Transfert de chaleur et de masse

Présentation au sujet: "Transfert de chaleur et de masse"— Transcription de la présentation:

1 Transfert de chaleur et de masse
Nicolas Laporte Institut de Recherche en Astrophysique et Planétologie /

2 Préambule 10 séances de 2h le Vendredi de 15h30 à 17h30
4 séances de Travaux Pratiques en étroite relation avec ce cours. Examen de T.D. le 2 Mars 2012. Examen final le 26 Mai 2011 à 09h15 en salle d’examen (Samedi matin).

3 Bibliographie Manuel de Thermodynamique , Jean-Noël Foussard et al., Collection Science Sup, Edition Dunod Introduction aux transferts thermiques, Jean-Luc Battaglia et al., Collection Science Sup, Edition Dunod Thermodynamique, R. Teillet, édition De Boeck Thermodynamique macroscopique, A. Watzky, edition De Boeck ….

4 Sommaire Introduction
Notions de thermodynamique, chaleur et température L’Homme et son environnement La transmission de la chaleur Conclusion

5 Qu’est-ce que la thermodynamique ?
Définition du LAROUSSE 2010 : « Branche de la physique qui étudie les propriétés des systèmes où interviennent les notions de température et de chaleur. » Qu’est-ce qu’un système thermodynamique ? Portion de l’Univers que l’on isole par la pensée du reste de l’Univers. Le système sera toujours l’objet d’une étude thermodynamique et le reste de l’Univers sera appelé milieu extérieur . Quelle différence y a-t-il entre température et chaleur ? La chaleur correspond à un transfert d’énergie (pour passer d’un état à un autre), la température permet de mesurer l’état énergétique d’un corps à un instant donné. Le choix du « reste de l’Univers » doit être raisonnable, ie qu’il n’est pas nécessaire de considérer l’émission thermique de Mars, pour étudier la fonte d’un glaçon dans un verre d’eau sur Terre !!!!

6 Le système thermodynamique
La séparation entre le système thermodynamique et le milieu extérieur est appelé paroi ou enceinte. Le système thermodynamique (ou système) peut-être dans 3 états différents : Système ouvert : échange de chaleur ET de matière avec le milieu extérieur Système fermé : échange de chaleur UNIQUEMENT Système isolé : aucun échange Application : dans quel état sont chacun des systèmes suivants (le liquide est l’élément considéré) ?

7 Notions de thermodynamique, chaleur et température
1- Energie, chaleur et états de la matière 2- La Température 3-La dilatation 4-Calorimétrie

8 Energie, chaleur et états de la matière
Travail d’une force : énergie fournie par une force lorsque son point d’application se déplace. Il s’exprime en Joules (unité J) et est généralement noté W (Work en anglais…). Il est dit moteur si W>0 (ie qu’il favorise le déplacement), et résistant si W<0 (ie qu’il s’oppose au déplacement) Un système thermodynamique peut aussi être définit comme un système capable de fournir un travail. Ce travail peut être répartie sous différentes formes d’énergie : cinétique, potentielle, calorifique, etc…. Mais la répartition de l’énergie totale n’est pas constante au cours du temps. Si aucune force extérieur n’est appliqué à un système (ie si la résultante des forces extérieures appliqués au système est nulle) et qu’il n’y a aucun frottement, alors l’énergie mécanique est conservé tout au long du déplacement.

9 Applications : travail du poids dans quelques systèmes
Une bille de 10g qui tombe à la verticale de 1m dans un tube sous vide (Wpoids) Un boosteur d’Ariane V (m= kg) qui retombe sur Terre avec un angle α= 30° après le décollage (Wpoids). Pour info les booster se sépare de la charge utile d’Ariane 2mn après le décollage à une altitude de 70km. Dans le cas du boosteur d’Ariane V, celui-ci est freiné au cours de son entrée dans l’atmosphère. Que peut-on en déduire sur les forces qui s’appliquent sur ce boosteur et sur leur travail respectif ? 1/ exemple de la bille : W= F.u, F est le poids donc P=mg et u=1m, donc W=mg*1m=0.01*9.81*1=9.81/100=0.981 N.m=0.981 J 2/ exemple du boosteur d’Ariane : W = mg.70000=10500*70000=735MJ 3/2 forces : poids et frottements de l’air. Poids favorise le mvt donc W>0, frottement de l’air s’opposent au mvt donc W<0 (09/02/2012) (courant Avril)

10 Température et chaleur
On peut définir la « chaleur » comme la quantité d’énergie transférée d’un corps chaud vers un corps froid. Lorsqu’il n’y a pas conservation de l’énergie mécanique, une partie de l’énergie s’échappe sous forme de chaleur.

11 Expliquez ce phénomène
vidéo

12 Température et chaleur
La chaleur peut se propager de 3 manières différentes : Par conduction Par convection Par rayonnement Un calorimètre est un système thermodynamique isolé, c’est-à-dire qu’il n’y a aucun échange d’énergie (ie de chaleur) avec l’extérieur.

