Tester la structure nucléaire avec la diffusion de nucléons E. Bauge, M. Dupuis (LANL), H. Arellano (Santiago du Chili) CEA DIF Service de Physique Nucléaire

Potentiel optique: hypothèse majeure Cible (A) Projectile (1) U(1) : potentiel optique, complexe a priori non local, et dépendant de la cible

Potentiel optique = opérateur de masse j : nucléon de la cible (e) k : nucléon projectile (E) Antisymétrisé Somme sur tous les nucléons de la cible Veff ?

Interaction effective très générale P2=P Q2=Q Q=1-P PQ=QP=0 P+Q=1 Hamiltonien effectif Potentiel effectif Complexe Dépendance en E Dépend du spectre du noyau cible

Interaction effective avec approximations } Espace Q limité au excitation ph Dans la matière nucléaire Matrice g Equ de Brückner Bethe Goldstone Diagrammes en échelle (+ échange) + + +… = <Ψ|G|Ψ> = <Ψ|V|Ψ> + <Ψ|VgV|Ψ> + <Ψ|VgVgV|Ψ> +…

Interaction effective avec approximations Dans la matière nucléaire (densité r): La self-énergie d’un système nucléon(k)-matière nucléaire(kF) est : Approximation supplémentaires possibles : Sur couche d’énergie (k=f(E)) j = fct d’onde planes : OMP dans la matière nucléaire

JLM : convolution (r) de l’opérateur de masse (NM) avec la densité radiale

JLM : potentiel SEMI-microscopique Lane-consistant l: facteurs de normalisation phénoménologiques E. Bauge et al., Phys. Rev. C 63, 034607 (2001)

Calculs JLM+HFB(D1S) cible stable Une seule expression du potentiel dépendante de l’isospin pour protons et neutrons incidents

Calculs JLM+HFB(D1S) cibles stables déformées

Calculs JLM+HFB(Gogny)+GCM cibles stables et instables

JLM : sensible aux progrès de la structure GCM b=0.31 QRPA b=0.19 Calcul QRPA S. PERU

JLM prédictions extrêmes à la drip-line Sensibles à la structure nucléaire Extrait de : « SPIRAL-2 : Scientific objectives »

Melbourne: convolution (r) d’une matrice g avec la matrice densité Pot. optique non local Informations de structure: matrice densité (HF ou RPA, SM) et fct d’onde à 1 particule Matrice g de Melbourne Non ajustée ! Calculée à partir de L’int. De Bonn

Melbourne inélastique Matrice g de Melbourne (isoscalaire, isovecteur, spin-orbite, s.t) Etats de cible initial et final information de structure nucléaire DWBA

Calculs Melbourne+ (HF ou RPA) Cible stable Pas d’ajustement M. Dupuis, et al., Phys Rev C 73, 014605 (2006)

Influence de la collectivité Opérateur RPA Opérateur particule-trou Opérateur particule-trou renormalisé Concentré à 98% sur une seule paire particule-trou

Calculs Melbourne+ (HF ou RPA) Limites La description des états Intermédiaires de la matrice g en p-h n’est pas suffisante à plus basse énergie : Il faudrait inclure le couplage aux excitations collectives

ABL (Arellano, Brieva, Love) convolution (p) d’une matrice g avec la densité H.F. Arellano, Phys Rev C 52,301 (1995) Si g a la symétrie sphérique U peut se réécrire (exact) 7D Avec: La sensibilité à la dépendance en densité est limitée à la surface H.F. Arellano et al., Phys Rev C 76, 014613 (2006)

Le saint Graal Approche de Feshbach Ou de la fonction de Green H. Feshbach, Ann. Rev. Nucl. Sci. 8 49 (1958). Ou de la fonction de Green N. Van Giai, J. Sawicki, N. Vinh Mau, Phys. Rev. 141, 913 (1966)

Conclusions Toute une palette de modèles optiques microscopiques avec des approximations +/- brutales permettent de trier entre les modèles de structure sous-jacents. Il reste du travail à faire pour traiter les réactions sur un pied d’égalité avec la structure dans un formalisme à N-corps (saint graal).