ELEMENT DE TRANSFERT

1333 N

Isolement de 4 L’action en B est connue. C Y O X B

C O B Isolement de 4 L’action en B est connue. Elle résulte de la somme de deux actions connues C Y O X B

C O B74 B Isolement de 4 L’action en B est connue. Elle résulte de la somme de deux actions connues C Y O X B74 B

C O B74 B Isolement de 4 L’action en B est connue. Elle résulte de la somme de deux actions connues C Y O X B74 687N B

C O B74 B Isolement de 4 L’action en B est connue. Elle résulte de la somme de deux actions connues C Y O X B74 687N B

C O B74 B B34 Isolement de 4 L’action en B est connue. Elle résulte de la somme de deux actions connues C Y O X B74 687N B B34

C O B74 B B34 Isolement de 4 L’action en B est connue. Elle résulte de la somme de deux actions connues C Y O X B74 687N B B34 1333N

C O B74 B B34 Isolement de 4 L’action en B est connue. Elle résulte de la somme de deux actions connues C Y O X B74 687N B B34 1333N

C O B74 B B34 Isolement de 4 L’action en B est connue. Elle résulte de la somme de deux actions connues C Y O X B74 687N B B34 1333N

C O B74 B B34 Isolement de 4 L’action en B est connue. Elle résulte de la somme de deux actions connues C Y O X B74 687N B B34 1333N

C O B74 B B34 Isolement de 4 L’action en B est connue. Elle résulte de la somme de deux actions connues C Y O X B74 687N B B34 1333N

C O B Isolement de 4 L’action en B est connue. On dispose donc de sa direction C Y O X B

C O B74 B B34 Isolement de 4 L’action en B est connue. On dispose donc de sa direction C Y O X B74 687N B B34 1333N

C O B74 B B34 Isolement de 4 L’action en C est de direction connue Y O X B74 687N B B34 1333N

C C64 O B74 B B34 Isolement de 4 L’action en C est de direction connue C Direction de Y C64 O X B74 687N B B34 1333N

C C64 O B74 B B34 Isolement de 4 Principe fondamental Théorème : Si un solide soumis à trois glisseurs est en équilibre dans un référentiel galiléen alors les trois glisseurs concourent. C Direction de Y C64 O X B74 687N B B34 1333N

C C64 O54 O B74 B B34 Isolement de 4 Principe fondamental Théorème : Si un solide soumis à trois glisseurs est en équilibre dans un référentiel galiléen alors les trois glisseurs concourent. C Direction de Y C64 On en déduit la direction de O54 O X B74 687N B B34 1333N

C C64 O54 O B74 B B34 Isolement de 4 Principe fondamental Théorème de la résultante On procède graphiquement En fermant le dynamique. C C64 Y O54 O X B74 687N B B34 1333N

C C64 O54 O B(73)4 B74 B B34 Isolement de 4 Principe fondamental Théorème de la résultante On procède graphiquement En fermant le dynamique. C C64 Y O54 O X B(73)4 B74 687N B B34 1333N

C C64 O54 O B(73)4 B74 B B34 Isolement de 4 Principe fondamental Théorème de la résultante On procède graphiquement En fermant le dynamique. C C64 Y O54 O X B(73)4 B74 687N B B34 1333N

C C64 O54 O B(73)4 B74 B B34 Isolement de 4 Principe fondamental Théorème de la résultante On procède graphiquement En fermant le dynamique. C C64 Y O54 O X B(73)4 B74 687N B B34 1333N

C C64 O54 C64 O B(73)4 B74 O54 B B34 Isolement de 4 Principe fondamental Théorème de la résultante On procède graphiquement En fermant le dynamique. C C64 Y O54 C64 O X B(73)4 B74 O54 687N B B34 1333N

C C64 O54 C64 O B(73)4 B74 O54 B B34 Isolement de 4 On en déduit les normes C C64 Y O54 C64 O X 312N B(73)4 B74 O54 687N 1400N B B34 1333N

C C64 O54 O C64 B74 B(73)4 O54 B B34 Isolement de 4 Autre présentation du dynamique fermé C64 Y O54 O X C64 B74 B(73)4 312N 687N B O54 B34 1400N 1333N

C C64 O54 O C64 B74 O54 B B34 Isolement de 4 Autre présentation du dynamique fermé On remplace l’action en B par ses composantes C64 Y O54 O X C64 B74 312N 687N B O54 B34 1400N 1333N

