuse et autonome : « La vitesse de la lumière dans le vide est la même dans tous les référentiels galiléens » mais plutôt abstraite : elle s’appuie implicitement sur la loi de la composition des vitesses. elle ne suggère pas explicitement la nature des vérifications expérimentales. Enjeux : montrer le caractère tout à fait étonnant de ce postulat sans faire de la formule de composition galiléenne des vitesses un passage obligatoire. faire partager la logique du raisonnement qui montre que le phénomène de la dilatation des durées est une conséquence naturelle de l’invariance de c.

8 8 I. Le postulat de l’invariance de la vitesse de la lumière : tests expérimentaux T emps et relativité restreinte – mars 2012 Expérience du prisme mobile d’Arago (1810) L’expérience consiste à étudier la déviation de la lumière induite par un prisme achromatique en observant la même nuit des étoiles desquelles on s’approche ou on s’éloigne, selon l’heure d’observation, en raison du mouvement de la Terre. François Arago n’observa aucune variation, quelques phrases du texte historique sont surprenantes : support pédagogique intéressant pas sa dimension historique…

9 9 I. Le postulat de l’invariance de la vitesse de la lumière : tests expérimentaux T emps et relativité restreinte – mars 2012 Expérience de Michelson et Morley (1887) Principe : - mettre en évidence le mouvement de la Terre par rapport à l’éther en utilisant le mouvement de la Terre sur son orbite autour du Soleil dont la vitesse est de l’ordre de 30 km.s -1, ainsi selon une vision classique de la mécanique, la vitesse de la lumière devait soit être plus grande soit plus petite selon la manière dont s’effectue la composition des vitesses. - Utiliser une méthode sensible : l’optique L’interféromètre : Lame semi-réfléchissante ℓ2ℓ2 ℓ1ℓ1 lunette d’observation miroir M 2 miroir M 1 source de lumière vitesse de déplacement par rapport à l’éther

10 10 I. Le postulat de l’invariance de la vitesse de la lumière : tests expérimentaux T emps et relativité restreinte – mars 2012 Expérience de Michelson et Morley (1887) L’interféromètre : Thorton et Rex « Physique moderne » de boeck

11 11 I. Le postulat de l’invariance de la vitesse de la lumière : tests expérimentaux T emps et relativité restreinte – mars 2012 Expérience de Michelson et Morley (1887) Les résultats : décalage prévu : 0,4 frange la sensibilité du dispositif : 0,01 frange environ Le résultat de l’expérience fût clairement négatif Des expériences récentes ont permis de vérifier que la vitesse de la lumière reste bien identique dans toutes les directions de l’espace avec une précision de 0,5 mm/s près [1]. [1] Commentaires : - étude quantitative exclue au niveau TS - se concentrer sur les conclusions plutôt que sur le principe de l’expérience [1[1] Courrier du Cern juillet août 2002

12 12 I. Le postulat de l’invariance de la vitesse de la lumière : tests expérimentaux T emps et relativité restreinte – mars 2012 Expérience d’Alväger [1] (1964) [1] [1] Alväger, T.; Farley, F. J. M.; Kjellman, J.; Wallin, L. (1964), "Test of the second postulate of special relativity in the GeV region", Physics Letters 12 (3): 260–262 anneau accélérateur de protons pions photons gamma L = 31,45 m M : aimants déflecteurs écran PM : aimant permanent collimateur cible en Be Un faisceau de pions neutres π o : énergie : 6 GeV et vitesse : 0,999 75 c. π o → γ + γ : source de lumière qui se déplace à une vitesse de 0,999 75 c par rapport au référentiel du laboratoire. Mesure du temps mis par des « paquets » de photons pour parcourir les 31,45 m. la vitesse des photons gamma est égale à 10 -4 près à celle mesurée lorsque la source est fixe. Conclusions : - vérification directe ; expérience moins précise - exploitation simple pour des élèves - place de la mesure et des incertitudes

13 13 II. L a dilatation des durées : introduction T emps et relativité restreinte – mars 2012 …Définir la notion d’événement Un événement est un phénomène objectif observable : un flash de lumière, un éclair, l’aiguille d’une horloge qui coïncide avec une indication du cadran, une explosion,… En réalité l’étalon de longueur est défini à partir d’une vitesse et d’une mesure de durée : Le mètre (m) est la longueur du trajet parcourue dans le vide par la lumière pendant une durée de 1/299 792 458 de seconde. …Définir un référentiel et repérer un événement mailler l’espace synchroniser les horloges x y O éclair : (3ℓ 0 ; 2ℓ 0 ; 15 h) ℓ0ℓ0

