PHYSIQUE DES GALAXIES COURS 3 Florence DURRET

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1 PHYSIQUE DES GALAXIES COURS 3 Florence DURRET
(Institut d’Astrophysique de Paris et Université Pierre et Marie Curie)

2 Plan du cours Distribution des galaxies dans l’Univers Historique
Principales techniques d’observation Morphologie des galaxies Distances des galaxies Contenu des galaxies : étoiles, gaz, poussières, matière noire Cinématique des galaxies Galaxies en interaction ; simulations numériques Les galaxies à noyau actif Distribution des galaxies dans l’Univers Notions sur la formation et l’évolution des galaxies Groupes et amas de galaxies

3 Remonter dans le temps La lumière émise par un astre met un certain temps à nous parvenir. Quand on observe le Soleil on le voit tel qu’il était il y a 8 minutes Quand on observe à grand décalage spectral, on « remonte » donc dans le temps, et par conséquent on observe l’Univers quand il était plus « jeune ». Observer des galaxies à différents décalages spectraux nous renseigne donc sur l’évolution de l’Univers.

4 « Look-back time » en fonction du redshift

5 Correspondance distance-décalage spectral
z distance (Mpc)

6 LES GALAXIES EN COSMOLOGIE
La Cosmologie étudie l’Univers dans son ensemble. Les galaxies permettent de « dessiner » l’Univers à grande échelle. Pour connaître la taille de l’Univers, il faut observer les galaxies les plus lointaines possibles.

7 OBSERVER DES OBJETS TRÈS LOINTAINS
Le flux lumineux f reçu d’une galaxie est proportionnel à la surface S du télescope et inversement proportionnel au carré de sa distance D : f  S / D2 Si D est grande, le flux f est petit et on a évidemment besoin de grands télescopes (S grand)! On peut aussi observer aux grandes longueurs d’onde, où se trouve déplacé le maximum d’émission des galaxies en raison de leur grand décalage spectral.

8 LES MOYENS D’ÉTUDE EN COSMOLOGIE
La spectroscopie et les décalages spectraux La spectroscopie des quasars permet d’analyser la distribution de matière entre le quasar et nous. Les mesures de nombreux décalages spectraux de galaxies ont permis de mettre en évidence une structure de l’Univers en feuillets ou en éponge : des galaxies distribuées en filaments ou sur des feuillets beaucoup de vides des amas de galaxies à l’intersection des filaments L’imagerie profonde Permet de détecter les galaxies lointaines, les amas de galaxies, les arcs gravitationnels Les simulations numériques Méthode : on suppose que l’on met dans une boîte un certain nombre de particules ayant chacune une masse, et on regarde comment la structure évolue avec le temps sous l’effet de la gravité. Résultats : la distribution de particules obtenue a une structure qui ressemble aux structures observées.

9 LES GALAXIES UTILISEES POUR SONDER L’UNIVERS
Carte Le premier diagramme en cône de Lapparent, Geller & Huchra (1986) ApJL 302, L1

10 LES GALAXIES UTILISEES POUR SONDER L’UNIVERS
LA « GRANDE MURAILLE » D é c l i n a s o Ascension droite Geller & Huchra (1989) Science 246, 897

11 DES TRANCHES D’UNIVERS : les diagrammes en cône
Geller & Huchra (1989) Science 246, 897

12 DISTRIBUTION DES GALAXIES DANS LE PROCHE UNIVERS
Le long du cercle : ascension droite  cZ = km/s  Z = 0.05 Vitesses de récession représentées radialement

13 Le grand relevé 2dF (terminé)
1500 degrés carrés Télescope Anglo-Australien (4m) Chaque champ = cercle de 2 degrés de diamètre / spectrographe à 200 fibres galaxies (z<0.25)

14 Un champ spectroscopique 2dF

15 2dF : relevé relativement peu profond mais dans une grande zone du ciel
Colless et al “Final Data Release”

16 Hiérarchie de structures dans le 2dF
Chaque point est une galaxie Chaque point est un groupe de galaxies Eke et al. 2004, MNRAS 348, 866