13 Mesure de la chaleur : calorimétrie
Cas pratique : mise en évidence de la formule de la calorimétrie 1ére expérience : On chauffe un calorimètre contenant 400ml d’eau. On mesure la température toute les minutes. T(s) t(s)

14 Mesure de la chaleur : calorimétrie
2éme expérience : On chauffe un calorimètre contenant 800ml d’eau (2 fois plus que dans l’expérience précédente). On mesure la température toute les minutes. T(s) t(s)

15 Mesure de la chaleur : calorimétrie
3éme expérience : On chauffe un calorimètre contenant 400ml de sable. On mesure la température toute les minutes. T(s) t(s)

16 Mesure de la chaleur : calorimétrie
Bilan de la manip : 1ére experience : on chauffe 400ml d’eau  l’augmentation de la température est proportionnelle à la durée du chauffage  la quantité d’énergie thermique, notée Q, est donc proportionnelle à la durée du chauffage Q  ∆T 2éme experience : on chauffe 800ml d’eau  l’augmentation de la température est plus rapide qu’avec 400 ml Q  m pour un même ∆T 3éme experience : on chauffe 400ml de sable  l’augmentation de la température est plus rapide qu’avec 400 ml d’eau Q est alors fonction de la nature du corps pour une meme m et un même ∆T

17 Mesure de la chaleur : calorimétrie
Formule de calorimétrie : Q = c.m. ∆T Q : chaleur thermique reçue par la substance chauffée ou refroidie. Unités : Joules m : masse du corps. Unités : kg ∆T : variation de température. Unités : °C C : chaleur massique de la substance. Unités : J/kg/°C Chaleur massique : quantité d’énergie qu’il faut fournir à 1kg d’un corps pour élever sa température de 1K sans modifier son état physique

18 Mesure de la chaleur : calorimétrie
Unités : Joules et Calories Joules : 1 J = 1 N.m = 1 kg.m².s-2 Calorie : quantité d’énergie qu’il faut fournir à un gramme d’eau pour élever sa température de 1°C sans modification de son état physique. Application : connaissant la chaleur massique de l’eau (c=4180 J/kg/K), déterminer la conversion entre Joules et Calorie.

19 Mesure de la chaleur : calorimétrie
Chaleur de changement d’état d’une substance Lorsqu’une substance change d’état, il y a toujours échange de chaleur avec le milieu extérieur même si aucun changement de température n’est observable. exothermique Condensation Solidification Liquéfaction Solide Liquide Gazeux Fusion Vaporisation Sublimation endothermique

20 Mesure de la chaleur : calorimétrie
Changement d’état d’une substance L’énergie échangée au cours d’un changement d’état dépend de la nature du corps et de sa masse uniquement. On peut alors réécrire la formule de la calorimétrie adaptée au changement d’état d’un corps : Q = ccgt d’état m La chaleur de changement d’état est la quantité d’énergie qu’il faut fournir pour qu’un corps, à sa température de changement d’état, passe entièrement dans un autre état.

21 Modèles des trois états de la matière
Forme propre OUI NON Volume propre Force de liaison Fortes Faibles Quasi-nulle Aspect moléculaire Molécules très proches Molécules espacées, elles roulent les unes sur les autres Molécules très éloignées, elles se déplacent

22 Modèles des trois états de la matière
Le mouvement d’agitation des molécules est appelé mouvement Brownien, l’énergie thermique fournie au niveau macroscopique se traduit au niveau microscopique par une augmentation de l’agitation des molécules. Vidéo

23 Ce qu’il faut retenir du cours précédent
La température est la grandeur physique qui nous permet de connaitre l’état énergétique d’un système. La chaleur est la quantité d’énergie d’un système. La formule de calorimétrie est donnée par : Q = c.m.∆T Dans le cas d’un changement d’état, la quantité d’énergie nécessaire pour passer d’un état à un autre est donnée par : Q = c.m

24 Calorimétrie Notion de quantité de chaleur Systéme 1 :
Eau liquide à T1 Masse m1 Systéme 2: Eau liquide à T2 Masse m2

25 Calorimétrie Si m1=m2 et que l’on mélange les deux systèmes, après mélange (et en supposant qu’il n’y a pas de perte de chaleur avec l’exterieur) la température du systéme final (1+2) sera : Si les deux systèmes n’avaient pas la même masse initiale, le bilan énergétique s’écrirait :

26 Calorimétrie Cas d’étude général : Energie échangée par le système 1 :
Q1 = m1c1∆T= m1c1(T’-T1) Energie échangée par le système 2 : Q2 = m2c2∆T= m2c2(T’-T2) Dans le cas où il n’y a pas d’échange de chaleur avec l’exterieur (transformation adiabatique) : Q1 = Q2 m1c1(T’-T1) = m2c2(T’-T2)

27 Calorimétrie Si Q > 0 le système a reçu de l’énergie Si Q < 0 le système a perdu de l’énergie Chaleur massique d’un corps : quantité de chaleur qu’il faut fournir à 1kg de ce corps pour que sa température augmente de 1 K. L’unité de la chaleur massique sera donc J.kg-1.K-1 Corps C (J.kg-1.K-1 ) Eau liquide Glace d’eau Vapeur d’eau Aluminium Fer Air 1000

28 Calorimétrie Capacité thermique : La capacité thermique d’un corps est définit comme le produit de sa chaleur massique avec la masse de ce corps. Physiquement, elle correspond à la quantité de chaleur nécessaire pour augmenter la température de la totalité de ce corps de 1K. L’équivalent en eau : masse d’eau échangeant la même quantité de chaleur avec l’extérieur quand elle subit la même variation de température.

