Deux, trois mots sur l’Aérodynamique (VI)

Slides:



Advertisements
Présentations similaires
POURQUOI L’AVION VOLE-T-IL ?
Advertisements

FILTRAGE ET DEMULTIPLEXAGE DANS LES CRISTAUX PHONONIQUES À DEUX DIMENSIONS   Y. Penneca,b, B. Djafari-Rouhanib, J.O. Vasseurb, A. Khelifc, P.A. Deymier.
VI) Évolution temporelle des systèmes quantiques.
OBJECTIFS PROBLEMATIQUE Influence de la viscosité: Re grand
Écoulement de fluides incompressibles newtoniens
INFOS 2 ème partie Documents: Intervenants Examen: 27 Juin (3 heures)
OBJECTIFS PROBLEMATIQUE Influence de la viscosité: Re grand
Influence de la viscosité: Re grand Couche limite sur des obstacles divers: couche limite au sens de région dinfluence de la viscosité Stabilité des écoulements,
Fulvio SARTOR Doctorant 1ère année DAFE/MFLU
Le décrochage.
Prospection par ondes de surface
Modèles empiriques d’éclairement
CEA-DAM Ile de France Bruyères le Châtel.
Écoulement aérodynamique
Plan du cours continu instationnaire continu stationnaire
Le vol des « plus lourds que l’air »
Mécanique des fluides compressibles. I- Rappels des principes Hypothèses générales: -Fluide idéal (GP à cte) non visqueux - Écoulement permanent - Écoulement.
CESAR-LCPC DECOUVERTE & MODELISATION
SUR LA PORTANCE ET LA TRAINEE
Chapitre 2 : La fonction de transfert
RELATION PUISSANCE - VITESSE - INCIDENCE
Introduction - Modèle Discret – Modèle Continu - Algorithmes - Conclusion
Plan de l’exposé Présentation de l’équipe Présentation du stage
Introduction à la Théorie géométrique de la diffraction
Portance d’empennage, y es tu ?
Gaz ionisé et plasma État de Plasma
Erreur en régime permanent pour un contrôleur de position en cascade
Dynamique d’une dune solitaire dans une cuve de Hele-Shaw
Physique 3 Vibrations et ondes mécaniques
Projet CFD : Naca Binôme n°3: ABIVEN David BREMILTS Benoît BREMILTS Benoît Projet CFD 2004.
ECHANGES INTERFACIAUX
LEPOT Florian BELLONI Vincent
Le nombre de reynolds.
Quelques dates Examen le 14 Novembre de 14h00 à 17h00 Poly autorisé Image extraite d’un amphi Examen de remplacement (ATHENS) Remise DM1: le 17 octobre.
HYDRAULIQUE Écoulements à Surface Libre
FLUIDE PARFAIT COMPRESSIBLE
Asservissement et Régulation continu
Notions de base de l’optique ondulatoire
ETUDE EXPERIMENTALE DES SONS AUTO-ENTRETENUS PRODUITS PAR UN JET ISSU D’UN CONDUIT ET HEURTANT UNE PLAQUE FENDUE Alexis Billon Directeur de thèse : Anas.
TPE Vol à Voile.
Projet d’Initiative Personnelle
Géométrie de l’aile La question du choix du profil Czmax.
Pression atmosphérique
Synthèse d’images et Rendu Réaliste Compression Progressive de Modèles 3D DOMENGET Bruno DUMAS Benjamin EISTI.
Deux, trois mots sur l’Aérodynamique (II)
Deux, trois mots sur l’Aérodynamique (V)
Chocs sans collisions.
Simulation numérique de l’amplification d’une onde thermoacoustique
Essai d’un convertisseur de couple et d’un ensemble moteur-réducteur
École La Dauversière, Montréal, juin 2001
Approximation des équations de la magnéto-hydrodynamique
Deux, trois mots sur l’Aérodynamique (IV)
Deux, trois mots sur l’Aérodynamique (VIII)
Deux, trois mots sur l’Aérodynamique (III)
Aérodynamique de l’aile
Les profils aérodynamiques
I Analyse dimensionnelle II Couche limite
CHAPITRE 2 LES SITUATIONS FONCTIONNELLES
Deux, trois mots sur l’Aérodynamique (I)
Notions de base de l’optique ondulatoire
Deux, trois mots sur l’Aérodynamique (VII)
Université Mohamed Premier
Les caractéristiques d’une onde progressive et périodique
Cinématique du point Chapitre
Troisième cours de physique. Etat quantique stationnaire Rappels Paquet d’ondes  Interférences avec faisceau de particules Equation de Schrödinger fonction.
Aspect général Châssis principalVentilation Châssis bande intérieure Plate forme.
Certains mécanismes ont deux configurations stables Pince étau ouverte Pince étau fermée Mécanismes à deux positions stables.
avec S = p.r2  r2.v = constante
Gérer ses rendez-vous en ligne avec google et netvibes.
Chapitre 4: Variation dans le temps  Les données : audience totale en milliers (tableau 4.1, p. 47, extrait) o Origine : enquête sur les habitudes d’écoute.
Transcription de la présentation:

Deux, trois mots sur l’Aérodynamique (VI) Régime fluide parfait supercritique…1/5 Différence subsonique - supersonique 1/6 Supersonique et ondes de choc 1/3 Portance et traînée d’ondes Conclusion

Régime fluide parfait supercritique Dans la vidéo précédente, on a établi la relation : Qui permet de calculer V/V∞ nécessaire pour avoir un Mach local sonique : Exemple : à Mach 0.75, l’écoulement est localement sonique, si V/V∞ ≈ 1.28.. Si V/V∞ continue à croître… l’écoulement passe localement supersonique.

Régime fluide parfait supercritique Dans la planche suivante, issue d’un calcul, il y a une animation avec : Le NACA0012 à 2° d’incidence. Le nombre de Mach M∞ croît continûment de 0.2 à 0.94. Cette animation sera complétée par une vidéo en soufflerie. N’hésitez pas à repasser cette animation pour visualiser ce qui se passe.

NACA0012 - 2° d’incidence

NACA0012 - 2° d’incidence Cxa≠ 0 : traînée d’ondes M < 1 Ligne sonique Onde de choc M < 1 M > 1 M < 1 M∞ = 0.83 M < 1 Cza croît Cxa≠ 0 : traînée d’ondes

NACA0012 - 2° d’incidence M < 1 M < 1 Onde de choc M > 1 Ligne sonique M < 1 M∞ = 0.9 M > 1 M < 1 Cza décroît ! Cxa continue de croître

Différence Subsonique - Supersonique : 1/6 Cas subsonique La source de perturbation est constamment entourée du domaine qu’elle perturbe. En subsonique, tout influence tout ! Ici, le Mach est 2/3 ≈ 0.67

Différence Subsonique - Supersonique : 2/6 Cas supersonique La source de perturbation est en tête de la zone perturbée. La zone perturbée est contenue à l’intérieur d’un cône de demi-angle au sommet  Tel que : Ici, le Mach est égal à 2.

Différence Subsonique - Supersonique : 3/6 Perturbation statique

Différence Subsonique - Supersonique : 4/6 Perturbation subsonique

Différence Subsonique - Supersonique : 5/6 Perturbation sonique

Différence Subsonique - Supersonique : 6/6 Perturbation supersonique

Supersonique et ondes de choc 1/3 M > 1 Domaine qui perturbe P Domaine perturbé par P Le point P supersonique n’est perturbé que par son amont (son passé) Il ne « voit » pas son aval (son futur)…

Supersonique et ondes de choc 2/3 Essayez d’imaginer cette situation en voiture … pas de rétroviseur... On ne change de direction que si l’on voit des choses dans les phares ! marche arrière...toute

Supersonique et ondes de choc 3/3 Les chocs sont des compressions très rapides En stationnaire, elles n’apparaissent que si l’écoulement est localement supersonique. L’écoulement est brutalement ralenti. Il peut repasser subsonique…. C’est le cas pour les chocs en supercritique

Portance et traînée d’ondes Cza Cxa M=1 M* M∞ subcritique supercritique supersonique

Conclusions Quelques résultats qualitatifs ont été donnés en supercritique. Evolution complexe du Cza Apparition d’une traînée d’ondes qui croît en supercritique …mais dans le cadre restreint du modèle : « fluide parfait », soit Rel infini…   « 2D plan, soit  infini… A suivre…donc…