17 Le relevé 6dF (terminé) 17 046 degrés carrés Télescope 1.2m
Champ individuel 6 degrés Spectrographe à 150 fibres galaxies à z<0.1 Jones et al D. Heath Jones et al. 2009

18 Le grand relevé Sloan (=SDSS, en cours)
Télescope de 2.5m (Apache Point, USA) Champ individuel : diamètre 1.5 degrés / spectrographe à 640 fibres Champ total degrés carrés Décalages spectraux pour galaxies (z<0.25) Imagerie Spectro

19 Les premiers résultats du Sloan
Hikage et al. 2003, PASP 55, 911

20 Les amas de galaxies dans le Sloan
Nord Sud Einasto et al. 2003, A&A 405, 425

21 Les superamas dans le Sloan
Nord Sud Einasto et al. 2003, A&A 405, 425

22 Les relevés plus profonds (z~0.5)
Norris (Palomar 5m) ESO-Sculptor (3.5m) de Lapparent et al. 2004 Small et al. 1999, ApJ 524, 31

23 Comparaison de trois relevés
ESO-Sculptor Sloan de Lapparent et al. 2004 Tegmark et al. 2004 CfA de Lapparent et al. 1986

24 Relevé VLT / VIMOS ESO Very Large Telescope (VLT) 8m
VIMOS : ~400 fentes galaxies à z<1.5 4x4 degrés carrés

25 VIMOS VLT Le Fèvre et al. 2004

26 DISTRIBUTION SPATIALE D’AMAS DE GALAXIES EN RAYONS X
Borgani S. & Guzzo L. 2001, Nature 409, 39

27 Un filament de galaxies entre plusieurs amas de galaxies
Z = 0.023 A 2197/2199 Z = /0.0296 COMA Z = 0.023 A 1367 Z = West, Jones & Forman (1995) ApJ 451, L5

28 Les deux filaments de Abell 1763
Fadda, Biviano, Marleau, Storrie-Lombardi & Durret 2007, ApJ 672, L9

29 Abell 496 et son environnement : un filament de galaxies, groupes et amas
Boué, Adami, Durret, Mamon & Cayatte 2008, A&A 479, 335

30 Simulation numérique de la formation de structures dans un Univers de matière noire CDM. Le cube fait 500 millions d’années-lumière, et inclut 16 millions de particules (d’après le groupe INC de l’IAP).

31 Principaux résultats Les galaxies ne sont pas distribuées de manière uniforme dans l’espace Elles constituent une structure en éponge, avec des feuillets et des vides Elles semblent préférentiellement distribuées selon des filaments A l’intersection de ces filaments se situeraient les amas de galaxies Bon accord entre observations et simulations numériques

32 Plan du cours Notions sur la formation et l’évolution des galaxies
Historique Principales techniques d’observation Morphologie des galaxies Distances des galaxies Contenu des galaxies : étoiles, gaz, poussières, matière noire Cinématique des galaxies Galaxies en interaction ; simulations numériques Les galaxies à noyau actif Distribution des galaxies dans l’Univers Notions sur la formation et l’évolution des galaxies Groupes et amas de galaxies

33 Formation des galaxies
Principales questions : Comment se forment les galaxies ? Quand se sont-elles formées ? Quels facteurs déterminent le type de galaxie qui va se former ? Relation(s) entre formation d’étoiles et formation des galaxies ? Deux approches complémentaires : Remonter dans le temps à partir de ce qu’on observe aujourd’hui Voir comment l’Univers a pu évoluer à partir des conditions initiales qu’on lui attribue

34 Hypothèses dans le cadre de la théorie du Big Bang
L’Univers a environ milliards d’années L’expansion (loi de Hubble) existe depuis le Big Bang (BB), mais son taux peut avoir varié Univers primordial très chaud et très dense ; température et densité constants à un instant donné dans l’Univers mais avec de faibles fluctuations Durant expansion/refroidissement, création de particules (protons, neutrons…) à partir de quarks Charge électrique totale nulle : autant de protons que d’électrons Les premières minutes après le BB, formation de noyaux d’hélium, d’où matière baryonique = environ 76% H et 24% He Existence aussi de matière non baryonique

35 Origine des galaxies Fluctuations de densité
Existence de zones plus denses Accrétion accrue de matière (instabilité gravitationnelle) « Proto-galaxies » où se sont formées les galaxies Processus dit « monolithique » : chaque proto-galaxie va s’effondrer (« gravitational collapse ») pour donner une galaxie, contenant de la matière baryonique et de la matière non-baryonique (la matière noire) Problème : la matière noire doit jouer un rôle important mais on ne connaît pas sa nature !