14 14 II. L a dilatation des durées : introduction T emps et relativité restreinte – mars 2012 …Synchroniser des horloges T o est la période de l’horloge placée en A. A envoie une impulsion lumineuse à la date t A puis à t A +T o B renvoie le signal à l’aide d’un miroir A reçoit les deux signaux lumineux aux dates t’ A et t’ A + T o. B ajuste la période de son horloge à T o pour régler l’heure, B note la date d’arrivée du signal avec son horloge, détermine l’écart avec la valeur souhaitée : B compense éventuellement cet écart. miroir observateur A observateur B cT o

15 15 II. L a dilatation des durées : introduction T emps et relativité restreinte – mars 2012 …Notion de temps propre notion introduite par Minkowski en 1908 La durée propre entre deux événements est l’intervalle de temps mesuré par une horloge fixe d’un système de référence où les deux événements se produisent au même point On utilise les termes de « temps propre » ou « durée propre ». Les commentaires du programme : « on remarquera que la dilatation des durées se prête à analyse quantitative : la relation ∆t m = γ∆t p avec γ = 1/(1 – (v/c) 2 ) 1/2 entre durée mesurée ∆t m et durée propre ∆t p peut être aisément justifiée ».

16 16 II. L a dilatation des durées : « lanterne sur le mât d’un bateau [1] » T emps et relativité restreinte – mars 2012 d = cΔt o d vΔt cΔt Les deux événements : - lanterne allumée par un marin au sommet du mât - signal reçu au pied du mât par un autre marin Dans le référentiel lié au bateau : La durée Δt o entre les deux événements s’écritd = cΔt o où d est la hauteur du mât Dans le référentiel lié à la berge : La durée Δt entre ces mêmes événements découle de la relation : c 2 (  t) 2 = d 2 + v 2 (  t) 2 où v la vitesse du bateau par rapport à la berge [1][1] J.M. Vigoureux : « L’univers en perspective », », Ellipses, 2006, page 28

17 17 II. L a dilatation des durées : « lanterne sur le mât d’un bateau » T emps et relativité restreinte – mars 2012 Dilatation des durées La conséquence de l’invariance de c est limpide : dans le référentiel lié à la berge, il faut que la lumière parcourt une distance plus grande, la vitesse étant la même…il lui faut donc plus de temps ! Une expérience d’électromagnétisme : Analogie avec la pierre lancée du mât (Pierre Gassendi à Marseille en 1662) …mais avec de la lumière. Difficulté : il ne s’agit pas vraiment ici d’une « durée propre », car dans le référentiel du bateau on a deux lieux différents même si l’horloge est fixe. Biais de cette présentation : « spatialisation » du temps : le rôle du mât. on suppose qu’il n’y pas de contraction des longueurs dans une direction orthogonale à celle du mouvement du bateau.

18 18 II. L a dilatation des durées : « horloge de lumière » T emps et relativité restreinte – mars 2012 Les deux événements : - émission de l’impulsion lumineuse - réception de l’impulsion lumineuse événement A événement B Référentiel du système miroir-source-récepteur d Référentiel du laboratoire d vΔt miroir source - récepteur Le système : un ensemble miroir-source-récepteur étant mobile à vitesse constante par rapport au référentiel du laboratoire supposé galiléen.

19 19 II. L a dilatation des durées : « horloge de lumière » T emps et relativité restreinte – mars 2012 Dilatation des durées La conséquence de l’invariance de c est limpide dans le référentiel du laboratoire, il faut que la lumière parcourt une distance plus grande, la vitesse étant la même…il lui faut donc plus de temps ! Une expérience d’électromagnétisme Avantages - il s’agit vraiment d’une « durée propre ». - signal d’aller-retour qui évoque une horloge. Biais de cette présentation on suppose qu’il n’y pas de contraction des longueurs dans une direction orthogonale à celle du mouvement du système.