29 Calorimétrie La chaleur latente (notée L) : La chaleur latente d’un corps est la quantité de chaleur qu’il faut apporter à 1kg de ce corps pour qu’il change d’état en conservant sa température constante. Elle s’exprime en J.kg. Pour un corps de masse m, l’énergie nécéssaire pour le faire changer d’état à température constante est : La calorimétrie : Etude et mesure des quantités de chaleur. Elle est basée sur le principe qu’au cours d’un transfert de chaleur aucune énergie ne se perd. La calorimétrie est la science qui permet de déterminer où « passe » l’énergie au cours d’une réaction.

30 Calorimétrie Le calorimètre : c’est un instrument qui supprime les pertes d’énergie avec le milieu extérieur. Toute l’énergie présente avant la réaction doit se retrouver complètement à l’intérieur du calorimètre à la fin du transfert de chaleur.

31 Calorimétrie Etude d’un mélange dans un calorimètre : Pour déterminer la chaleur massique d’un corps (cf T.P.) la méthode la plus couramment utilisée est celle des mélange. On verse une quantité meau d’eau à la température Teau dans un calorimètre On chauffe le corps étudié de masse mc à la température Tc On mélange les deux corps dans le calorimètre, on mélange et on attend que la température se stabilise Il ne faut pas oublier que le calorimètre aussi va changer de température, il faudra donc prendre en compte son équivalent en eau. Le Bilan thermodynamique de la réaction nous dit que :

32 Calorimétrie Exercice : Déterminez la chaleur massique c d’un corps de masse m par la méthode des mélanges. T.D. Méthode électrique : On plonge le corps directement dans l’eau, et l’ensemble est chauffé pendant un certain temps t par un courant d’intensité I sous une tension U. En fin d’expérience, on relève la température du mélange.

33 Evolution de la température d’un corps en fonction de l’énergie apportée.
Tcorps Qapportée

34 Ce qu’il faut retenir du cours précédent
L’équation bilan d’une réaction thermodynamique est toujours donnée par : Qgagné + Qperdu = 0 Si le transfert a lieu dans un calorimètre, le calorimètre intervient lui aussi dans la réaction. La chaleur massique d’un corps (notée c) est la quantité de chaleur qu’il faut fournir à 1kg de ce corps pour augmenter sa température de 1K. La capacité thermique d’un corps (notée C) est la quantité de chaleur qu’il faut apporter à un corps dans sa globalité pour augmenter la température de tout le corps de 1°C

35 Modèles des trois états de la matière
Découverte de la Pression : Blaise Pascal au sommet du Puy-de-Dôme Pression d’un gaz : L’énergie d’une molécule influence sa vitesse, plus l’énergie est grande plus la vitesse de la molécule est grande et donc plus la force qu’elle exercera en frappant une paroi sera importante  plus la pression exercée sur cette paroi sera importante.

36 Modèles des trois états de la matière
1ére expérience : bouteille chaude qui se refroidie. La pression est définit comme le rapport entre la composante perpendiculaire d’une force et la surface sur laquelle s’exerce cette force. P = N.m-² = Pascal Unités de pression : Pascal, Bar, atmosphère  conversions entre chaque unité ?

37 Modèles des trois états de la matière
2éme expérience : Expliquez ce phénomène (vidéo) 3éme expérience : le baromètre vide Patm h mercure

38 La Température Equilibre Thermique Notion de température
Un système thermodynamique est dit en équilibre si il n’y a pas d’échange de chaleur entre différentes parties du système (l’espace entre deux galaxies). En revanche, si il y a échange de chaleur, le système est hors équilibre (un glaçon dans un verre). Notion de température L’échelle celsius a été définit à partir des propriétés physique de l’eau. L’origine positive des température a été pris comme étant le moment où l’eau géle. La valeur 100 a été définit comme la température à laquelle l’eau bout.

39 La température L’échelle Celsius est une échelle centésimale, ie que l’on définit deux points particuliers et on divise l’intervalle entre ces deux points en 100 intervalles égaux. Echelle Fahrenheit (1724): les deux extrémités de l’échelle ont été définit à partir de la température la plus basse relevé en Angleterre et la température du corps humain. Dans cette échelle l’eau géle à 32°F et le corps humain est à 90°F. L’eau bout à 212°F. Température la plus basse : °C Température du corps humain : 37°C

40 Température sur la côte ouest des USA
Conversion : °C=f(°F) °F-32 = nombre d’intervalle en degré à partir de 0°C (°F-32)*(0.56°C)

41 La Température Echelle Kelvin
Le Kelvin est une unité absolue de température, il est définit à partir du point triple de l’eau tel que : Par convention, on pose ∆T=∆K, et on peut alors relier facilement l’échelle Kelvin à l’échelle Celsius tel que : t(°C) = T(K) –

42 La température Mesures et repérages des températures
Le premier thermomètre fonctionnel a été inventé en 1654 par le Grand Duc de Toscane, Ferdinand II. Il s’agissait d’un thermomètre à dilatation. Parmi les plus utilisés : mercure, alcool, toluène et pentane. La formule des thermomètres a dilatation de liquide est : Liquide a (°C-1) Acetone 1,324 x 10-3 Benzéne 1,176 x 10-3 Toluéne 1,028 x 10-3

43 La température Thermomètre à gaz Liquide gaz h
La température du liquide est proportionnelle à h

44 La température Le thermomètre à résistance
Principe : La résistance électrique d’un fil métallique augmente avec la température suivant : où a, b et c sont des constantes dépendantes du métal.

45 La température Thermomètre à dilatation de solide
Principe : Une tige métallique se dilate avec la température. ou a est le coefficient de dilatation du métal. Ce type d’appareil sert principalement à mesurer des températures élevées. Exemple du pyromètre (ou dilatomètre) : quand le métal se dilate il exerce une force sur un tige reliée à un cadran. Le cadran permet de lire la température.

46 La Température Les couples thermoélectriques
Il s’agit de deux conducteurs reliés par un circuit fermé. Ces deux conducteurs sont reliés par des soudures portées à des températures différentes. Ainsi une force électromotrice apparait entre les deux conducteurs. L’intensité de cette force dépend de la différence de température entre les deux points de soudures et de la nature des deux matériaux conducteurs.

47 La Température

48 La Température Exemples de thermocouples
Constantan : alliage nickel + cuivre (45%) Chromel : alliage nickel + chrome (10%) Alumel : aliage nickel + aluminium (5%) Nicrosil : aliage nickel + chrome (14%) + silicium(1.4%) Nisil : aliage nickel + silicium (4.5%) Type Nature tmin (°C) tmax (°C) E Chromel - Constantan 800 J Fer – Constantan 750 K Chromel - Alumel -252 1372 N Nicrosil - Nisil -270 1300 T Cuivre - Constantan -200 350

49 La dilatation Définition : augmentation du volume d’un corps quand la température de ce corps augmente. Au niveau microscopique, si la température augmente, l’agitation des molécules (agitation thermique) augmente.

50 La dilatation des solides
Selon les dimensions sur lesquelles se font la dilatation, on a : Dilatation volumique : soit V0 le volume à 0°C Dilatation surfacique : soit S0 le volume à 0°C Dilatation linéaire : Soit L0 le volume à 0°C où k, σ et λ sont respectivement les coefficients de dilatation volumique, surfacique et linéaire exprimé en K-1 (ou en °C-1 ).

51 La dilatation des solides
Corps λ Plomb Zinc Aluminium Cuivre Fer Laiton Invar Verre Pyrex Quartz Qu’est-ce que c’est ? Viaduc de Millau : 40cm Longueur 2460 m Les relations entre les différents coefficients sont : k = 3λ σ=2λ

52 Coefficient de dilatation de quelques revêtement multicouche
Type de Revêtement Multicouche Sens Longitudinal (K-1) Sens Transversal (K-1) asphalte et feuil organique 11 × 10-6 21 × 10-6 asphalte et feuil d'amiante 8 × 10-6 20 × 10-6 asphalte et natte de fibre de verre 18 × 10-6 26 × 10-6 goudron et feuil organique 19 × 10-6 29 × 10-6

53 Dilatation des liquides
Pour les liquides, la dilatation ne peut-être que volumique : V=V0(1+aT) Quelle comparaison peut-on faire par rapport à la dilatation des solides ? Corps a (K-1) Mercure Alcool Ether Acétone

54 Dilatation des gaz Le volume d’un gaz dépend principalement de deux facteurs : sa température et sa pression. La dilatation d’un gaz intervient quand on augmente sa température en maintenant sa pression constante. Si on maintient le volume constant, on n’a pas de dilatation mais une augmentation de la pression. Pour les gaz, la dilatation ne peut-être que volumique : V=V0(1+αT) où α est définit tel que :

55 Dilatation des gaz La Loi de Gay-Lussac :Le coefficient de dilatation volumique d’un gaz à pression constante est indépendant de la température, de la pression et de la nature du gaz et vaut : Comparaison avec les liquides ? Et les solides ?

56 Applications de la dilatation
Dilatation des rails : 0.01mm/m/°C En France longueur des rails 18m et 36m

57 FIN DE LA PREMIERE PARTIE
Prochain cours : 09 Mars Examen de T.D. le 02 Mars 2012 de 15h30 à 17h30 Programme de l’examen : Toute la première partie (introduction, calorimétrie, température et dilatation) et les 2 T.D. sur la calorimétrie et la dilatation . Durée : 1h30 – sans document

58 L’Homme et son environnement
Chapitre 2 L’Homme et son environnement

59 La Terre 3éme planète du Système Solaire à 150 millions de kilomètre du Soleil Rayon à l’équateur : 6378 km => Surface ? La limite atmosphère – espace : 700km d’altitude Apparition de la vie, il y a 3.8 milliards d’années Apparition de l’homme il y a 7 millions d’années Population mondiale : (le 08/03/2012 à 19h, source : En 2012, plus d’une centaine de satellite observeront la Terre depuis l’espace.