36 Le scénario matière noire froide ou CDM (cold dark matter)
Matière noire constituée de particules ayant vitesse << c Simulations numériques de « collapse » montrent formation de structures de 106 M0 Ces structures fusionnent (un certain nombre de fois) pour créer des galaxies de masse typique 1011 M0 Ce scénario est appelé « hiérarchique » ou « bottom-up »

37 Le scénario matière noire chaude ou HDM (hot dark matter)
Matière noire constituée de particules ayant vitesse comparable à c Fluctuations de densité à petite échelle disparaissent Simulations numériques montrent formation de structures de masse >> masse des galaxies individuelles Ces structures se fragmentent ensuite pour créer des galaxies de masse typique 1011 M0 Ce scénario est appelé « top-down  » Problèmes : Observations semblent indiquer que petites structures se sont formées avant les grandes Structures à très grande échelle prédites semblent différentes de ce qu’on observe

38 Le processus CDM Difficulté : il faut inclure les effets de la formation d’étoiles dans les simulations numériques La formation des galaxies elliptiques par fusion s’explique bien La formation des spirales pose problème : on forme des spirales de 106 M0 mais pas plus Une possibilité : on obtient des galaxies elliptiques de M0 qui peuvent accréter de la matière du milieu environnant ; si cette matière a moment angulaire suffisant elle peut former un disque En faveur de cette idée : bulbes des spirales et elliptiques ont mêmes propriétés

39 Les fonctions de luminosité des galaxies
La formule de Schechter Ajustement = minimiser le χ2 En haut : Mlim=-16, α =-1.6, M*=-20.1 En bas : Mlim=-17, α =-1.4, M*=-20.0

40 Evolution en luminosité des galaxies isolées
Evolution des galaxies dépend de l’environnement (fusions) et de l’évolution propre de la galaxie (étoiles, gaz) Lumière émise par une galaxie = somme des lumières émises par les étoiles qui la forment Donc évolution = taux de formation d’étoiles (Star Formation Rate, ou SFR) + évolution de chaque étoile SFR dans les elliptiques élevé dans le passé mais quasi nul maintenant SFR dans les spirales : dans les Sa, SFR décroît avec le temps comme dans les elliptiques mais beaucoup moins vite, et est a peu près constant dans les Sc

41 La formation stellaire était beaucoup plus importante dans le passé (il y a 8-10 milliards d’années) que maintenant M0 Mpc-3 yr-1 Schaefer et al. 2002, ApJL Madau et al. 1996, MNRAS 283, 1388 Lanzetta et al. 2002, ApJ 570, 492 Steidel et al. 1999, ApJ 519, 1

42 A z>3-4, il semble que le taux de formation d’étoiles rediminue quand z augmente
Effet Butcher-Oemler : proportion de galaxies bleues beaucoup plus grande dans amas lointains que dans amas proches

43 Evolution chimique des galaxies isolées
Les plus faciles à modéliser Premières étoiles = H+He (Population III) Explosions de supernovae enrichissent générations suivantes d’étoiles en éléments lourds Donc composition chimique des étoiles et du MIS (milieu interstellaire) changent avec le temps Problème : il n’y a presque pas de galaxies isolées !

44 Evolution morphologique
Observations Hubble Deep Field semblent montrer que près de 25% des galaxies lointaines étaient irrégulières contre 7% aujourd’hui SFR plus élevé autrefois qu’aujourd’hui Rôle des poussières ?