20 20 II. L a dilatation des durées : « horloge de lumière » T emps et relativité restreinte – mars 2012 Dilatation des durées : une animation

21 21 II. L a dilatation des durées : un effet mesurable T emps et relativité restreinte – mars 2012 Vérifications expérimentales Deux configurations expérimentales différentes : la vitesse est très voisine de c : l’effet est alors très sensible (muons d’origine cosmique, particules dans des accélérateurs) la vitesse est faible devant c ; l’effet est faible mais les horloges sont très précises (horloges atomiques embarquées dans des avions, la navette spatiale ou des satellites)

22 22 II. L a dilatation des durées : un effet mesurable T emps et relativité restreinte – mars 2012 Quelle est la cause ? Les questions sur la nature même du phénomène sont légitimes et pertinentes. Pour l’observateur en mouvement, tous les processus naturels se déroulent de la même manière car les lois de la nature se formulent de la même manière. Pour un observateur terrestre : les mesures faites avec son horloge terrestre : repas = 2,3 h nuit = 18 h repas = 1 h nuit = 8 h ….mais une « observation » de l’horloge de la fusée indiquerait bien une durée de repas égale à 1 heure et une durée du sommeil égale à 8 h. Il n’y a aucun processus qui ralentisse le rythme des horloges dans la fusée ; c’est un effet cinématique.

23 23 II. L a dilatation des durées : un effet mesurable T emps et relativité restreinte – mars 2012 Pour un observateur terrestre : comment faire la mesure ? (principe) Evénement A : début du repas Evénement B : fin du repas Observateur 1 Observateur 2 Observateur 1 Observateur 2

24 24 II. L a dilatation des durées : un effet mesurable T emps et relativité restreinte – mars 2012 La notion de « perspective dynamique », de J.M. Vigoureux.

25 25 II. L a dilatation des durées : un effet mesurable T emps et relativité restreinte – mars 2012 Réciprocité L’effet est réciproque. Cette réciprocité est « naturelle » dans la mesure où il n’y a pas de référentiel privilégié. l’utilisation de la notion de « perspective dynamique » permet aussi de bien appréhender cette réciprocité. Cette notion reste cependant une source de difficultés et a donné naissance à de nombreux débats comme celui du « paradoxe des jumeaux de Langevin ». R R’ ton horloge retarde !

26 26 II. L a dilatation des durées : un effet mesurable T emps et relativité restreinte – mars 2012 La question des paradoxes : exemple du « paradoxe des jumeaux de Langevin » ct (a.l.) 10 20 voyage retour voyage aller x (a.l.) V le « voyageur » et T le « terrien » au départ V et T ont 20 ans par rapport à T, V voyage à 0,8 c pendant 10 ans pour l’aller. retour identique Au moment des retrouvailles : T à 40 ans et V à 32 ans (20+12) avec 12 = 20x Nature du paradoxe : a priori V pourrait tenir le même raisonnement pour T !

27 27 II. L a dilatation des durées : un effet mesurable T emps et relativité restreinte – mars 2012 La question des paradoxes : exemple du « paradoxe des jumeaux de Langevin » ct (a.l.) 10 20 voyage retour voyage aller x (a.l.) V le « voyageur » et T le « terrien » Eléments de réponse : Il y a une dissymétrie entre T et V : V change de référentiel Il faut faire intervenir 3 référentiels resynchronisation de l’horloge de V au moment du changement de référentiel Que dire à un élève curieux ? rôle dissymétrique des deux jumeaux, 3 référentiels et non 2 référentiels analyse subtile …

28 28 II. L a dilatation des durées : les conséquences expérimentales T emps et relativité restreinte – mars 2012 Le facteur gamma Au repos γ = 1 Vélo v = 20 km/h γ = 1 + 1,7x10 -16 TGV v = 300km/h γ = 1 + 3,9x10 -14 Navette spatiale v = 7,7 km/s γ = 1 + 3,3x10 -10 Muons cosmiques v = 0,993 c γ = 8,5

29 29 II. L a dilatation des durées : les conséquences expérimentales T emps et relativité restreinte – mars 2012 La définition de la seconde La seconde est la durée de 9 192 631 770 périodes de la radiation correspondant à la transition entre les deux niveaux hyperfins de l'état fondamental de l'atome de césium 133. Cette définition se réfère à un atome de césium au repos, à une température de 0 K. Pour la réalisation pratique de la définition de l’unité de temps, une annexe précise que pour l’horloge atomique : « La définition de la seconde doit être comprise comme la définition de l’unité de temps propre : elle s’applique dans un petit domaine spatial qui accompagne l’atome de césium dans son mouvement. Dans un laboratoire assez petit pour que la non-uniformité du potentiel gravitationnel ait des effets négligeables par rapport à l’incertitude de la réalisation de la seconde, la seconde propre s’obtient en apportant une correction pour la vitesse de l’atome dans le laboratoire d’après la théorie de la relativité restreinte. Il n’y a pas lieu de faire de correction pour le champ gravitationnel ambiant.

30 30 II. L a dilatation des durées : les conséquences expérimentales T emps et relativité restreinte – mars 2012 Muons dans l’accélérateur du CERN Les muons sont des particules instables qui se désintègrent en un électron ou un positon en produisant des neutrinos. la durée de vie des muons au repos:  o = 2,2 μs en 1976, au CERN, mesure de la durée de vie de muons animés d’une vitesse de 0,9994 c :  = 63,8 μs. Sachant que on vérifie que On dispose d’une sorte « d’horloge à muons ».

31 31 II. L a dilatation des durées : les conséquences expérimentales T emps et relativité restreinte – mars 2012 Muons cosmiques : expérience de D.H. Frisch et J.H. Smith [1] [1][1] D.H. Frisch et J.H. Smith, “Measurement of the Relativistic Time Dilatation Using μ_Mesons”, AJP 31,342 (1963). http://fr.wikipedia.org/wiki/Rayon_cosmique

32 32 II. L a dilatation des durées : les conséquences expérimentales T emps et relativité restreinte – mars 2012 Muons cosmiques : expérience de D.H. Frisch et J.H. Smith détecteur 1 détecteur 2 h muons cosmiques durée de comptage : 1 heure au sommet du mont Washington N 1 = 563 ± 10 désintégrations au niveau de la mer N 2 = 408 ± 9 désintégrations La vitesse moyenne des muons 0,993c : γ = 8,4 ± 2  : la durée de vie des muons cosmiques mesurée dans le référentiel du laboratoire. on détermine  =19,8 μs et γ = 8,8 ± 0,8

33 33 II. L a dilatation des durées : les conséquences expérimentales T emps et relativité restreinte – mars 2012 Muons cosmiques : expérience de D.H. Frisch et J.H. Smith American Journal of Physics AJP 31,342(1963) Incertitudes sur les mesures Le film On peut faire le choix de comparer les durées de vie plutôt que les « γ » Dans le référentiel des muons : - la durée de vie est  o - les muons « voient » l’atmosphère se déplacer à la vitesse de 0,993c. - la distance à parcourir est « contractée» : - La « réciprocité » de l’analyse utilise ici le phénomène de contraction des longueurs

34 34 II. L a dilatation des durées : les conséquences expérimentales T emps et relativité restreinte – mars 2012 Muons cosmiques : la roue cosmique

35 35 II. L a dilatation des durées : les conséquences expérimentales T emps et relativité restreinte – mars 2012 Horloges atomiques embarquées : expérience de Hafele et Keating [1] (1971) [1][1] J.C. Hafele et R.E. Keating, Science, 177, 166-170 (1972) http://fr.wikipedia.org/wiki/Am%C3%A9riqu e vers l’ouest vers l’est : mesuré : attendu voyage vers l’est - 59 ± 10- 40 ± 23 voyage vers l’ouest + 273 ± 7+ 275 ± 21 Quatre horloges au Césium à bord d’avions commerciaux Deux parcours ont été successivement empruntés : le premier vers l’est a duré 65,4 heures le second vers l’ouest 41,2 heures est l’écart temporel, à l’issue du voyage, entre les horloges embarquées et la référence atomique restée sur Terre.

36 36 II. L a dilatation des durées : les conséquences expérimentales T emps et relativité restreinte – mars 2012 Horloges atomiques embarquées : expérience de Hafele et Keating (1971) http://fr.wikipedia.org/wiki/Am%C3%A9riqu e vers l’ouest vers l’est Sensibilisation des élèves aux mesures expérimentales : comparaison entre valeurs attendues et valeurs mesurées. L’analyse théorique délicate : corrections relevant de la relativité restreinte et de la relativité générale. Elle est hors de portée des élèves mais les ordres de grandeurs des écarts temporels observés peuvent être soulignés ! Beaucoup de suspicions autour de cette expérience !

37 37 II. L a dilatation des durées : les conséquences expérimentales T emps et relativité restreinte – mars 2012 Horloges atomiques embarquées : à bord d’une navette spatiale [1] (1985) [1] C.f. Stephen T.Thornton et Andrews Rex, « Physique moderne », De Boeck, 2010, page 46.1] http://fr.wikipedia.org/wiki/Challenger_(navette spatiale) une horloge atomique au césium à bord de la navette Challenger données : durée de la mission : 7 jours vitesse : 7700 m/s et altitude 330 km orbite : pratiquement circulaire. L’horloge atomique embarquée retardait sur son homologue restée à Terre de -295 ps/s environ : effet imputable à la relativité générale est de +35 ps/s effet imputable à la relativité restreinte est de -330 ps/s

38 38 II. L a dilatation des durées : les conséquences expérimentales T emps et relativité restreinte – février 2012 Horloges atomiques embarquées : à bord d’une navette spatiale [1] (1985) [1] C.f. Stephen T.Thornton et Andrews Rex, « Physique moderne », De Boeck, 2010, page 46.1] http://fr.wikipedia.org/wiki/Challenger_(navette spatiale) L’étude de cette situation peut être enrichie : lien entre l’altitude et la vitesse dans le cas de la trajectoire circulaire en évaluant l’écart entre les deux horloges à l’issue de la mission…mais il convient ici encore d’être prudent sur les questions de réciprocité.

39 39 II. L a dilatation des durées : les conséquences expérimentales T emps et relativité restreinte – mars 2012 Horloges atomiques embarquées : le système GPS [1] [1][1] Jean-Michel Courty et Edouard Kierlik, « Connaître sa position, un problème de relativité », Pour la Science, Décembre 2004. Se localiser en mesurant un temps : cas à une dimension L’observateur dispose d’une horloge précise mais qui n’est pas forcément synchronisée avec les horloges des balises du système de repérage : on a Deux balises fixes A et B : séparées par une distance d connue synchronisées entre elles. A l’instant t A la balise A émet un signal lumineux qui est reçu par le promeneur à une date t’ AM mesurée par l’horloge locale du promeneur. On définit de même les dates t B et t’ BM pour la balise B. balise A balise B d dAdA

40 40 II. L a dilatation des durées : les conséquences expérimentales T emps et relativité restreinte – mars 2012 Horloges atomiques embarquées : le système GPS balise A balise B d dAdA Le promeneur peut se positionner en mesurant des durées et il peut aussi déterminer son avance ou son retard  et ainsi avoir l’heure exacte !

41 41 II. L a dilatation des durées : les conséquences expérimentales T emps et relativité restreinte – mars 2012 Horloges atomiques embarquées : le système GPS http://fr.wikipedia.org/wiki/Global_Positioning_System Localisation et dilatation des durées les 24 satellites constituent un réseau de balises mobiles altitude : 20 000 km, vitesse : 3,87 km/s pour évaluer les distances, il faut disposer à chaque instant des temps qu’indiqueraient des horloges fictives fixes par rapport au sol et se trouvant au même endroit que les satellites. (et corrigées des effets de la gravité)

42 42 II. L a dilatation des durées : les conséquences expérimentales T emps et relativité restreinte – mars 2012 Horloges atomiques embarquées : le système GPS http://fr.wikipedia.org/wiki/Global_Positioning_Sy stem Localisation et ordre de grandeur les corrections liées au phénomène de dilatation des durées, sont de l’ordre de 83 ps par seconde et donc les horloges embarquées retardent de 7,2 μs par jour. exprimé en terme de distance, représente une dérive de positionnement de plus de deux kilomètres par jour. Il est nécessaire de prendre en compte un autre effet décrit par la relativité générale. A cause de la gravité, les horloges des satellites ont un rythme augmenté et donc avancent par rapport à celles situées au niveau du sol. Cette avance est de l’ordre de 45,7 μs par jour. si l’on combine les deux effets précédents, on constate que les horloges des satellites avancent de 45,7 – 7,2 = 38,5 μs par jour. En pratique, un synthétiseur de fréquence permet de compenser cette avance.

43 43 II. L a dilatation des durées : les conséquences expérimentales T emps et relativité restreinte – mars 2012 Horloges atomiques embarquées : le système GPS [1] http://fr.wikipedia.org/wiki/Global_Positioning_System A partir de cet exemple, il est possible d’élaborer des activités variées : principe de la localisation par la mesure de durées : cinématique étude de la trajectoire des satellites : dynamique étude de la problématique de la mesure du temps en relativité restreinte. [1][1] Jean-Michel Courty et Edouard Kierlik, « Connaître sa position, un problème de relativité », Pour la Science, Décembre 2004.

44 44 III. Q uelques problèmes connexes T emps et relativité restreinte – mars 2012 - causalité - simultanéité - contraction des longueurs - diagrammes d’espace-temps - …