Le rayonnement dipolaire électrique

Présentation au sujet: "Le rayonnement dipolaire électrique"— Transcription de la présentation:

1 Le rayonnement dipolaire électrique
I) Le modèle du dipôle oscillant 1) Modélisation de la source

2 p(t) = qi.OAi = p0.cost.uz
Définition : On généralise cette propriété en introduisant la notion de dipôle oscillant qui représente un ensemble neutre de particules chargées [qi ; Ai] dont le moment dipolaire électrique est de la forme : p(t) = qi.OAi = p0.cost.uz où O est une origine fixe proche des charges Ai.

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4 Le rayonnement dipolaire électrique
I) Le modèle du dipôle oscillant 1) Modélisation de la source 2) Les conditions d’étude

5 Ce problème est caractérisé par trois distances :
 la longueur d’onde du champ rayonné ; la distance r = OM du dipôle au point M ; a = max(OAi) l’extension géométrique du dipôle au voisinage de l’origine O. Nous limitons notre étude au cas : r >>  >> a.

6 Nous limitons notre étude au cas : r >>  >> a.
r >> a constitue l’approximation dipolaire : AiM  OM = r  >> a constitue l’approximation non relativiste : r >>  définit la zone de rayonnement

7 Le rayonnement dipolaire électrique
II) Les champs rayonnés

8 Dans la pratique, l’approximation r >>  est justifiée par les ordres de grandeurs usuels :
En optique,   500 nm et r > 1 cm ; En radiodiffusion : en FM,   1 m et r >> 1 m et en GO,   1 km. Seuls les auditeurs à proximité immédiate de l’émetteur ne sont pas dans la zone de rayonnement.

9 Le rayonnement dipolaire électrique
II) Les champs rayonnés 1) Les champs électromagnétiques rayonnés a) Le champ magnétique B

10 Le dipôle oscillant étant caractérisé par un moment dipolaire de la forme :
p(t) = p0.cost, p0 = p0.uz en se limitant à la zone de rayonnement,  << r, on montre que le champ magnétique s’écrit dans la base sphérique :

11 En notation complexe : p(t) = p0.expjt.uz

12 Le rayonnement dipolaire électrique
II) Les champs rayonnés 1) Les champs électromagnétiques rayonnés a) Le champ magnétique B b) Le champ électrique E

13 En se limitant à la zone de rayonnement, on montre que le champ électrique s’écrit dans la base sphérique :

14 En notation complexe : p(t) = p0.expjt.uz

15 Le rayonnement dipolaire électrique
II) Les champs rayonnés 1) Les champs électromagnétiques rayonnés 2) Les propriétés des champs rayonnés

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17 Le champ électromagnétique rayonné par un dipôle oscillant possède localement la structure d’une onde plane progressive dans le vide se propageant avec la célérité c dans la direction ur ; E et B sont orthogonaux à la direction de propagation ur l’ensemble (ur, E, B) forme un trièdre orthogonal direct ; L’onde est transversale, E et B oscillent en phase perpendiculairement à la direction de propagation ur.

18 Le rayonnement dipolaire électrique
II) Les champs rayonnés 1) Les champs électromagnétiques rayonnés 2) Les propriétés des champs rayonnés 3) Aspects énergétiques a) Le vecteur de Poynting

19 Par définition du vecteur de Poynting dans le vide en M, à la date t :

20 Le rayonnement dipolaire électrique
II) Les champs rayonnés 3) Aspects énergétiques a) Le vecteur de Poynting b) La puissance rayonnée

21 La puissance élémentaire instantanée dP rayonnée par le dipôle oscillant à travers la surface mésoscopique dS dans le sens de dS est donnée par la relation : dP = .dS Dans ces conditions, la puissance instantanée rayonnée par le dipôle oscillant à travers une sphère (), de centre O, de rayon r est donnée par : dS = r2.sin.d.d.ur

22 En remplaçant le vecteur de Poynting par son expression :

23 Comme sur (), r est constant on obtient :

24 La puissance moyenne dans le temps que rayonne le dipôle oscillant à travers la sphère (), de centre O, de rayon r, est donnée par :

25 Or, p(t) = p0.cost :

26 Indicatrice de rayonnement

27 Le rayonnement dipolaire électrique
III) Notion sur la diffusion de Rayleigh

28 Définition : La diffusion électromagnétique : c’est le rayonnement électromagnétique réémis par une substance soumise à un rayonnement électromagnétique

29 Le rayonnement dipolaire électrique
III) Notion sur la diffusion de Rayleigh 1) Modèle de l’électron élastiquement lié

30 Le modèle de Thomson . Les différents électrons liés de charges – e d'une même molécule sont traités indépendamment ;

31 Le modèle de Thomson . Les noyaux ayant une masse très grande devant celle des électrons, on les suppose immobiles dans le référentiel terrestre supposé galiléen ;

32 Le modèle de Thomson . Chaque électron est traité comme un oscillateur harmonique amorti ; L'électron est soumis à une force de rappel qui rend compte de l'action du champ électrique créé par le noyau et les autres électrons ; Il est soumis, en outre à une force de frottements fluides qui rend compte des diverses causes d'amortissement telles que les collisions entre électrons et le rayonnement dipolaire.

33 Le modèle de Thomson . L’électron est placé dans le champ électromagnétique créé par le soleil qu’on peut ramener par superposition à une O.P.P.H. polarisée rectilignement de pulsation , décrite par le champ [Es ; Bs], avec rad.s–1 <  < rad.s–1 pour la lumière visible.

34 Le rayonnement dipolaire électrique
III) Notion sur la diffusion de Rayleigh 1) Modèle de l’électron élastiquement lié 2) Les couleurs du ciel

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37 La puissance moyenne dans le temps rayonnée à travers la sphère () de rayon r, est donnée par :

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39 Trois cas se dégagent :   0 : c’est la diffusion résonante (absorption)  >> 0 : c’est la diffusion de Thomson  << 0 : c’est la diffusion de Rayleigh qui intervient dans la diffusion du rayonnement solaire par l’atmosphère

40 Pour l’atmosphère, 0  1016 rad. s-1 et   108 rad
Pour l’atmosphère, 0  1016 rad.s-1 et   108 rad.s-1 ce qui correspond au rayonnement ultraviolet : Dans ces conditions :

41 Le rayonnement dipolaire électrique
III) Notion sur la diffusion de Rayleigh 1) Modèle de l’électron élastiquement lié 2) Les couleurs du ciel 3) Polarisation par diffusion

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