45 Conclusions Les galaxies n’ont pas pu se former à un moment unique de l’histoire de l’Univers Hypothèses Big Bang + CDM et formation « bottom-up » des galaxies : simulations numériques globalement en accord avec les observations MAIS… Certaines propriétés observées ne sont pas en accord avec prédictions des modèles

46 Conclusions (suite) Approche semi-analytique et approche hybride (analytique + numérique) reproduisent bien : les fonctions de luminosité des galaxies à différentes longueurs d’onde et leur évolution au moins jusqu’à z=3 les corrélations entre les différentes propriétés des galaxies (contenu gazeux, masse, couleur, type)

47 MAIS … la pente des fonctions de luminosité calculée est de l’ordre de à -1.3 alors que la pente observée est plutôt -1.0 ; explications possibles : - effets de sélection sur les données ? - modélisation incomplète des vents galactiques ? - chauffage du milieu inter galactique par premières étoiles, noyaux actifs et/ou supernovae primordiales ? relations entre matière et lumière mal connues comptages de galaxies dans domaine submillimétrique mal reproduits (galaxies des modèles ne sont pas assez lumineuses dans ce domaine ; poussières mal prises en compte ?) couleurs des galaxies lointaines mal prédites

48 Plan du cours Groupes et amas de galaxies Historique
Principales techniques d’observation Morphologie des galaxies Distances des galaxies Contenu des galaxies : étoiles, gaz, poussières, matière noire Cinématique des galaxies Galaxies en interaction ; simulations numériques Les galaxies à noyau actif Distribution des galaxies dans l’Univers Notions sur la formation et l’évolution des galaxies Groupes et amas de galaxies

49 Les amas de galaxies comprennent :
des galaxies (quelques centaines à plusieurs milliers) visibles surtout en lumière visible du gaz très chaud émettant en rayons X de la matière noire (ou sombre) Les amas de galaxies sont les plus grandes structures de l’Univers liées par la gravité George Abell Gaz chaud Galaxies Amas de galaxies

50 Un amas célèbre : Coma (la chevelure de Bérénice)
Satellite XMM-Newton Satellite Chandra Coma en lumière visible Coma en rayons X

51 Les galaxies dans les amas
Les galaxies elliptiques sont probablement formées par la fusion de galaxies spirales Dans les amas, on observe plus de galaxies elliptiques dans les régions centrales, et plus de spirales dans les zones extérieures Dans les zones extérieures on voit aussi des spirales où la formation d’étoiles est intense, donc on pense que ce sont des galaxies en train de « tomber » sur l’amas : le gaz est alors comprimé et des étoiles se forment

52 Un moyen d’analyse pour les galaxies : les fonctions de luminosité
Les fonctions de luminosité (FDL) des galaxies dans les amas nous renseignent sur la proportion de galaxies à différentes magnitudes La pente de la FDL aux faibles magnitudes semble dépendre de l’environnement : elle est plus plate au centre des amas (les galaxies faibles sont accrétées par les grosses galaxies) et plus « pentue » dans les zones externes

53 Exemple de Coma Lobo et al. 1997, A&A 317, 385

54 La relation couleur-magnitude
Abell 496 Coma Boué et al. 2008, A&A 479, 335 Adami et al. 2006, A&A 459, 659

55 Qu’arrive-t-il aux galaxies dans les amas ?
« Ram pressure stripping », déficience HI : la pression exercée par le gaz interamas arrache leur gaz aux galaxies « Harrassment » : les fusions et interactions de marée successives arrachent aussi du gaz aux galaxies « Starvation/strangulation » : du fait de la diminution du gaz disponible, le taux de formation d’étoiles diminue

56 Les amas sont aussi des lentilles gravitationnelles
Amas de Galaxies Galaxie Lointaine Observateur

57 Strong lensing in the core Weak lensing on large scale
Most massive clusters Einstein radius: 10-45” Ned Wright, UCLA

58

59 DÉCOUVERTE DU PREMIER ARC GÉANT : ABELL 370
Zamas = Z source = Soucail et al. (1987) A&A 172, L14

60 MS Zamas = 0.33 Zsource =

61 ABELL 2218 Z = HST 04/1995 W. Couch (UNSW), NASA

62 HST/ACS i & z + ISAAC/VLT Ks
RDCS à z=1.237 Mosaique 4 ACS pointages, total de 20 orbites dans la bande z, 12 orbites dans la bande i combinées avec de l’imagerie profonde ISAAC Champs : 4’x4’ (2x2 Mpc) 2’x2’ (1x1 Mpc) 1’x1’ (0.5x0.5 Mpc) 0.5’x0.5’ (0.25x0.25 Mpc) HST/ACS i & z + ISAAC/VLT Ks P. Rosati

