Troisième séance de regroupement PHR004

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1 Troisième séance de regroupement PHR004
Rappels de cours (Leçons 6 à 8) Commentaires sur les exercices Questions / Réponses

2 Dynamique des systèmes

3 Deux sortes de systèmes en mécanique
Un système discret : un ensemble fini de particules chaque particule, affectée d'une masse mi, est considérée comme un point matériel avec les vecteurs associés Dans un système continu : la matière est répartie dans un domaine  la particule est l'élément de masse dm contenu dans l'élément de volume dV, soumis aux vecteurs

4 Grandeurs attachées aux systèmes

5 Complément sur le centre de masse
R : un repère galiléen R' : le repère lié au centre de masse G et sont colinéaires : Pour l’élément de masse dm :

6 Quantité de mouvement totale ou impulsion totale du système
Pour l’élément de masse dm : L’impulsion totale du système est : "L'impulsion totale du système est équivalente au produit de la masse totale du système par la vitesse du centre de masse". (C’est ce qu’on fait généralement quand on applique le PFD)

7 Théorème du centre d'inertie (ou de la résultante)
La résultante des forces appliquées à un système : Pour l’élément de masse dm : "Le mouvement du centre d'inertie d'un système est celui d'un point matériel affecté de la masse totale du système et soumis à la résultante des forces s'appliquant sur ce système". (C’est ce qu’on fait généralement quand on applique le PFD)

8 Relation entre le moment cinétique et le moment des forces
Le moment cinétique du système : Dérivation par rapport au temps : "La dérivée par rapport au temps du moment cinétique total du système est égale à la somme des moments des forces (ou moment dynamique)". En cas d’oubli :

9 Premier théorème de KOENIG
Le moment cinétique du système dans le repère du centre de masse: Relation entre Le moment cinétique par rapport aux repère de référence est égal au moment cinétique calculé dans le repère du centre de masse augmenté de la quantité

10 Second théorème de KOENIG
L’énergie cinétique dans le repère du centre de masse: L’énergie cinétique dans le repère de référence : L'énergie cinétique par rapport aux repère de référence est égale à l'énergie cinétique calculée dans le repère du centre de masse augmentée de la quantité

11 Théorème du moment cinétique dans le référentiel barycentrique
Le moment des forces : Or la somme des moments des forces par rapport au barycentre G : Premier théorème de KOENIG : Bilan : "Le théorème du moment cinétique est applicable en G, dans le référentiel barycentrique, que celui-ci soit galiléen ou non".

12 Dynamique des solides

13 Moment cinétique d’un solide
Solide = un corps dans lequel les distances entre les particules qui le composent restent fixes lorsqu'on lui applique une force ou un moment  Il conserve sa forme durant son mouvement. Rappels: Le vecteur vitesse angulaire : La vitesse de la masse élémentaire dm dans le système  : Le moment cinétique d’une particule Ai par rapport à l’origine O : * Sa direction est perpendiculaire au plan déterminé par les vecteurs et * Il fait un angle de avec l'axe de rotation Z * La grandeur de Li est : mi ri vi * Sa composante parallèle à l’axe des Z est : La composante selon l’axe des Z du moment cinétique total du solide en rotation suivant l'axe Z est :

14 Moment d'inertie d’un solide en rotation (1/2)
Il s'obtient en additionnant, pour chaque particule, le produit de sa masse par le carré de sa distance à l'axe de rotation : Le moment cinétique total du système est : En général n'est pas parallèle à l'axe de rotation puisque les moments cinétiques individuels qui figurent dans la somme ne sont pas parallèles à cet axe. On peut montrer que pour chaque corps, quelle que soit sa forme, il y a au moins trois directions orthogonales pour lesquelles le moment cinétique est parallèle à l'axe de rotation. Elles sont appelées axes principaux d'inertie, et les moments d'inertie correspondants sont appelés les moments principaux d'inertie, notés I1, I2, et I3. Lorsque le solide a une certaine symétrie, les axes principaux coïncident avec les axes de symétrie .

15 Moment d'inertie d’un solide en rotation (2/2)
Lorsqu’un corps tourne autour d'un axe principal d'inertie, le moment cinétique total est parallèle à la vitesse angulaire , qui est toujours dirigée suivant l'axe de rotation A la place de l’équation scalaire : Lz = I w, qui est valable pour les composantes Z suivant l'axe de rotation, nous pouvons écrire la relation vectorielle : Pour un solide homogène de densité r constante : Formule des plaques minces Faites attention lors du calcul des distances par rapport aux axes. Les distances font toujours intervenir des projections orthogonales.

16 Formule d’Huygens (ou théorème de Steiner)
I0 = Le moment d'inertie d'un corps tournant autour d'un axe (O) passant par le point O  IG = Le moment d'inertie du corps par rapport à un axe (G) parallèle à (O) et passant par le centre d'inertie G  Relation entre I0 et IG ? Faites attention lors du calcul des distances par rapport aux axes. Les distances font toujours intervenir des projections orthogonales D'où le théorème de Huygens :

17 Energétique des solides en rotation

18 Energie cinétique de rotation
L’énergie cinétique d'un système de particules : Dans le cas d'un solide tournant autour d’un axe avec une vitesse angulaire w, la vitesse de chaque particule est : vi = w bi Cette expression est valable pour tout axe, même s'il n'est pas un axe principal, car la grandeur de la vitesse est toujours vi = w bi Lorsque la rotation se fait autour d'un axe principal : Cas général : le solide tourne autour d'un axe passant par son centre de gravité + en même temps a un mouvement de translation  L’énergie cinétique « totale » est telle que :

19 Comparaison entre les dynamiques de rotation et de translation
Quantité de mouvement : p = m v Moment cinétique (axe principal) : L = I w Force : F = m a Moment des forces (axe principal) : G = I a Energie cinétique : Puissance :

20 Exercices Consulter les PDF