60 Environnement climatique
L’air atmosphérique : L’air est un mélange de différents gaz, il est présent sur toute la surface de la Terre en composition pratiquement identique. Elle varie fortement avec l’altitude. 2877m

61 Environnement climatique
Les polluants : 2 principaux types : Les gaz et vapeurs : rejetés par l’activité industrielle, la circulation automobile, etc… Il s’agit principalement de l’Ozone, de l’oxyde de carbone, gaz carbonique, etc.. Les poussières : d’origine naturelle (pollen, graines, …) ou humaine (sable, suie, charbon,…). Leur circulation dans l’atmosphère ne suit pas les lois de la gravitation (car trop légére). Leur vitesse de chûte est donnée par la Loi de Stockes : V = ρd2

62 Environnement climatique
Les dangers d’une surpollution :

63 Environnement climatique
Le débat actuel sur l’effet de serre : Les climatosceptiques : Ils se basent sur le principe que l’effet de Serre est nécessaire sur Terre, et que l’environnement s’adaptera à l’Homme et à son activité. L’idée générale : il vaut mieux gagner 1°C que perdre 1°C. (lire Claude Allègre par exemple) Les climatoresponsables : Ils se basent sur l’augmentation importante de la température ces 30 dernières années, et prévoient un emballement irréversible de cette effet de serre. (lire Hubert Reeves par exemple)

64 Qu’est-ce que c’est ?

65 La Température de l’air
Valeur moyenne de la température : La température moyenne d’un lieu varie au cours de la journée, du mois et de l’année. Ces variations sont principalement dues à la position de la Terre par rapport au Soleil

66 La température de l’air
Estimation des températures moyennes : Température moyenne journalière : Température moyenne hebdomadaire Température moyenne mensuelle Température moyenne annuelle

67 La Température de l’air
Evolution de la température annuelle au Pôle Nord :

68 La Température de l’air
Température maximale et minimale : Maximum : +58°C (désert d’El Azizia en Lybie) Minimum : -88°C (en Sibérie) Degrés-jours de chauffage : L’estimation de la demande en énergie (démarche préalable à toute construction) nécessite de connaitre l’écart entre la température extérieur et la température de confort intérieur. Ainsi le degré-jour correspond à la quantité de chaleur consommé par un bâtiment sur une période de chauffage. Il se calcul tel que :

69 L’Humidité de l’air Air Humide : mélange d’air sec et de vapeur d’eau
Loi de Dalton : « La somme des pressions partielles d’un mélange de gaz est égale à la pression totale P » La pression partielle d’un gaz composant un mélange de gaz est la pression qu’aurait ce gaz si il occupé à lui seul tout le volume. Dans le cas de l’air humide : Patm = Psec + Pvapeur

70 Humidité de l’air On utilise principalement deux définitions complémentaires de l’humidité de l’air : L’Humidité spécifique : masse d’humidité contenue dans un volume contenant 1kg d’air sec. Elle est notée rs L’humidité relative : rapport entre la pression partielle de vapeur d’eau et la pression de saturation de la vapeur d’eau (pression maximal de la vapeur). Elle est notée ψ.

71 L’enthalpie Si on fournit à un gaz une quantité de chaleur, dQ, à volume constant, cette chaleur apportée permettra d’augmenter l’énergie interne, dU, de ce gaz tel que : où C est la capacité thermique massique du gaz.  L’Energie Interne ne dépend que de la température. Si on apporte de la chaleur à pression constante (mais pas a volume constant), la chaleur va dans un premier temps être convertie en énergie interne puis entrainera la dilatation du gaz, qui est en fait un travail contre la pression extérieure.

72 L’enthalpie Par définition l’enthalpie pour un gaz est la somme de l’énergie interne et du travail s’opposant à la pression extérieure : Cas particulier de l’air atmosphérique : si notre système d’étude est l’air atmosphérique, il n’y a pas de pression extérieur qui s’exerce sur notre système, le terme de travail δW =0, alors l’enthalpie est donnée par dH=dU, ie est l’énergie interne du système. Par convention : dH = 0 à 0°C

73 Diagramme de l’air humide
Pour de l’air humide, l’enthalpie spécifique rapportée au kg d’air sec est donnée par : Les caractéristiques de l’air humide précédentes sont toutes reliées entre elles. Pour des raisons pratiques, il existe des tables reliant chaque grandeur : diagramme psychométrique. Rem: ces tables ont été établies pour une pression donnée, il faudra donc apporter les corrections nécessaires en fonction de la pression du système.

74 Diagramme de l’air humide
Lecture d’un diagramme psychrométrique : construit pour une pression donnée 1 point (et un seul !!!) décrit l’état de l’air considérée Les données portées sur ce diagramme sont toujours : La température ambiante La température de rosée (ie la température minimale que peut atteindre l’air considérée sans condensation) La température humide (ie la température minimale que peut atteindre l’air sans dépense d’énergie) L’humidité relative L’humidité spécifique L’enthalpie spécifique

75 Température de rosée

76 Utilisation du diagramme psychrométrique
Pour chaque ville ci-dessous déterminer le point décrivant l’état de l’air ainsi que l’humidité spécifique, la température de rosée et l’enthalpie spécifique : Arcachon : T=13°C et Humidité = 93% Marseille : T=11°C et Humidité = 58% Rio de Janeiro : T= 25°C et Humidité = 78 % New-York : T=-1°C et Humidité = 47%

77 Température de l’air Température et Humidité

78 Le rayonnement solaire
Le rayonnement solaire est une source de chaleur pour l’habitat. Elle est cependant instable car fonction de l’heure de la journée et de l’époque. Le Soleil émet en continu (depuis 5 millairds d’années) une quantité de chaleur sous forme de rayonnement de 1.39kW/m² (constante solaire) Le Soleil émet dans différentes longueur d’onde. L’énergie solaire est répartie comme suit : 6% de rayons UV 50% de rayons visibles 44% de rayons infra-rouges

79 Le rayonnement solaire
Les différents aspects du Soleil en fonction de la longueur d’onde d’observation :

80 Le rayonnement solaire
Les éruptions solaires sont en réalité un flux de particules très énergétiques (protons par exemple) . Lorsque ces particules arrivent au niveau de la Terre, le champ magnétique terrestre les dévie aux pôles. Une fois en contact avec notre atmosphère, les particules solaires vont ioniser les atomes de l’air.  Conséquences observables ?

81 Le rayonnement solaire
L’atmosphère atténue le rayonnement solaire d’autant plus que la couche traversée est épaisse Facteur de trouble : nombre d’atmosphère pure qui donnerait la même atténuation du rayonnement solaire Pour une atmosphère pure le facteur de trouble est donc de 1 Lieu Janvier Juillet Zone industrielle 4.1 5.8 Grande Ville 3.0 4.0 Campagne 2.1 3.5

82 Le rayonnement solaire
Rayonnement solaire direct sur une surface quelconque IH I= IH sin h Ce qui arrive sur la surface (ie la projection de Ih sur la surface) : I(α,γ)=IH cos(i) Donc I(α,γ) = I cos(i) / sin h i h

83 Le rayonnement solaire
Le rayonnement solaire diffus La partie du rayonnement solaire qui entre en contact avec des molécules de l’atmosphère est appelé rayonnement diffus. Sa valeur reste cependant plus faible que celle du rayonnement solaire direct : 200W/m² La somme des rayonnements solaires direct et diffus constitue le rayonnement solaire global

84 Le Vent Le positionnement d’une habitation par rapport au couloir de vent est important dans l’évaluation de l’isolement thermique de l’habitation. En effet une mauvaise isolation des fenêtres et portes peut entrainer des courants d’air, et donc une diminution de la température intérieur. La vitesse du vent varie au cours de l’année et de l’altitude. En France les vents dominants nous viennent de l’Atlantique : ce sont les vents d’Ouest.

85 Le confort thermique Métabolisme de l’organisme humain
Le corps humain à la propriété de maintenir à peu prés constante sa température quelles que soient les conditions. Au repos, le métabolisme basal de l’homme (ie la quantité de chaleur minimale nécessaire au maintient de la vie) est de 80W. La température moyenne du corps humain est de 37°. Si celle-ci augmente (ou diminue) c’est que le corps humain est dans un état éloignée de sa position d’équilibre : un événement extérieur le perturbe.

86 Métabolisme de l’organisme humain
La température du corps humain est assurée par la circulation du sang. La combustion de lipides, graisses, etc.. réchauffe le sang au niveau du cœur et celui-ci se refroidit aux extrémités.  Expliquez ce phénomène (vidéo) L’émission calorifique d’un être humain dans son environnement s’effectue par : Convection et conduction de la surface du corps à l’air Rayonnement de la surface du corps vers les parois plus froides Évaporation de l’eau Respiration.

87 Métabolisme de l’organisme humain
Quand l’environnement est hostile à l’homme (ascension de l’Himalaya par ex.) le corps se met en position de survie : les extrémités ne sont plus alimenté en sang, et seul les organes vitaux restent alimentés. En moyenne un homme expire 500L/h (hors activité physique). Il peut monter jusqu’à 8900L/h .

88 Conditions du confort thermique
Température de l’air ambiant : Pour un climat continental, la température intérieur moyenne pour un individu convenablement vêtu est de 22°C en Hiver et entre 22 et 24°C en Eté. Ces températures sont des températures moyenne dans le cas où l’individu ne « fait rien ». Après un repas, la température moyenne du corps augmente de quelques degrés (1 et 2°C selon le repas…). La chaleur dans une pièce n’est jamais équitablement répartie. La plupart des outils de chauffage entraine un gradient de température d’environ 2°C.

89 La température des parois
Les échanges thermiques du corps humain tiennent compte de la température moyenne des éléments environnants. La température rayonnante moyenne, notée tr, est définit par : où A est la surface élémentaire et t la température correspondante.

90 La température des parois
La quantité totale de chaleur sensible dégagée par le corps humain s’exprime par : où αc est le coefficient d’échange par convection αR est le coefficient d’échange par rayonnement ts la température superficielle du corps habillé (26°C) ti la température de l’air Pour un sujet au repos : αc = αR Si le sujet est agité, αc augmente alors que αR diminue.

91 La température des parois
La température résultante sèche est définit par : Pour assurer un bon confort en température il est préférable que la température des parois soit proche de la température de l’air. On évitera alors les parois à vitrage simple.

92 L’humidité de l’air Une partie des déperditions thermiques de l’organisme se fait par évaporation de l’eau à surface de la peau. L’importance du phénomène dépend de la tension de vapeur (pression à laquelle la phase vapeur d’un corps est en équilibre avec sa phase liquide) Entre 20 et 22°C, le taux d’humidité dans l’air doit se maintenir entre 35 et 65%. Jusqu’à 26°C, l’humidité de l’air ne doit pas dépasser 55%.

93 Les mouvements de l’air
Dans une pièce chauffée, l’air n’est jamais stable en raison de la convection qui s’installe entre l’air chauffée par un radiateur et l’air de la partie la plus éloignée de ce radiateur. La vitesse de l’air pour un confort optimal doit être comprise entre 0.15 et 0.20 m/s. Il est cependant très difficile de mesurer des courants d’air avec des vitesses inferieure à 0.1m/s

94 L’habillement L’habillement procure un isolement thermique.
On parle de résistance thermique (notée R) ou encore de CLO (pour CLOthing) avec 1CLO=0.155 m²K/W

95 L’habillement Les résistances thermiques de différents ensembles vestimentaires sont par exemple : Vêtements R (m².K.W-1) R (CLO) Ensemble tropical 0.045 0.3 Vêtements d’été 0.08 0.5 Vêtement de travail 0.11 0.7 Vêtements d’hiver 0.16 1.0 Vêtements européen 0.23 1.5

96 Conditions du confort thermique
On peut alors définir une température de confort : où t0 est la température de l’organisme (37°C) q=Q/A représente les déperditions calorifiques de l’organisme ki le coefficient de transmission thermique R la résistance thermique de l’habillement αe coefficient de transmission externe = 9W/m²/K

97 La transmission de la chaleur
Chapitre 3 La transmission de la chaleur

98 Généralités Conduction : la conduction est définit comme un transport de chaleur avec un support matériel et sans transport de matière. Il y a donc transfert d’énergie cinétique d’une molécule à une autre. Convection : la convection est définit comme un transport de chaleur d’une partie d’un fluide vers une autre partie de ce même fluide. Il s’agit donc d’un transfert avec support matériel et transport de matière. Le rayonnement : Un corps chaud émet de l’énergie dans toute les directions. Lorsque cette énergie rayonne arrive à un autre corps, celle-ci peut être réfléchie, transmise à travers le corps ou absorbée par celui-ci (et transformée en chaleur).

99 Conduction de la chaleur
Régime établi et régime transitoire L’évolution de la température en un point d’un matériau chauffé en fonction du temps donne : T(K) Pour un temps infini, la température atteint une asymptote : on dit que le régime est établi. Avant ce temps, c’est un régime transitoire. TA T0 t(s) t0

100 Conduction de la chaleur
La conductivité thermique d’un materiau est sa capacité à propager la chaleur. C’est la quantité d’énergie qu’il faut fournir à 1m² de ce matériau pour élever sa température de 1K. Elle est notée λ et s’exprime en W/m/K. Matériaux λ (W/m/K) Acier 46 Air 0.0262 Bois de chêne 0.16 Verre 1.2 Plomb 35 Ardoise 2.5 Paille 0.04 Applications : parmi les matériaux ci-contre lesquels sont les plus conducteurs de chaleurs ? Les plus résistants à la chaleur ?

101 Conduction de la chaleur
Cas d’un mur intérieur extérieur On note φ la densité de flux thermique (exprimée en W/m²), c’est-à-dire l’énergie perdue par m² de surface. La loi de Fourier définit le flux tel que : Le Flux thermique, noté φ, est l’énergie perdu, et est définit tel que : Ti Te λ e

102 Conduction de la chaleur
Le flux thermique est constant pendant la propagation de la chaleur dans un mur. La densité de flux thermique est donc donnée par : Le flux thermique est lui donné par : Ou Rth=e/λ est appelé résistance thermique. Peut se faire en intégrant d\phy entre 0 et e = integral -\lambda dt/dx entre Ti et Te

103 Conduction de la chaleur
Pour connaitre l’évolution de la température à l’intérieur du mur, on peut utiliser l’équation de Laplace : Une solution de cette équation est T(x) =Ax+B à x=0  T(0) = Ti B= Ti à x=e  T(e) = Te  A = (Te –Ti)/e Alors T(x) = [(Te –Ti)/e] x + Ti

104 Conduction de la chaleur
D’où : Or : Donc : Alors :

105 Conduction de la chaleur
Analogie électrique : L’analogie électrique permet de ramener l’étude thermique d’un mur à celui d’un système électrique. Ainsi le mur monocouche (1seul matériau) étudié précédemment, sera considéré dans le cas de l’analogie électrique comme : Ou le flux est donné par : Ti Te φ Rth

106 Cas d’un mur multi-couches
λ1 λ2 λ3 Dans le cas où un mur est composé de plusieurs planche de matériaux différents de conductivité thermique différentes et d’épaisseur différentes, la densité de flux thermique est donnée par : Ti Te e1 e2 e3

107 Cas d’un mur multi-couches
Dans ce cas, la résistance thermique est donnée par : On peut définir le coefficient de transmission thermique surfacique (exprimé en W.m-2.K-1) par :

108 Cas d’un mur multi-couches
Analogie électrique : Le schéma électrique équivalent au mur multi-couche précédent est : φ φ φ Rth 3 Rth 1 Rth 2

109 Cas du mur composé de 4 couches parallèles
Dans ce cas, il faut considérer la représentation ci-contre comme étant un mur vu de face (et non plus par la tranche) Le mur est composé de 4 matériaux différents. Dans ce cas, les surfaces sont différentes et nous ne pouvons plus considérer la densité de flux.  on devra plutôt considérer le flux total traversant le mur. Pour chaque élément du mur, le flux s’écrit : 3 2 4 1

110 Cas du mur composé de 4 couches parallèles
Alors le flux total sera donné par : D’après l’expression du flux pour chaque élément, on a :

111 Cas du mur composé de 4 couches parallèles
Or on sait que : donc le flux total peut s’écrire : De plus, on sait que le coefficient thermique de surface est définit par :

112 Cas du mur composé de 4 couches parallèles
Le flux devient donc : Si on souhaite écrire la résistance thermique en fonction de la surface de l’élément :

113 Cas du mur composé de 4 couches parallèles
L’analogie électrique du mur composé de 4 couches parallèles : φ1 R1 φ2 R2 φtotal φ3 R3 φ4 R4

114 Cas du mur composé de 4 couches parallèles
Dans ce cas, ce n’est plus la densité de flux qui est indiquée mais le flux réelle. Les résistances sont reliées à la résistance thermique par : De même, la résistance totale du système sera donc :

115 Cas du cylindre creux On considère un cylindre creux de rayon intérieur R1 et de rayon extérieur R2. R1 R2 L

116 Cas du cylindre creux Si on écrit le bilan thermique d’un élement de longueur L (ie sur toute la longueur du cylindre) compris entre r et r+dr (avec R1 < r < R2) on montre que le flux thermique est constant. Alors : φ(r) - φ(r+dr) = 0  φ(r) = φ(r+dr) = cste = φ Le flux thermique est alors donnée par (d’après la définition) : Dans le cas d’un cylindre, la surface est donnée par :

117 Cas du cylindre creux Le flux devient donc :
En séparant les variables de chaque côté de l’égalité, il vient :

118 Cas du cylindre creux L’intégrale sur tout le volume du cylindre, s’écrit donc : La résolution de cette intégrale donne donc :

119 Cas du cylindre creux Le flux thermique traversant ce cylindre creux s’écrira donc : De l’expression ci-dessus, on en déduit que la résistance thermique est donnée par :

120 Cas du cylindre creux Si on veut connaitre la température à n’importe quel point du matériau, il suffit de changer les bornes d’intégrations : Après intégration (à faire…) on montre que :

121 Cas du cylindre creux L’analogie électrique dans le cas du cylindre creux est représentée par : Ou et T2 T1 R φ

122 Convection Le transfert par convection correspond à un transfert d’énergie entre un fluide et un solide. Pour faciliter l’étude, on ne s’intéressera ici qu’au phénomène de convection en régime permanent. Le flux thermique correspondant à l’échange de chaleur entre le fluide et un solide (une paroi par ex.) est donnée en Watt par : ou h est un coefficient d’échange par convection On définit la densité de flux thermique (ie le flux par unité de surface) tel que :

123 Rayonnement L’énergie absorbée est convertie en énergie interne (dU)
Tout solide chauffé émet un rayonnement électromagnétique (ex : filament d’une ampoule). Ce rayonnement peut être : Totalement absorbé (Corps noir) Partiellement absorbé (corps réfléchissant, semi-transparents) Pas absorbé (corps parfaitement réfléchissant, totalement transparents) L’énergie absorbée est convertie en énergie interne (dU) Le spectre (flux en fonction de la longueur d’onde) dépend de la température de la surface du corps qui émet ce rayonnement.

124 Rayonnement A l’équilibre, l’aptitude à absorber un rayonnement est identique a son aptitude à émettre. Cette caractéristique est donnée par l’émissivité ε (0< ε<1) La densité de flux énergétique émise par un corps est donnée par la Loi de Stefan : ou σ = 5, W.m-2.K-4 ε = 1 pour un corps noir, ε =0 pour un corps complètement transparent.

125 Rayonnement On peut montrer (le faire …)que la densité de flux de chaleur échangée par rayonnement peut-être linéarisé par :

126 Transfert thermique mixte
Un transfert thermique mixte est un système dans lequel de l’énergie est transférée de plusieurs façon différentes. Si les deux moyens d’échange sont le transfert par convection et le rayonnement, on peut définir un coefficient radioconvectif h

127 Transfert thermique mixte
Si on considère une paroi de surface S, d’émissivité ε et à la température TS, dans un milieu extérieur à la température Ta. On note hc le coefficient d’échange par convection entre la paroi et le milieu extérieur.

128 Transfert thermique mixte
Le flux thermique total est donné par : Avec Et On peut aussi écrire le flux thermique dû aux échanges par rayonnement :

129 Transfert thermique mixte
Alors le flux total s’écrit : Ou h est le coefficient d’échange radioconvectif.

130 Fin du cours de P4 Examen le 29 Mai 2011 de 10h15 à 12h15 en Salle d’examen