63 Arcs gravitationnels découverts dans l ’amas RDCS1252 à z=1.24
Galaxie à z= 3.36 Arc A Arc B

64 RÉSUMÉ L’effet de lentille gravitationnelle FORT permet :
de déduire la distribution de masse dans l’amas-lentille ; la masse totale de l’amas ainsi déduite est en général en bon accord avec celle calculée à partir de l’émission de l’amas en rayons X d’observer des galaxies très lointaines qu’on ne détecterait pas autrement L’effet de lentille gravitationnelle FAIBLE permet, par l’analyse des déformations de très nombreuses galaxies, de déterminer le cisaillement (« shear ») dû à l’effet gravitationnel de l’amas

65 Les amas de galaxies en rayons X
On observe le ciel en rayons X grâce à des satellites, car les rayons X sont absorbés par l’atmosphère terrestre et ne parviennent pas au sol Actuellement, trois grands satellites X sont en orbite : XMM-Newton (européen), Chandra (américain) et Suzaku (japonais) L’émission X est due à du gaz très chaud (dix à cent millions de degrés) et très peu dense

66 Quelques exemples d’images d’amas en rayons X
Abell 2142 (z=0.09) L’amas du Centaure (z=0.011)

67 Abell 426 (Persée) (z=0.0179)

68 ABELL 754 (z=0.0535) En couleurs : carte de densité en lumière visible
En blanc : isocontours en rayons X (Rosat PSPC) Zabludoff & Zaritsky (1995) ApJ 447, L21

69 Deux amas en fusion plus lointains

70 Les spectres en rayons X
Ces spectres sont interprétés comme dus à un gaz très chaud (des millions de degrés) et très peu dense (108 particules par mètre cube, alors que l’atmosphère terrestre au niveau de la mer en contient environ 1025 par mètre cube) Raie du fer Le spectre X de L’amas Abell 85 (z=0.055) Satellite XMM-Newton

71 Les spectres en rayons X nous permettent d’estimer :
la température et la densité du gaz la variation de ces quantités en fonction de la distance au centre de l’amas l’abondance des éléments « lourds » qui ont été fabriqués dans les étoiles et rejetés dans le milieu intergalactique, en particulier le fer

72 Les cartes de température en rayons X
Abell 85 Abell 2667 Abell 3376 Abell 496

73 Comparaison avec des simulations numériques
z=0.13 z=0.09 z=0 Emissivité Température du gaz Bourdin, Sauvageot, Slezak, Bijaoui, Teyssier 2004, A&A 429, 443

74 Abell 85 Carte de température obtenue par simulation numérique
XMM temperature map Bourdin, Sauvageot, Slezak, Bijaoui, Teyssier 2004, A&A 429, 443 Durret, Lima Neto & Forman 2005, A&A 432, 809

75 A partir de ces quantités on peut calculer la masse de gaz en fonction du rayon et la masse totale de l’amas en fonction du rayon

76 Masse totale en fonction du rayon (voir aussi plus loin amas de galaxies) :
où mp=masse du proton μ=0.61 poids moléculaire moyen Pnt=pression supplémentaire (magnétique, rayons cosmiques, turbulence… ) qui peut être nulle ou négligeable Masse totale s’obtient par intégration sur r Même calcul pour les galaxies elliptiques géantes entourées d’un halo de gaz très chaud

77 On constate que la masse de gaz est seulement environ 20% de la masse totale
présence de matière noire La masse totale des amas calculée à partir des données en rayons X et à partir des lentilles gravitationnelles est la même !

78 Conclusions Les amas jouent un rôle important en cosmologie pour déterminer les paramètres cosmologiques On observe maintenant des amas de plus en plus lointains (décalage spectral >1) On en connaît plusieurs à z>1 où l’on approche du z de formation des amas Vikhlinin et al. 2008, arXiv: