Physique en TS.

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1 Physique en TS

2 Les ondes Définition OMP : définition, transversale/longitudinale (exemples) retard, célérité exemple des ondes sonores OMPP : double périodicité spatio-temporelle Dispersion Diffraction Les ondes lumineuses - preuve ondulatoire - couleur, fréquence et longueur d’onde dans le vide - diffraction : q = l / a - dispersion : indice de réfraction, prisme

3 La radioactivité Radioactivité de certains noyaux
- structure de la matière, notation - définition - diagramme (N,Z) Lois de conservation de Soddy 3 types de radioactivité + désexcitation g Activité Loi de décroissance radioactive Durée de demi-vie t1/2, constante radioactive l et constante de temps t Applications de la radioactivité

4 Circuit RC série Le condensateur : définition, schéma, relations essentielles A B i C uAB Réponse du RC série aux échelons montant/descendant de tension E uAB uKA A B K 1 2 R C i Constante de temps énergie stockée

5 Dipôle RC - réponse à un échelon montant : solution analytique
uAB uKA A B R C i K Loi d’Ohm Loi des mailles Equa. diff. du circuit Solution générale Cond. initiales

6 f(b) ≈ f(a) + (b – a) × f ’(a).
La méthode d’Euler La méthode d’Euler permet d’obtenir une valeur approchée d’une valeur d’une fonction en un point lorsque la fonction elle-même n’est pas connue explicitement, mais en connaissant sa valeur en un autre point et sa dérivée (ce qui est déjà beaucoup). Elle permet alors également la construction d’une représentation graphique approchée de la fonction étudiée. Concrètement la méthode d’Euler repose sur l’utilisation de l’approximation affine de la fonction : si f est dérivable sur un intervalle I, a et b des réels de I, b proche de a, alors : f(b) ≈ f(a) + (b – a) × f ’(a). donc si l’on connaît f(a) et f ’(a), alors on obtient ainsi une valeur approchée de f(b). Plus concrètement encore, plus b est proche de a, moins l’erreur commise sur f(b) est grande, ce qui, connaissant f(a), conduit à l’idée d’obtenir f(b), b étant fixé, par une suite de valeurs intermédiaires de f entre f(a) et f(b).

7 Le dipôle RL série Bobine idéale Bobines réelles
L,r L Bobine idéale Bobines réelles Définition d’une bobine ? Constante de temps : id. dipôle RC série (2 méthodes) énergie emmagasinée

8 Etablissement du courant
Rég. permanent L,r R K i A B E uL uR Rég. transitoire

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10 Oscillations libres dans le dipôle RLC série
L,r Ro r’ i C q K 1 2 E uC

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12 Résistance totale négligeable : circuit LC
uC uL i C Résistance totale négligeable : circuit LC phase amplitude phase à l’origine

13 Mécanique

14 vecteur position vitesse = dérivée de la position accélération = dérivée de la vitesse

15 Lois de Newton Dans un référentiel galiléen, si la somme vectorielle des forces extérieures qui s’exercent sur un solide est nulle (solide pseudo-isolé), le vecteur vitesse du centre d’inertie est un vecteur constant, et réciproquement. Dans un référentiel galiléen, la somme vectorielle des forces extérieures appliquées à un solide est égale au produit de la masse du solide par le vecteur accélération de son centre d’inertie, On considère deux corps A et B en interaction. FA/B est la force exercée par A sur B, et FB/A la force exercée par B sur A. Quel que soit l’état de mouvement ou de repos des deux corps, les deux forces vérifient toujours l’égalité vectorielle

16 Chute verticale dans un fluide

17 Chute libre sans vitesse initiale (lâcher)
Un solide est en chute libre lorsqu’il n’est soumis qu’à l’action de son poids.

18 Chute libre avec vitesse initiale (lancer)
α x z vox = vo cos α voz = vo sin α O

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20 Lois de Kepler Dans le référentiel héliocentrique, la trajectoire du centre d’une planète est une ellipse dont l’un des foyers est le centre du Soleil. Le segment de droite [SP] (ou rayon-vecteur) qui relie le centre du Soleil au centre le la planète balaie des aires égales pendant des durées égales. Le carré de la période de révolution T d’une planète autour du Soleil est proportionnel au cube de la longueur a du demi-grand axe de son orbite,

21 Mouvement circulaire Repère de Frenet

22 Loi de gravitation universelle de Newton
Cas des planètes autour du Soleil

23 3ème loi de Kepler Cas des satellites géostationnaires

24 Le système solide-ressort
x en l’absence de frottements

25 Phénomène de résonance

26 Travail et énergie axe (Oz) vers le haut axe (Oz) vers le haut

27 Interconversion des énergies
Conservation en l’absence de frottements Evolution des énergies cinétique et potentielle de pesanteur lors du lancer de projectiles, a) Les frottements sont négligés b) Les frottements sont à l’origine de la diminution de l’énergie mécanique Interconversion des énergies

28 Mécanique quantique

29 E E3 hν = E3 – E2 E2 hν = E3 – E1 hν = E2– E1 E1
Spectre d’émission atomique E E3 hν = E3 – E2 E2 hν = E3 – E1 hν = E2– E1 E1 Cas du mercure

30 E E3 hν = E3 – E2 E2 hν = E3 – E1 hν = E2– E1 E1
Spectre d’absorption atomique Spectre d’absorption de l’atome Hg E3 E2 E1 E hν = E3 – E1 hν = E3 – E2 hν = E2– E1

31 - 0,37 eV (P) - 0,54 eV (O) - 0,85 eV (N) - 1,51 eV (M) - 3,39 eV (L) - 13,6 eV (K)