C C64 O54 O C64 B74 B74 O54 B B34 Isolement de 4 Autre présentation du dynamique fermé On remplace l’action en B par ses composantes C64 Y O54 O X C64 B74 312N B74 687N B O54 B34 1400N 1333N

C C64 O54 O B34 C64 B74 B74 O54 B B34 Isolement de 4 Autre présentation du dynamique fermé On remplace l’action en B par ses composantes C64 Y O54 O X B34 C64 B74 312N B74 687N B O54 B34 1400N 1333N

On vérifie qu’on retrouve bien la norme de l’action en C Isolement de 4 C X Y On vérifie qu’on retrouve bien la norme de l’action en C C64 O54 C64 O 312N B(73)4 B74 O54 687N 1400N B B34 1333N

Isolement de 5 L’action en O est connue. D Y Y O X A

Isolement de 5 La résultante en de l’action en O est connue d’après le principe des actions réciproques O54 D Y Y O45 O X A

D O45 O A Isolement de 5 La résultante en de l’action en O est connue Et son moment au point O est nul. D Y Y O45 O X A

D O45 O A Isolement de 5 La résultante en de l’action en O est connue Et son moment au point O est nul. Son support est donc connu. D Y Y O45 O X A

Isolement de 5 La direction de l’action en D est connue. D Y Y O X A

D O A Isolement de 5 Principe fondamental Théorème : Si un solide soumis à trois glisseurs est en équilibre dans un référentiel galiléen alors les trois glisseurs concourent. D Y Y O X A

D O A Isolement de 5 Principe fondamental Théorème : Si un solide soumis à trois glisseurs est en équilibre dans un référentiel galiléen alors les trois glisseurs concourent. D Y Y O X A

D O A Isolement de 5 Principe fondamental Théorème de la résultante On procède graphiquement En fermant le dynamique. D Y Y O X A

D O A Isolement de 5 Principe fondamental Théorème de la résultante On procède graphiquement En fermant le dynamique. D Y Y O X A

D O45 O A Isolement de 5 Principe fondamental Théorème de la résultante On procède graphiquement En fermant le dynamique. D O45 Y Y O X A

D O45 D85 O A Isolement de 5 Principe fondamental Théorème de la résultante On procède graphiquement En fermant le dynamique. D O45 Y Y Direction de D85 O X A

D O45 D85 O A(21)5 A Isolement de 5 Principe fondamental Théorème de la résultante On procède graphiquement En fermant le dynamique. D O45 Y Y Direction de D85 O Direction de A(21)5 X A

D O45 D85 O A(21)5 A Isolement de 5 Principe fondamental Théorème de la résultante On procède graphiquement En fermant le dynamique. D O45 Y Y D85 O Direction de A(21)5 X A

D O45 D85 O A(21)5 A Isolement de 5 Principe fondamental Théorème de la résultante On procède graphiquement En fermant le dynamique. D O45 Y Y D85 O A(21)5 X A

D O45 D85 O A(21)5 A Isolement de 5 On relève les valeurs des normes D O45 Y Y D85 687 N O A(21)5 1370 N X A

Isolement de 5 Autre présentation du dynamique fermé On remplace l’action en A par ses composantes

O45 D85 D A(21)5 O A Isolement de 5 Autre présentation du dynamique fermé On remplace l’action en A par ses composantes O45 D85 D 687 N A(21)5 1370 N Y Y O X A

O45 D85 D O A Isolement de 5 Autre présentation du dynamique fermé On remplace l’action en A par ses composantes O45 D85 D 687 N Y Y O X A

O45 D85 D A25 O A Isolement de 5 Autre présentation du dynamique fermé On remplace l’action en A par ses composantes O45 D85 D 687 N A25 Y Y 1333 N O X A

O45 D85 D A15 A25 O A Isolement de 5 Autre présentation du dynamique fermé On remplace l’action en A par ses composantes O45 D85 D 687 N A15 312 N A25 Y Y 1333 N O X A

O45 D85 D A15 A25 O A Isolement de 5 Autre présentation du dynamique fermé On remplace l’action en A par ses composantes O45 D85 D 687 N A15 312 N A25 Y Y 1333 N O X A

On vérifie qu’on retrouve bien la norme de l’action en D Isolement de 5 On vérifie qu’on retrouve bien la norme de l’action en D D O45 Y Y D85 687 N O A(21)5 1370 N X A

On note qu’en connaissant les actions en O et en D, on Isolement de 5 On note qu’en connaissant les actions en O et en D, on pouvait tracer directement le dynamique O45 A(21)5 D85

FIN